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1、1.2.3 反射率和透射率,现在,进一步讨论反映它们之间能量关系的反射率和透射率。在讨论过程中,不计吸收、散射等能量损耗。,菲涅耳公式给出了入射光、反射光和折射光之间的场振幅和相位关系。,如图,若有一个平面光波以入射角1斜入射介质分界面,平面光波的强度为Ii,则每秒入射到界面上单位面积的能量为:,Wi=Ii cos1,应用光强和振幅之间的关系:,同理,反射光和折射光的能量表示为:,由此得到反射率、 透射率分别为:,将菲涅耳公式代入,即可得到入射光中 s 分量和 p 分量的反射率表示式分别为:,s 分量和 p 分量的透射率表示式分别为:,由反射率公式得到,决定光在界面上的反射、透射特性的因素有:
2、,入射光偏振态 入射角 两侧折射率,R 随入射角1的变化关系,讨论1. 可见:一般,小角度入射和大角度入射(掠入射)时:,正入射(1=0)时:,n1=1,讨论2. 布儒斯特定律 当1=B时,Rs和Rp相差最大,且Rp = 0,在反射光中不存在p分量。,B称为布儒斯特(Brewster)角。例如,当光由空气射向玻璃时,n1=1,n2=1.52,布儒斯特角B = 5640,利用折射定律,可得该特定角度满足:,1.2.4 反射和折射的相位特性,折射光与入射光的相位关系 2.反射光与入射光的相位关系,由图可以看出,在入射角从0到90的变化范围内,不论光波以什么角度入射至界面,也不论界面两侧折射率的大小
3、如何,s 分量和 p 分量的透射系数t总是取正值,因此: 折射光总是与入射光同相位。,1. 折射光与入射光的相位关系,2. 反射光与入射光的相位关系,1) 反射光和入射光中s、p分量的相位关系 2) 反射光和入射光的相位关系 3) 薄膜上下表面的反射,1) 反射光和入射光中s、p分量的相位关系,(a).光由光疏到光密( n1 n2 ),(b).光由光密到光疏(n1 n2),1B,rp0,p分量有相位突变(rp = ); B1C,rp0,p分量同相,01C,rs0,说明反射光中的s分量与入射光中的s分量同相位,2) 反射光和入射光的相位关系 前面讨论了反射光中s、p分量的相位情况。下面确定在界面
4、入射点处的反射光(合成)场与入射光(合成)场的相位关系。 仅考虑小角度和大角度入射的反射特性,n1n2:rs0,rp0。 反射光的s分量和p分量均与入射光相同,因此合成光与入射光矢量同向,无相位突变。,n10。 反射光的s分量和p分量均与入射光相反,因此合成光也与入射光矢量反向,产生相位突变,即半波损失。,小角度入射的反射特性,若n1 n2,1 90, |rs| = |rp| , rs 0 , rp 0 。 因此,在入射点处,入射光矢量Ei与反射光矢量Er方向近似相反,即掠入射时的反射光在n1 n2时,将产生半波损失。,大角度入射掠入射的反射特性 :,n1 n2,3) 薄膜上下表面的反射,n1
5、 n2,3) 薄膜上下表面的反射,1.2.5 反射和折射的偏振特性,1.偏振度,完全非偏振光 (自然光) 部分偏振光 完全偏振光,各个振动方向上的振幅在观察时间内的平均值相等,初相位完全无关。,各个振动方向上的振动强度不相等。,有确定不变或有规则变化的振动方向。,(线偏振光、椭圆偏振光、圆偏振光),完全非偏振光 Ws = Wp 部分偏振光 Ws Wp 完全偏振光 Ws = 0 或 Wp = 0,光波能量可表示为: W = Ws + Wp,将任意光场矢量看作两正交分量的叠加 如 s 分量和 p 分量,P = 0,0 P 1,P = 1,2. 反射和折射光的偏振特性,入射能量 Wi = Wis +
6、 Wip , 且 Wis = Wip,反射光偏振度:,自然光,折射光偏振度:,自然光的反射、折射和偏振特性:,(1) 正入射和掠入射时:Rs= Rp,Ts = Tp。 反射光和折射光均为自然光。,(2) 一般斜入射时:Rs Rp 0,Ts Tp 0。 反射光和折射光均为部分偏振光。,自然光的反射率,自然光的反射、折射和偏振特性:,(3) 以1 =B入射时:Rp = 0 ,Pr = 1。 反射光为完全偏振光,折射光为部分偏振光。,例:光由空气射向玻璃 B = 5640 ; Rs = 15,反射光,透射光 Irp = 0 , Itp = Iip = 0.5Ii,Its = Iis Irs = 0.
7、5Ii 0.075Ii = 0.425Ii,应用举例线偏振光的获得,外腔式气体激光器的布儒斯特窗口,E0is=E0ip;入射角:1= 40,2. 反射和折射光的偏振特性,线偏振光,rs= 0.2845,rp= 0.1245,E0rs=rsE0is= 0.2845E0is E0rp=rpE0ip= 0.1245E0ip,一般规定方位角的变化范围:/2 /2,线偏振光入射时,反射光和折射光均为线偏振光,但其振动方向发生变化。,反射光 透射光,1.2.6.全内反射现象,1.反射波 2.衰逝波,1. 反射波 光由光密介质射向光疏介质( n1 n2 )时,产生全反射,当 1 C时,有sin 1 n2/n
8、1,折射定律不再成立。 为了仍然能够运用菲涅耳公式,把 cos 2 表示为虚数:,代入菲涅耳公式,得到复反射系数:,其中:n = n2 / n1 是二介质的相对折射率,振幅,相位,经两次全反射,s 分量和 p 分量的相位差为90 ,全反射时,反射光中 s 分量和 p 分量之间的相位差:,全反射应用 1 光纤传输,光纤液面计原理图,发生全反射,不发生全反射,全反射应用 2 光纤传感,2.衰逝波 发生全反射时,透射光强为零。那么,在光疏介质中有无光场呢? 更深入地研究全反射现象表明:在发生全反射时,光波场将透入到第二个介质很薄的一层内(约为光波波长),并沿着界面传播一段距离, 再返回第一个介质。
9、这个透入到第二个介质中表面层内的波叫衰逝波(倏逝波)。,设分界面为 xOy平面,入射面为 xOz平面,应用 cos2 的虚数形式,则有,随 z 衰减、沿 x 方向传播。,、v 第一介质中的波长和速度,穿透深度:,发生全反射时,光由 1 进入 2 的能量入口处和返回能量的出口处,相隔半个波长,存在一横向位移。 即:古斯哈恩斯位移。,1.3 光波在金属表面上的反射与折射,1. 光波在金属中的传播 2. 光波在金属表面上的反射与折射,设金属是一种介电常数为、磁导率为,电导率为的 均匀各向同性介质,则物质方程中的J=E必须予以考虑。麦克斯韦方程(1-4)式应为: 对于频率为的单色波,上式变为:,1. 光波在金属中的传播,若令复数为: 上式可改写为: 可得金属中光波所满足的波动方程为 :,于是,可求得金属中单色平面光波的电场表式为: 表明,金属中传播的单色平面光波是一个衰减的平面波。其中:n表示光在金属中传播时的折射率,n是描述光在金属中传播时衰减特性的量,它们都是光波频率的函数。 式中各量的解析表示如下:,引入复折射率,2. 光波在金属表面上的反射与折射,金属表面的反射和折射,类似于全反射的讨论,由于n是复数,所以透射光波矢也是复数。表示为:,实数 复数,则s分量:,金属中的折射波,表 1-1 金属的光学常数(=0.5893 m),银和铝反射率与波长的关系,作 业,9,11,23,25,
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