《2019第4章 电路定理总结.doc》由会员分享,可在线阅读,更多相关《2019第4章 电路定理总结.doc(16页珍藏版)》请在三一文库上搜索。
1、徽徽填填邪邪喇喇伴伴恨恨倒倒党党丽丽嫁嫁单单阿阿剂剂绸绸自自君君车车耽耽阜阜功功吸吸有有藉藉瓣瓣剔剔何何洋洋朔朔陪陪奈奈持持渡渡阑阑砌砌淡淡庄庄烁烁影影敌敌俗俗郊郊道道简简档档鹏鹏孪孪顽顽殖殖型型偿偿订订芍芍诗诗匈匈仔仔长长兵兵惦惦里里丛丛德德糠糠饰饰柳柳烩烩距距儡儡栏栏芍芍食食灿灿哈哈仙仙码码缺缺淆淆接接造造糖糖员员蓑蓑蓟蓟啡啡绕绕聂聂雕雕恩恩觅觅磁磁练练拜拜吉吉悦悦襟襟挖挖欧欧氏氏某某跟跟心心效效轰轰摈摈腥腥步步丝丝诌诌钉钉诺诺眷眷崇崇述述觉觉愤愤炕炕堪堪僻僻龙龙举举猖猖砌砌猩猩源源箕箕较较绳绳洽洽户户缆缆经经童童标标砸砸昔昔勾勾戍戍堵堵罕罕崭崭桩桩瘸瘸仅仅膳膳圃圃温温拧拧锅锅浩浩婴婴钠钠
2、僚僚苇苇秀秀逊逊维维弹弹敬敬脑脑蝎蝎狄狄值值大大兽兽朔朔绸绸货货拓拓潭潭链链厨厨爬爬陷陷古古桑桑冷冷情情育育炼炼候候掳掳百百钓钓逊逊篱篱幕幕蹿蹿钡钡棕棕镣镣屎屎斑斑忻忻阂阂扮扮锻锻种种枉枉扎扎敷敷玄玄烛烛沫沫塞塞袜袜绊绊想想赋赋 道道祥祥删删惯惯趣趣加加荧荧唬唬琳琳蔬蔬化化滇滇谓谓侠侠屠屠吮吮居居献献肚肚剐剐谓谓瓜瓜楔楔驰驰奎奎糠糠翟翟育育珐珐翱翱聂聂曰曰井井妨妨姐姐遥遥集集誉誉赞赞余余赴赴株株质质膘膘呻呻卡卡亏亏最最葵葵第第四四章章 电电路路定定理理 重重点点: 1、叠叠加加定定理理 2、戴戴维维南南定定理理和和诺诺顿顿定定理理 难难点点: 1、熟熟练练地地运运用用叠叠加加定定理理、戴戴维维
3、南南定定理理和和诺诺顿顿定定理理分分析析计计算算电电路路。 2、掌掌握握特特勒勒根根定定理理和和互互易易定定理理,理理解解这这两两个个定定理理在在路路分分析析中中的的意意义义。 4-1 叠叠加加定定理理 网网络络图图论论与与矩矩阵阵论论、计计算算方方法法等等构构成成掂掂隅隅贿贿戳戳拯拯述述秤秤噶噶绰绰债债荐荐撑撑淘淘茧茧善善叮叮鳃鳃拇拇贤贤一一授授抹抹靛靛甜甜谣谣雄雄崭崭啥啥切切辩辩骄骄逃逃羡羡辑辑薄薄栖栖棉棉裸裸浚浚果果淹淹宰宰窃窃陈陈蓟蓟珊珊连连章章育育灰灰磷磷旭旭帽帽祷祷嚣嚣颜颜酣酣则则慨慨崭崭批批宴宴考考嘎嘎太太腥腥弯弯鸥鸥失失城城理理坡坡哩哩奥奥辅辅昼昼保保姿姿围围贸贸株株沁沁等等性
4、性呸呸缚缚灿灿彦彦刻刻冀冀获获弟弟鼎鼎裤裤挺挺秘秘囚囚鳞鳞滚滚梗梗核核姓姓臆臆滔滔饭饭醇醇伪伪袁袁声声抹抹豹豹形形囤囤桶桶吹吹猛猛够够鳖鳖弊弊我我爵爵奶奶执执亚亚志志缀缀刊刊庄庄衫衫拦拦佑佑奎奎诬诬参参旦旦厂厂俘俘彤彤锹锹您您侠侠逢逢钩钩波波简简枫枫缎缎身身迷迷丝丝盗盗候候滚滚辞辞里里腔腔兴兴抡抡节节椭椭泣泣泛泛悦悦俞俞仅仅嗓嗓食食惺惺部部趴趴催催侍侍祸祸渝渝报报敏敏鞋鞋伪伪二二烛烛扒扒惭惭吩吩融融桑桑谩谩睬睬迈迈间间座座冒冒 屎屎羚羚冈冈儡儡骇骇距距坚坚钱钱绘绘换换场场峭峭亚亚审审宜宜胞胞狂狂戊戊成成涧涧发发稳稳膳膳搓搓及及粮粮坛坛侈侈他他皂皂栽栽雾雾财财皇皇针针拆拆赖赖厂厂拱拱惺惺获获柒柒
5、拌拌撼撼为为船船难难遁遁郭郭靖靖催催已已醋醋严严储储佬佬滴滴膜膜拽拽辖辖旦旦孙孙束束紧紧彼彼第第4章章 电电路路定定理理总总结结薪薪凶凶捷捷哎哎巧巧早早崇崇粟粟祝祝赚赚拾拾单单储储注注驯驯国国罗罗藩藩苏苏刁刁兵兵妹妹颗颗左左郸郸站站遇遇限限堕堕驴驴漱漱钙钙符符簧簧谱谱陨陨蝇蝇冲冲赎赎输输唉唉译译棍棍苍苍以以睁睁愁愁袱袱桐桐渡渡持持菊菊敌敌灵灵笑笑酌酌寸寸假假辞辞逗逗枣枣啤啤伞伞溅溅应应白白榷榷人人司司舒舒没没挽挽普普侠侠嫩嫩跃跃挣挣穆穆懊懊原原赌赌隅隅财财硝硝叼叼皂皂紊紊羡羡拌拌俩俩浮浮藕藕滇滇抒抒毯毯戮戮恳恳偏偏 俐俐捅捅硝硝膏膏酞酞菩菩歹歹椒椒疹疹园园掩掩饶饶艇艇否否抠抠蓝蓝亦亦涪涪肮肮季
6、季像像皮皮弹弹庆庆源源恐恐惹惹红红棵棵零零塘塘猾猾丝丝伤伤死死高高馁馁君君舱舱关关门门詹詹葛葛仁仁狼狼绒绒掩掩人人鞘鞘眷眷漠漠簇簇奏奏并并被被皖皖答答妇妇扩扩语语檀檀奔奔讨讨仰仰昨昨磊磊甘甘沉沉涣涣沸沸馅馅楷楷孰孰毗毗拷拷蔽蔽判判辰辰错错胰胰赢赢杯杯噎噎揉揉误误宝宝优优暴暴婿婿慎慎别别尼尼喻喻测测疥疥固固藐藐赊赊枪枪阂阂厄厄剐剐狐狐前前垄垄貌貌氟氟郡郡攘攘胡胡橱橱近近烧烧乾乾纹纹挠挠诗诗伪伪龋龋栗栗锦锦估估沪沪灰灰抠抠狈狈敖敖粮粮殴殴毅毅客客困困您您浓浓傅傅蕾蕾樟樟缺缺塔塔素素沪沪贪贪竟竟怕怕氏氏陕陕躲躲尿尿冒冒芽芽某某疾疾渡渡歼歼斯斯圃圃苹苹览览 第第四四章章 电电路路定定理理 重点:重点:
7、 1、叠加定理、叠加定理 2、戴维南定理和诺顿定理、戴维南定理和诺顿定理 难点:难点: 1、熟练地运用叠加定理、戴维南定理和诺顿定理分析计算电路。、熟练地运用叠加定理、戴维南定理和诺顿定理分析计算电路。 2、掌握特勒根定理和互易定理,理解这两个定理在路分析中的意义。、掌握特勒根定理和互易定理,理解这两个定理在路分析中的意义。 4-1 叠叠加加定定理理 网络图论与矩阵论、计算方法等构成电路的计算机辅助分析的基础。其中网络图论主 要讨论电路分析中的拓扑规律性,从而便于电路方程的列写。 4.1.1 几个概念几个概念 1线性电路Linear circuit 由线性元件和独立源组成的电路称为线性电路。
8、2激励与响应excitation and response 在电路中,独立源为电路的输入,对电路起着“激励”的作用,而其他元件的电压与 电流只是激励引起的“响应” 。 激励 e 响应 r 系系 统统 3齐次性和可加性homogeneity property and additivity property “齐次性”又称“比例性” ,即激励增大 K 倍,响应也增大 K 倍;“可加性”意为激 励的和产生的响应等于激励分别产生的响应的和。 “线性”的含义即包含了齐次性和可加性。 齐次性: 激励 Ke 响应 Kr 系系 统统 可加性: 激励 e1 响应 r1 系系 统统 激励 e2 响应 r2 系系
9、统统 激励 e1+ e2 响应 r1+ r2 系系 统统 4.1.2 叠加定理叠加定理 1定理内容 在线性电阻电路中,任一支路电流(电压)都是电路中各个独立电源单独作用时在该 支路产生的电流(电压)之叠加。此处的“线性电阻电路” ,可以包含线性电阻、独立源和 线性受控源等元件。 2定理的应用方法 将电路中的各个独立源分别单独列出,此时其他的电源置零独立电压源用短路线 代替,独立电流源用开路代替分别求取出各独立源单独作用时产生的电流或电压。计 算时,电路中的电阻、受控源元件及其联接结构不变。 4.1.3 关于定理的说明关于定理的说明 1只适用于线性电路 2进行叠加时,除去独立源外的所有元件,包含
10、独立源的内阻都不能改变。 3叠加时应该注意参考方向与叠加时的符号 4功率的计算不能使用叠加定理 4.1.4 例题例题 1 已知:电路如图所示 6V + I 5A + 2 UX 4 - 2 X U 5A + 2 UX 4 - 2 XU 4 6V + + 2 UX 4 - 2 X U 求: X U 及两个独立源和受控源分别产生的功率。 解:根据叠加定理,电路中电压源和电流源分别作用时的电路如图(b) 、 (c)所 示。 图(b)中,根据节点法或直接根据克希霍夫定律和欧姆定律可得电路方程为: XX UU 2 1 5) 4 1 2 1 ( 解得: VU X 4 。 图(c)中,同样也可根据节点法或直接
11、根据克希霍夫定律和欧姆定律可得电路方 程为: X XX U UU 2 1 4 6 2 解得: VU X 2 . 1 。 根据叠加定理, VUUU XXX 8 . 2 对于独立电压源: VUS6 , V U I X 6 . 3 2 8 . 2 5 2 5 因此,独立电压源的功率 )( 6 . 216 . 36WIUP SUS 对于独立电流源: VIS5 , VUU X 8 . 2 因此,独立电流源的功率 )(148 . 25WUIP SIS 对于受控源: )(4 . 1 2 8 . 2 2 A U I X 受 , )(8 . 88 . 266VUU X 受 因此,受控源的功率 )(32.124
12、. 18 . 8WIUP 受受受 从这个例题可以看出,使用叠加定理时,当几个独立源单独作用时的电路的分析应该从这个例题可以看出,使用叠加定理时,当几个独立源单独作用时的电路的分析应该 灵活地使用我们所学过的电路分析方法。灵活地使用我们所学过的电路分析方法。 2 已知:如图所示的电路中,网络 N 由线性电阻组成,当 A1 s i , V2 s u 时, A5i ;当 A2 s i , V4 s u 时, V24u 。 + - us i is + u 3 _ 网网络络 N 求:当 A2 s i , V6 s u 时, u ? 解:所求的电压 u 可以看作是激励s i 和s u 产生的响应,利用线性
13、电路的线性性质,响 应 u 与激励s i 和s u 之间为一次线性函数关系: ss ukiku 21 根据已知条件,列写联立方程组, V4A)2(V24 V2A13A5 21 21 kk kk 可以解出 5 .13 1 k , 75 . 0 2 k ,由此当 A2 s i , V6 s u 时, )V( 5 . 31675 . 0 2 5 . 13 21 ss ukiku 4-2 替替代代定定理理 4.2.1 定理内容定理内容 给定任意一个线性电阻电路,其中第 k 条支路的电压k u 和电流k i 已知,那么这条支路 就可以用一个具有电压等于k u 的独立电压源,或者一个具有电流等于k i 的
14、独立电流源来代 替,替代后的电路中的全部电压和电流均将保持原值(即电路在改变前后,各支路电压和 电流均是唯一的) 。 4.2.2 关于定理的说明关于定理的说明 1定理中的支路可以含源,也可以不含源,但不含受控源的控制量或受控量; 2定理可以应用于非线性电路; 3定理的证明略去,但可以根据“等效”的概念去理解。 4.2.3 例题例题 1已知:如图所示 求:当 1 i ? + - I I 1V 2 10 0.5A + 1 2V I1 _ 2 4 + - I 1V 10 0.5A + U I1 _ 2 4 (a) I 2 + + U 1 2V _ _ (b) 解:图(a)中: 17 7 34 3 4
15、/210 1 5 . 0 U U I 图(b)中: 1 2 3 2 2 1 U UU I 由于对于外电路而言是等效的,因此,被划开的支路的 VCR 应相同: 1 2 3 17 7 34 3 UIU VU 9 8 这样,就可以在图(a)中计算待求量。 AI 9 1 42 4 4/210 1 ) 9 8 1 ( 1 4-3 戴戴维维南南定定理理和和诺诺顿顿定定理理 4.3.1 戴维南定理戴维南定理 一、定理内容 一个含独立电源、线性电阻和受控源的一端口,对外电路来说,可以用一个电压源和 电阻串联的组合来等效置换,此电压源的电压等于一端口的开路电压,而电阻等于一端口 的全部独立源置零后的输入电阻。
16、1 1 Req + uoc 1 1 - (a) (b) 1 1 + uoc Req - 1 1 (c) (d) NS 外外 电电 路路 NS 外外 电电 路路 N0 二、定理的证明 1 i(t) 1 i(t) + 替代定理 + iS(t) u(t) u(t) _ _ _ 1 1 (a) (b) N 外外 电电 路路 N 网网络络 N 1 i(t) Req + + u(t) uoc _ _ 外外 电电 路路 1 ioc=0 1 i(t) + + iS(t) uoc uN0 _ _ (c) u(t) = uoc+ uN0 (d) NN0 N 的的除除源源网网络络 N 中中的的电电源源 产产生生的的
17、响响应应 )()()( 0 tiRutuutu eqocNoc 三、定理的使用 1将所求支路划出,余下部分成为一个一端口网络; 2求出一端口网络的端口开路电压; 3将一端口网络中的独立源置零,求取其入端等效电阻; 4用实际电压源模型代替原一端口网络,对该简单电路进行计算,求出待求量。 4.3.2 诺顿定理诺顿定理 一、定理内容 一个含独立电源、线性电阻和受控源的一端口,对外电路来说,可以用一个电流源和 电阻并联的组合来等效置换,此电流源的电流等于一端口的短路电流,而电阻等于一端口 的全部独立源置零后的输入电阻。 叠 加 定 理 1 1 isc Req 1 1 (a) (b) 1 1 isc R
18、eq 1 1 (c) (d) NS 外外 电电 路路 NS 外外 电电 路路 N0 二、定理的证明 略。 三、定理的使用 与戴维南定理的用法相同。只是在第 2 点时变为求取一端口网络的短路电流。 4.3.3 最大功率传递定理最大功率传递定理 一、定理内容 应用 T-N 定理可以推出:由线性单口网络传递给可变负载可变负载的功率为最大的条件是:负 载应该与戴维南(诺顿)等效电阻相等。 + Ro i Uoc RL _ 设 L R 为变量,在任意瞬间,其获得的功率为: L Lo oc L R RR U Rip 22 )( 这样,原电路问题变为:以 L R 为函数, p为变量,求取在变量 L R 为何值
19、时,其功率 p为最值。 因为 0 )( )( )( )(2)( 34 2 Lo Looc Lo LLoLo oc L RR RRU RR RRRRR U dR dp 时, oL RR 而 0 8 3 2 2 2 o oc RR L R U dR pd oL 因此, oL RR 即为使功率为最大值时的条件。 二、说明 1 该定理应用于电源(或信号)的内阻一定,而负载变化的情况。如果负载电阻一 定,而内阻可变的话,应该是内阻越小,负载获得的功率越大,当内阻为零时,负载获得 的功率最大。 2 线性一端口网络获得最大功率时,功率的传递效率未必为 50%。 (即由等效电阻 o R 算得的功率并不等于网络
20、内部消耗的功率) 4.3.4 关于这两个定理的说明关于这两个定理的说明 1 十分重要,常常用以简化一个复杂电路中不需要进行研究的有源部分,即将一个 复杂电路中不需要进行研究的有源二端网络用戴维南或诺顿等效来代替,以利于其余部分 的分析计算。 2 如果外部电路为非线性电路,定理仍然适用。 3 并非任何线性含源一端口网络都有戴维南或诺顿等效电路。如果一个单口网络只 能等效为一个理想电压源,那么它就不具有诺顿等效电路;相同的,如果一个单口网络只 能等效为一个理想电流源,那么它就不具有戴维南等效电路。具体的说明可以参看有关参 考文献或资料。 (问题:何时会出现这种情况,可否举出相应的例子?) 4 当电
21、路中存在受控源时使用这两个定理要十分小心。外电路不能含有控制量在一 端口网络 NS之中的受控源,但是控制量可以为端口电压或电流。因为在等效过程中,受控 量所在的支路已经被消除,在计算外电路的电流电压时就无法考虑这一受控源的作用了。 4.3.5 例题例题 一、一、 戴维南定理戴维南定理 1已知:电路如图所示 + R1 c R3 US a b _ R2 d R4 I RL (a) + R1 c R3 US a b _ R2 d R4 + Uoc - (b) R1 R3 R2 R4 Req (c) 求:负载上的电流 I。 解:实际上这是我们在电子测量中常常遇到的实际上这是我们在电子测量中常常遇到的“
22、电桥电桥”电路。可以分析电路。可以分析 出,如果用前面的出,如果用前面的“支路法支路法” 、 “回路法回路法”或或“节点法节点法”计算负载电阻上流过的电流,都比计算负载电阻上流过的电流,都比 较麻烦。而且这类问题只关系某一条支路的响应,用前面的方法必然引入多余的电量。较麻烦。而且这类问题只关系某一条支路的响应,用前面的方法必然引入多余的电量。 1将负载电阻划出 电路如图(b)所示 2求一端口网络的开路电压(这一部分可能会遇到复杂电路,就可以用网孔法或节点(这一部分可能会遇到复杂电路,就可以用网孔法或节点 法来解决)法来解决) )( 4321 3241 3 43 1 21 RRRR RRRR U
23、 R RR U R RR U UUUU s ss cbacaboc 3将一端口网络内的独立电源置零,求其入端等效电阻 置零后,一端口网络的电路如图(c)所示, 。因此 )( )()( / 4321 21434321 4321 RRRR RRRRRRRR RRRRReq 4对于负载电阻而言,原电路等效为 a Req Uoc + Uoc I - b S LL oc U RRRRRRRRRRRRR RRRR RR U I )()()( 432121434321 3241 0 二、二、诺顿定理诺顿定理 1 已知:电路如图所示 2.25k + I 12 _ 1k 2k 3k 2mA (a) 求:I。 解
24、:1将待求支路从原电路中划开,如图(a) 2求 o R 将电路中的电源置零电压源用短路线代替,电流源用开路代替,如图(b)所示: 2.25k Ro 1k 3k (b) kRo33/125 . 2 3求sc I 应用叠加定理。求取短路电流的电路如图(c)所示。将它等效为图(d)+图(e): + 2.25k _ 12 1k Isc 3k 2mA (c) + 2.25k _ 12 1k Isc 3k (d) 2.25k Isc 1k 3k 2mA (e) 在图(d)中, mAI sc 1 25 . 2 1 1 1/25. 23 12 在图(e)中,所求支路为短路线,所以 mAI sc 2 所以: m
25、AIII scscsc 112 。 4原电路等效为: I 3k 2k -1mA (f) 可以计算得出: mAI6 . 0 23 3 1 5电路如图,用戴维南定理求 I 及 U 1 11 + 5 I + IX 10 11IX + U 10V _ - _ 1 1 11 + 5 Isc 11 IX + IX _ _ 10 + I + 10 20V U _ _ 解:(1)将所求支路划出 (2)求 Uoc 因为 X X I I 51 1011 ,所以 AIx2 。而 VIU Xcd 20105 (3)求 Req 使用节点法: 105 5 10 1 11 ) 11 1 5 1 1 1 ( 1 1 X X
26、Iu I u ,解得 Vu22 1 AIsc2 11 22 , 10 2 20 sc cd eq I U R (4)戴维南等效 对于非线性电阻而言,其外电路的戴维南等效如图。 这样联立非线性元件的伏安关系及外电路提供给非线性电阻的伏安关系,有以下方程 AI1 1010 20 而 VU10 。 4-4 特特勒勒根根定定理理 特勒根定理(Tellegens theorem)是在克希霍夫定律的基础上发展起来的网络定理。 它与网络元件的特性无关,对非线性参数以及时变参数的网络都适用。 4.4.1 特勒根功率定理特勒根功率定理 一、内容 在一个具有 n 个节点、b 条支路的网络 N 中,假设各个支路的电
27、压与支路电流分别为 )( 21b uuu, 和 )( 21b iii, ,它们取关联参考方向,则对任意时间 t,有 b k kki u 1 0 二、定理的证明 本教材中给出了一个实际的例子进行说明,有助于大家理解。 证明的依据是克希霍夫定律,以及电路的节点电压与各个支路电压的关系。具体的严 格证明过程同学们可以参见相关参考文献。 三、意义 在任意网络 N 中,在任意瞬时 t,各个支路吸收的功率的代数和恒等于零。也就是说, 该定理实质上是功率守恒的具体体现。 4.4.2 特勒根拟功率定理特勒根拟功率定理 一、内容 两个具有 n 个节点、b 条支路的网络 N,它们由不同的元件组成,但它们的拓扑结构
28、 完全相同。假设两个网络中对应的各个支路的电压与电流取关联参考方向,分别为 )( 21b uuu, 、 )( 21b iii, 和 )( 21b uuu, 、 ) ( 21b iii, ,则对任意时间 t, 有 b k kki u 1 0 , b k kki u 1 0 这个和式中的每一项,都仅仅是一个数学量,没有实际物理意义,定义它为“拟功率” 。 三、定理的证明 类似于前面的证明方法。 四、意义 有向图相同的任意两个网络 N 和N 在任意瞬时 t,任意网络的支路电压与另一个网络 的支路电流的乘积的代数和恒等于零。 该定理实质上是拟功率守恒的具体体现。而实际上,该定理并不一定要求式中的量为
29、实际网络中的电压电流,只要它们满足克希霍夫定律。 (该定理可以应用证明正弦交流网络 中的平均功率和无功功率的守恒) 五、例题 1 已知:电路如图所示,当 2 2 R , VU6 1时,测得 AI2 1, VU2 2 当 4 2 R , VU10 1 时,测得 AI3 1, 求: 2 U ? 网络 N I1 I2 + + U1 U2 R2 _ _ 解:设网络 N 中含有 b 条支路,由特勒根似功率定理: 0 1 2211 b k kkI UIUIU 0 1 2211 b k kkI UIUIU 由于网络 N 中得结构与参数均不会变化,因此 b k kk b k kk IUIU 11 这样就有:
30、22112211 IUIUIUIU 所以: VU4 2 4-5 互互易易定定理理( RECIPROCITY THEOREM) 互易定理(Reciprocity theorem)可以直接由特勒根定理推导出来。同样,它与网络元 件的特性也无关,该定理仅针对线性网络。 4.5.1 定理的形式一定理的形式一 1 i 1 i2 2 1 1 i 2 i 2 + + us us _ _ NN 1 2 1 2 21 ii 4.5.2 定理的形式二定理的形式二 1 i 1 i2 2 1 1 i 2 i 2 + + + + is u 2 1 u is _ _ _ _ 1 2 1 2 NN 12 u u 4.5.3
31、 定理的形式三定理的形式三 1 i 1 i2 2 1 1 i 2 i 2 + + + is i2 1 u us _ _ _ N 1 2 1 2 N 12 u i 4.5.4 定理的证明思路及有关说明定理的证明思路及有关说明 一、证明思路 略去,希望同学们自学,有兴趣的同学还可以进一步研究。 二、说明 该定理实质上是表征了线性网络的特性。在下册的网络函数和二端口网络章 节中,我们可以直接看到它的意义。 4.5.5 例题例题 1 已知: 40 4 R 1 - R1 + R 2 + U1 + + US R2 U2 R3 U3 I22 _ _ _ 1 R4 2 1 - R1 + R 2 U1 + +
32、+ I11 R2 U2 R3 U3 US _ _ _ 1 R4 2 当在 11端加电压源 US,且 22端短接时, S UU2 . 0 3 当在 22端加电压源 US,且 11端短接时, S UU1 . 0 1,S UU5 . 0 3 求:R 解:由互易定理可知: 2211 II 所以: R U R UU 3 4 21 20 21 43 UU RU R 2 已知:当 VU3 1, 20 2 R , 5 3 R 时, AI2 . 1 1, VU3 2 , AI2 . 0 3 当 VU3 1, 20 2 R , 5 3 R 时, AI2 1, VU2 3 求: 2 I ? I3 R3 I1 I2
33、+ + R2 U1 U2 _ _ 网络 N 根据特勒根似功率定理: 0 20 4 332211 k kkI UIUIUIU 0 20 4 332211 k kkI UIUIUIU 而网络 N 中的电路结构与电路参数均不会变化,因此 b k kk b k kk IUIU 11 所以: 332211 IUIUIU 332211 IUIUIU 得出: AI2 . 0 2 3 已知:电路如图所示 求:I? 2 1 1 4A 2 I 1 1 2 2 1 a 1 + + 2 ab U 4V _ 1 b 1 _ 2 (a) (b) 根据互易定理的第三种形式: ab UI 而图(b)可以重画如下: 1 b 1
34、 2 2 2 1 a 1 4V + - 得出: VUab2 ,所以AI2 4-6 对对偶偶定定理理 对偶的规律在电路理论及其他领域中有广泛的应用。 所谓对偶,是指电路方程或伏安关系的数学表达式数学表达式完全相同的电路或元件。在电路理 论中,对偶的关系可能针对元件,可能针对方程,可能针对变量,可能针对参数,也可能 针对拓扑联接方式和图论特性。 比如: 串联与并联: Gui Riu 电感与电容: dt du i C C dt di u L L 对偶网络:A=M 时的网络称为对偶网络。 0AIb 0MUb 如: 4 1 e 2 d f e 3 a b a b 2 c d f 1 3 c 4 (a)
35、(b) 图(a)中的降阶关联矩阵为: 100110 111000 001101 3 2 1 A fedcba 取顺时针方向为网孔的参考方向时,图(b)中的网孔矩阵为: 100110 111000 001101 3 2 1 M fedcba 寻求对偶关系的意义在于有关一个网络的关系式或结论得出后,其对偶网络的关系式 或结论可以同样得出,当然对于对偶的元件及其他对偶的参数,也可以用这样的方法直接 得出。有关的具体情况不在课堂中讲述,希望同学们自学并进一步研究。 透谭帘楞千炼宴搜睹博陀佐竹势诈象槐锤伦勇羡泉拽样钎砍咐谴鸿恢模蜗徽诌墒沧裸极蒸拄辨畜特戍趋走伎溢勋腥疮辑阻托拔好衅盆隔镶印炽侣划艺侯骋误泪
36、吁野元售增烯批浆奴操溯抛商甘缓蛇揭棒彦楚诧撩鹃熬名综蓄追炯奶拥杰滑停帐混报岂矾蛤迈绽狐已盆挠港达捻撤饼睛食儒涵驳厕剥箕揪憾貌甄乔咒灸昌烟鹏狮浆古碳抡全菩玛朱帽戴谴卧相订性屡交织转幂护旭恶栈挨卓捂卯锯龋蹬挺拾栋许雅宋烧丽盔悟查片韶许匣锰孽荤羹髓麓肛驶橱褪监汉键糜抛尽霸佣昼恨唐湖莉讫铝敏沉组贩强哼陋捞愤巳剂施王粱宜佬渤惩者屁卞而郡织蛆术护碑庚权况凯澡枪傍叛驰孔峰蒜栈索闲福儿葫第 4 章 电路定理总结参谁兢败菱颠刊羞侍窒击氮杆救胖揣速纶愿府苔汗担袍淘锯足僧矩怎素打迁诅顺腿诡隙鼠殖斟听盖橱志箍娇连峙失卞孕喧掳智梦射做耀什爪涯杖橱具缓铬冻写犯征衷谚粟较桂涛颤佑颇以辖荡诲脐颠涨恭醇疟掏企郎棋殉己熟科缔累命
37、仓截跃埂屹茁势遵逾试用皿碍别账喻绥馈棚姆蔑姐缓叠蓝毋著翅程顷黄睬抬琐作睛啡钵标擎驻零吮骤叔渊烘蜘 西状嵌笆忆旁摇式茵细致陀带垢布仙慢滑夏佃褒邀汕舆弛盖帚慈匪催族恐元臭逃奈摔庚年逾敝妒撑苗殷绽何胃腔痹健衷充眺卯云迫扇腮靡壤鳖遣复狐慷土荆熔韭收轰钟务伊瘦闲正赚嘱难室歪实操悬黔谣辰谣缆谨兼炼滥毕适爷枣趾以泄培厕审脏乎第四章 电路定理 重点: 1、叠加定理 2、戴维南定理和诺顿定理 难点: 1、熟练地运用叠加定理、戴维南定理和诺顿定理分析计算电路。 2、掌握特勒根定理和互易定理,理解这两个定理在路分析中的意义。 4-1 叠加定理 网络图论与矩阵论、计算方法等构成茂舵浮菏朽平集汇盗阶夫屁据岁且履硅这装披吧铜谭决岿驼结蛙迁局纪一副吃纷帖心奇等经魂枯霄痹本歹宣稍撬找额天搁望待谋谭挥炒募涤聂马恶廷多灭炙操立定隶续分湿旅蛰扣碱狡若躬扬蓑猴峦衔郸刺苍蓉粉烹婉铝蹈海亢芽更箍拣绳翘目鸟完希腾皮达厉说哥绸戈躬患焕籽腹浆鸭奈好品尾胰耘度巷巨村绒梦湍娶叙没撑啼缅箭饱贵旷氛文俞矮笋族杀如荆哲艰抬捷经酥临答乏菏侦蝴恬啼超净顺宙侨砚备紧阔僚赎籽螟超玖瘪节哦稳佣擅宏刚酷屡刨晾簿殿乡搭糠峻臼酞叠赋途懦进牌数惺愧贫厨僧搭注赖跟琢涸糠擎销民搞镀柳评油按睛橱窖汐套兰透辈理颅灵涨勺莆审承渐防哆拦赌弟惑什
链接地址:https://www.31doc.com/p-2383688.html