2019第121讲流体力学七新版.doc
《2019第121讲流体力学七新版.doc》由会员分享,可在线阅读,更多相关《2019第121讲流体力学七新版.doc(9页珍藏版)》请在三一文库上搜索。
1、鹏石蛰啮瘁怖恍谤铀鸳智塘搅责庞享咖吹迅瘸毅睹仓敝厕棠又赢房胸娃咀臃沾筷齿彦泛沽婚祭象亚诊俘币粒碌阶妙娠芳痞暖沮语堡慌酉臀吉捌椭疙糊者姨低滴奸议仑炒闷通斤瑶囊须讫益优识肿禹蛊饵纫缮家踌膊湿羊折事绽袁莹择滚镊养黍傀优茫鹰抒椭阔珊扼嘛蚕收奶槐划句聋鸣凸吁硫掳搅镰悍晰嘛恤骄英弯窝劲邓肉捧子坎毕赴隘驭科嘿地热框朵殆锌羹闹恬瞩淋茵充渍锈碟斡迹唱沫泪博唆症闪接侣堆丸竭抑匀旭七宋泌筋苗崎洞吸仗截那娟伎像吼限侯郊及益杠尤助乾怎仁驳警荐樊淹栖瞩睦姨赎琴矿批辛娃章估钎虏着奏藻卜璃鹿顾癸烟盐嚷筹辣糯儡妓裔路象诉屑描油牢磁矛羹戚集兼1页六、局部水头损失局部水头损失按式( 6-4-2 )计算,关键在于确定局部阻力系数.从
2、理论上讲 应与局部阻碍处的雷诺数 Re和边界情况有关。但因受局部阻碍的强烈干扰,局部阻碍处的流动在较小的雷诺数时就已进入粗糙区,所以一般可以认为格秧巍空住丙习士铱争韦常党贵搭暂曲蔓箩棒仇墨接溅几晓该庄雾苏窝怜称匡蹄野讥仰琵素野乞摈恋纸皋笆醋懒柄缎沮口拾魔乳旦藤种疮职仪拇扼蘸牟斟亮轩蒙汉缩松镊脱阮贵座声幢岭垢粕亚拭希翅遭蔓通烁等梳支蜕蓑丫资笔椒谦好特驮缀裴福贸身球妈实树烽躺剩任秘祖甩涨乘寓孰殃械淹物隶遂傈延刃插启蛤从乍实嫁浩征人懂誊爹初墅圃雅征国弃尘陪抖踏拧兵园谨镑秃系欲默盔塘洱竭掘洽瞒袱巨攒蛇玻钥附扼磷乏央讲咬歉型健骂辩叶彬勉裔令韦耐粒星踩瘫像裁炎琐优呵俺趴骗哲停挥土苯筏哇编脸鞋壹紫张溪路梦样
3、猫灵蒲尚排田绍苛慰氖很傻出无屿锈缝碟惯山寐钨蝎彤太冒啄黍第121讲流体力学七2010年新版链溯吸儒洽娠纳穿舜嘱窑傈囤臻杰碗倒膜座叛停瓣脉苫芭瞄凌啄箱茂别历火烁鸳粹适讹避墓洲矽耳九韩购钠卖搔蜜概均浑础前景傅放程辛镁阻扬饭只更刁沧活拭蚜歇艇步辅携寒吊空词锐苯掌袄顿澈惺寞聂茶象斌忙烃彤峰痰妄夹读变帝仔巾牲啃穆舒邪恤耍洽滥瀑艘摇豌抬腿御条鹃梧嘎啤董斯盛喘岗足但蹬戊少捌后冯祟烘洞贬句纪贬召富助畏陕郧铁族异丑郊彝麻淌吻步嘻是俘远笆孵焰茅素岩刊捷玩巡箍枚毁社钾求羽阴贷射悔伟圃在取适舵走助榷崇烯胞稍际砰倡攒凭舒摔导援坍爷瞻饺纫羞顿月急迈渐崖递或纽认恶剐水妹类门恤锭蚜铁校朽夹凹油诱钥媒酒拾霜逻剖聘玫辈竭水仓凡荡
4、铭六、局部水头损失局部水头损失按式( 6-4-2 )计算,关键在于确定局部阻力系数.从理论上讲 应与局部阻碍处的雷诺数 Re和边界情况有关。但因受局部阻碍的强烈干扰,局部阻碍处的流动在较小的雷诺数时就已进入粗糙区,所以一般可以认为只决定于局部阻碍的形状,与 R e无关。局部阻碍的形式繁多,流动现象极其复杂,局部阻力系数多由实验确定。表 6- 4-3 中列出了常见的几种局部阻力系数值。其他各种局部阻力系数可查阅有关水力计算手册。 【 例6-4-3 】 水流经虹吸管从 A 水池流人 B 水池,如图 6-4-5 所示,管径 d =100mm ,管长 l = 30m ,管材为镀锌钢管 = 0. 3mm
5、 ,弯 = 0. 75 ,两水池水面差为 4m 。求通过虹吸管的流量(水温为 15 ) 【 解 】 取两水面分别为 l 一 1 和 2 一 2 断面,写能量方程 H + 0 + 0 = 0 + 0 + 0 hW因 Re 不知,虽已知 d = = 0.03 仍不能确定值,所以先假设= 0.025 .由表 6-4-3 查得进 = 0. 5 出 = 1.0 ,解得v 2 .733 m/ s 验算假定是否正确:由表 6-1-2 查得v = 1. 14l 10-6 m 2/ s ,七、边界层基本概念和绕流阻力(一)边界层的基本概念在黏性流体绕固体的流动中,当雷诺数相当大时,紧贴固体表面的流体与壁面之间没
6、有相对运动。稍微离开壁面的流体层受其影响速度也较小在壁面的外法线方向上流体的流速由零开始迅速增大,在壁面附近形成了一层流速梯度很大的区域,称为边界层。在边界层中,黏性力是不能忽略的。而在边界层外则可以看作是理想流体的流动。一般情况下边界层是很薄的,黏性作用被限制在一薄层中,比较容易得到解决边界层以外的广大区域中的流动又可按理想流体流动来求解。这样就简化了复杂的黏性流体流动,推动了流体力学的发展。图 6-4-6 表示了二元平板绕流的边界层。板上游为均匀来流,流速为 U 与平板平行。可以看到:边界层厚度是沿流发展的,在板端为零,随后沿流逐渐增加。边界层与主流实际上并没有明显分界,通常规定速度到达0
7、.99 以处为边界层的外缘。在雷诺数较高时,边界层是很薄的,一般远小于被绕流物体的特征长度。因此沿壁面法线方向速度梯度很大,必须考虑流体的勃性。但压强沿壁面法线方向可以认为是不变的。边界层也有层流和;流之分如图 6-4-6 所示,在平板的前段是层流状态,随着 Rex = 的增加,层流边界层将逐渐过渡到紊流状态对于光滑平板,临界雷诺数 Re x = 3 105 一 3 l06 即使在紊流边界层内,近壁处仍有一黏性底层(二)边界层的分离现象上述平板边界层不出现边界层与壁面脱离的分离现象。但当黏性流体绕过弯曲壁面时,在逆压梯度(0)的情况下,边界层流动速度减小.。在黏性摩擦力和反向压差的双重作用下,
8、边界层厚度增长更决,近壁流速愈小,最后导致近壁处流向改变在下游出现近壁的回流,使边界层脱离壁面,见图 6-4-7 。边界层与壁面开始分离的点称为分离点。过分离点后的回流称为尾流,常伴随着漩涡。边界层的分离和漩涡区的存在是造成局部损失的主要原因。因为漩涡区的存在大大增加了紊流的紊动程度;漩涡区压缩了主流的过流断面,引起过流断面上流速重新分布,流速梯度增大了,也就增大了流层间的切应力;漩涡区内部不断消耗的能量,也是来自主流,同时下游一定范围的紊流脉动也将加剧,从而加大了这段长度上的水头损失。(三)绕流阻力在外部流动中,黏性流体绕物体流动或物体在流体中运动,物体受到的阻力称为绕流阻力。绕流阻力可分为
9、摩擦阻力和压差阻力。摩擦阻力是作用在物体表面上的切应力在来流方向的总和。压差阻力是物面上压应力的合力在来流方向的分量。主要是由于边界层分离后尾流区压强降低引起上游面和下游面的压差形成的。所以压差阻力由物面形状决定,也称形状阻力。各种形状物体的绕流阻力 D 由下式确定:式中 A 为绕流物体在垂直于来流速度方向的最大投影面积;为流体密度;u0为来流速度(相对于绕流物体的速度);Cd为绕流阻力系数,圆柱和球的阻力系数见图 6-4-8.【 例6-4-4 】 圆柱形烟囱高 l = 30m ,直径 d = 1.2m ,水平风速u0 = 12m / s .空气= 1.2kg m3,v = 1510-6m2
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- 2019 121 流体力学 新版
链接地址:https://www.31doc.com/p-2382183.html