物理化学电子教案第二章.ppt
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1、2019/8/17,物理化学电子教案第二章,2019/8/17,第二章 热力学第一定律及其应用,1.1 热力学概论,1.2 热力学第一定律,1.8 热化学,1.3 准静态过程与可逆过程,1.4 焓,1.5 热容,1.6 热力学第一定律对理想气体的应用,1.7 实际气体,2019/8/17,第二章 热力学第一定律及其应用,1.9 赫斯定律,1.10 几种热效应,1.11 反应热与温度的关系基尔霍夫定律,1.12 绝热反应非等温反应,*1.13 热力学第一定律的微观说明,2019/8/17,2.1 热力学概论,2019/8/17,1. 热力学的研究对象,研究热、功和其他形式能量之间的相互转换及 其
2、转换过程中所遵循的规律;,研究各种物理变化和化学变化过程中所发生的能量效应;,研究化学变化的方向和限度。,2019/8/17,2. 热力学的方法和局限性,热力学方法,研究对象是大数量分子的集合体,研究内容是该集合体的宏观性质,所得结论具有统计意义。,只考虑变化前后的净结果,不考虑物质的微观结构和反应机理。,可以判断变化能否发生以及进行到什么程度,但不考虑变化所需要的时间。,局限性,不知道反应的机理、速率和微观性质,只讲可能性,不讲现实性。,2019/8/17,2.2 热平衡和热力学第零定律,2019/8/17,1 热平衡,一个不受外界干扰的系统,最终会达到平衡状态。 达到平衡状态以后,宏观上不
3、再发生变化,并且可以用 表示状态的状态参数来表示它。状态参数也称作状态函 数。,当把两个已达成平衡的系统A和B放在一起时,它们 的状态是否会受到彼此间的互相干扰,则决定于两个系 统的接触情况。如果隔开它们之间的界壁是理想的刚性 厚石棉板,则它们的状态将彼此不受干扰,各自系统的 状态函数也不发生变化。这样的界壁称为绝热壁。如果 用薄的金属板隔开,则它们的状态将受到干扰,各自系 统的状态函数也会发生变化。这样的界壁称为导热壁。,2019/8/17,1 热平衡,中间隔有导热壁的两个平衡系统,相互之间产生影 响后将建立新的平衡,这种平衡称为热平衡。与热平衡 相关的各系统的状态函数也自动调整为新的数值后
4、不再 变化。,系统A和B通过导热壁(或直接)接触时,彼此互不 做功,这种接触只能通过热交换而相互影响,因此这种 接触也称为热接触。,2019/8/17,2 热力学第零定律,(a) (b) 单线表示导热壁 双线表示绝热壁 (a)A,B分别与C处于热平衡 (b)A,B再相互处于热平衡 图2.1 热力学第零定律,设想把A和B用绝热壁 隔开,而A和B又同时通过 导热壁与C接触,见图(a), 此时A和B分别与C建立了 热平衡。,然后在A和B之间换成导热壁, A,B与C之间换成绝热壁,见图(b),但这时再观察不到A,B的状态发生任何变化,这表明A和B已经处于热平衡状态。,2019/8/17,2 热力学第零
5、定律,前述实验表明:,如果两个系统分别和处于确定状态的第三个系统达到热平衡,则这两个系统彼此也将处于热平衡。这个热平衡规律就称为热力学第零定律。,热力学第零定律可以理解为:如果A与B处于热平 衡,B与C处于热平衡,则A与C也必处于热平衡。,热力学第零定律是大量实验事实总结出来的,不是 由定义、定理导出的,也不是由逻辑推理导出的。,2019/8/17,3 温度,处于热平衡的A和B两个系统的状态分别以A和B 表示,若用表示与热平衡相关的性质,则可写出,同理,对处于热平衡的B和C两个系统及A和C两个系统,三式联立,得,这表明:当两个或两个以上的系统处于热平衡时,这些 系统的这种性质具有相同的数值。我
6、们把这种性质称为 温度。实际应用时以 T 表示。,2019/8/17,3 温度,温度的科学定义是由热力学第零定律导出的。即当 两个系统相互接触达到平衡后,它们的性质不再变化, 它们就有共同的温度。,热力学第零定律定律的实质是指出温度这个状态函 数的存在,不但给出了温度这个概念,而且给出了温度 的比较方法。在比较各个物体的温度时,不需要将各物 体直接接触,只需要将一个作为标准的第三系统分别与 各物体相接触,达到热平衡。这个作为第三系统的标准 就是温度计。后面的问题是如何选择第三物种,如何利 用第三物种的性质变化来衡量温度的高低,以及如何定 出刻度等。换言之,就是选择温标的问题。,2019/8/1
7、7,2.3 热力学的一些基本概念,(1) 体系与环境 (2) 体系的分类 (3) 体系的性质 (4) 热力学平衡态 (5) 状态函数 (6) 状态方程 (7) 过程和途径 (8) 热和功,2019/8/17,(1)体系与环境,体系(System),在科学研究时必须先确定研究对象,把一部分物质与其余分开,这种分离可以是实际的,也可以是想象的。这种被划定的研究对象称为体系,亦称为物系或系统。,环境(surroundings),与体系密切相关、有相互作用或影响所能及的部分称为环境。,2019/8/17,(2)体系分类,根据体系与环境之间的关系,把体系分为三类:,(1)敞开体系(open system
8、) 体系与环境之间既有物质交换,又有能量交换。,2019/8/17,(2)体系分类,根据体系与环境之间的关系,把体系分为三类:,(2)封闭体系(closed system) 体系与环境之间无物质交换,但有能量交换。,2019/8/17,(2)体系分类,根据体系与环境之间的关系,把体系分为三类:,(3)孤立体系(isolated system) 体系与环境之间既无物质交换,又无能量交换,故又称为隔离体系。有时把封闭体系和体系影响所及的环境一起作为孤立体系来考虑。,2019/8/17,(2)体系分类,2019/8/17,(3)体系的性质,用宏观可测性质来描述体系的热力学状态,故这些性质又称为热力学
9、变量。可分为两类:,广度性质(extensive properties) 又称为容量性质,它的数值与体系的物质的量成正比,如体积、质量、熵等。这种性质有加和性,在数学上是一次齐函数。,强度性质(intensive properties) 它的数值取决于体系自身的特点,与体系的数量无关,不具有加和性,如温度、压力等。它在数学上是零次齐函数。指定了物质的量的容量性质即成为强度性质,如摩尔体积、摩尔热容。,2019/8/17,(4)热力学平衡态,当体系的诸性质不随时间而改变,则体系就处于热力学平衡态,它包括下列几个平衡:,热平衡(thermal equilibrium) 体系各部分温度相等。,力学平
10、衡(mechanical equilibrium) 体系各部的压力都相等,边界不再移动。如有刚壁存在,虽双方压力不等,但也能保持力学平衡。,2019/8/17,(4)热力学平衡态,相平衡(phase equilibrium) 多相共存时,各相的组成和数量不随时间而改变。,化学平衡(chemical equilibrium ) 反应体系中各物的数量不再随时间而改变。,当体系的诸性质不随时间而改变,则体系就处于热力学平衡态,它包括下列几个平衡:,2019/8/17,(5)状态函数,体系的一些性质,其数值仅取决于体系所处的状态,而与体系的历史无关;它的变化值仅取决于体系的始态和终态,而与变化的途径无
11、关。具有这种特性的物理量称为状态函数(state function)。,状态函数的特性可描述为:异途同归,值变相等;周而复始,数值还原。,状态函数在数学上具有全微分的性质。,2019/8/17,(6)状态方程,体系状态函数之间的定量关系式称为状态方程(state equation )。,对于一定量的单组分均匀系统,状态函数T,p,V 之间有一定量的联系。经验证明,只有两个是独立的,它们的函数关系可表示为:,T=f(p,V) p=f(T,V) V=f(p,T),例如,理想气体的状态方程可表示为: pV=nRT,2019/8/17,(7)过程和途径,系统从某一状态变化到另一状态的经历,称为过程。,
12、系统由始态到末态这一过程的具体步骤,称为途径。,描述一个过程包括系统的始末态和途径。,按照系统内部物质变化的类型将过程分为三类: 单纯pVT变化、相变化和化学变化。,如:C+O2CO2 C+O2COCO2,2019/8/17,(7)过程和途径,常见过程及所经途径的特征:,恒温过程: (isothermal process) 变化过程中始终有(系) = T(环) = 常数。 仅(始) = T(终) = T(环) = 常数为等温过程。,恒压过程:(isobaric process) 变化过程中始终p(系) = p(环) = 常数。 (始)=(终)=(环)= 常数,为等压过程; 仅仅是(终)=(环)
13、= 常数,为恒外压过程。,2019/8/17,(7)过程和途径,绝热过程: (adiabatic process) 在变化过程中,系统与环境不发生热的传递。 对那些变化极快的过程,如爆炸,快速燃烧, 系统与环境来不及发生热交换,那个瞬间可 近似作为绝热过程处理。,恒容过程: (isochoric process) 变化过程中系统的体积始终保持不变。,2019/8/17,(7)过程和途径,可逆过程 (reversible process) 系统内部及系统与环境间在一系列无限接近平 衡条件下进行的过程,称为可逆过程。,可逆过程是在无限接近平衡条件下进行的过程,即:Te=TdT,pe=p dp;所以
14、是一种理想化的过程。,循环过程(cyclic process) 系统从始态出发,经过一系列变化后又回到 了始态的变化过程。在这个过程中,所有状 态函数的变量等于零。,2019/8/17,(7)过程和途径,例如:一定量某理想气体从300K、100kPa的始态A发生单纯pVT变化达到450K、150kPa的末态Z。其途径如图:,途径a:恒容加热,途径b:先恒压, 再恒温,途径c:先恒温, 再恒压,2019/8/17,(8)热和功,体系吸热,Q0;体系放热,Q0 。,热(heat),体系与环境之间因温差而传递的能量称为 热,用符号Q 表示。 Q的取号:,热的单位:J 或 kJ 基本公式:,2019/
15、8/17,(8)热和功,功(work),体系与环境之间传递的除热以外的其它能量都称 为功,用符号W表示。,功可分为膨胀功和非膨胀功两大类。W的取号:,环境对体系作功,W0;体系对环境作功,W0。,功的单位:J 或 kJ,几种功的表示式:,机械功:Fdl 电功:EdQ 反抗地心引力的功:mgdh 膨胀功:-p环dV 表面功: g dA,2019/8/17,(8)热和功,几种不同过程功的计算:,气体自由膨胀(气体向真空膨胀):,恒外压过程:,恒压过程:,恒容过程:,W = 0,液体蒸发过程:,Q和W都不是状态函数,其数值与变化途径有关。,膨胀功基本公式:,2019/8/17,2.4 热力学第一定律
16、,2019/8/17,1. 热功当量,焦耳(Joule)和迈耶(Mayer)自1840年起,历经20多年,用各种实验求证热和功的转换关系,得到的结果是一致的。 即: 1 cal = 4.1840 J,这就是著名的热功当量,为能量守恒原理提供了科学的实验证明。,2019/8/17,2. 能量守恒定律,到1850年,科学界公认能量守恒定律是自然界的普遍规律之一。能量守恒与转化定律可表述为:,自然界的一切物质都具有能量,能量有各种不同形式,能够从一种形式转化为另一种形式,但在转化过程中,能量的总值不变。,2019/8/17,3. 热力学能,热力学能(thermodynamic energy)以前称为
17、内能(internal energy),它是指系统内部能量的总和,包括分子运动的平动能、分子内的转动能、振动能、电子能、核能以及各种粒子之间的相互作用位能等。,热力学能是系统自身的性质,只决定于其状态,是系统状态变化的单值函数,所以是状态函数,用符号U表示,它的绝对值无法测定,只能求出它的变化值。,2019/8/17,3. 热力学能,热力学能既然是状态函数,则对于一定量的单组分 均匀系统,在p、V、T中任选两个独立变数,就可以决 定系统的状态。,选定T、V时,U=U(T,V ) ,则有,但须注意,选定T、p时,U=U(T,p),热力学能微变可以写为,2019/8/17,4. 第一定律的数学表达
18、式,U = Q + W,对微小变化: dU =Q +W,因为热力学能是状态函数,数学上具有全微分性质,微小变化用dU表示;Q和W不是状态函数,微小变化用Q 和W表示,以示区别。,也可用U = Q - W表示,两种表达式完全等效,只是W的取号不同。用该式表示的W的取号为:环境对体系作功, W0 。,热力学第一定律(The First Law of Thermodynamics),2019/8/17,5. 第一定律的文字表述,热力学能、热和功之间可以相互转化,但总的能量不变。热力学第一定律是能量守恒与转化定律在热现象领域内所具有的特殊形式。,也可以表述为:第一类永动机是不可能制成的。,热力学第一定
19、律是人类经验的总结。,2019/8/17,5. 第一定律的文字表述,第一类永动机(first kind of perpetual motion mechine),一种既不靠外界提供能量,本身也不减少能量,却可以不断对外作功的机器称为第一类永动机,它显然与能量守恒定律矛盾。,历史上曾一度热衷于制造这种机器,均以失败告终,也就证明了能量守恒定律的正确性。,2019/8/17,2.5 准静态过程与可逆过程,2019/8/17,1. 功与过程,可逆过程是物理化学研究中非常重要的一类变化 过程,下面以恒温下理想气体的体积从V1膨胀到V2所 做的三种膨胀功的具体过程为例来说明。,假设将装有一定量理想气体的
20、带活塞(无重量、无摩擦)的气缸置于一恒温热源中,气缸的活塞上放置3个砝码,为始态(p1,V1),若将砝码移去则气体会膨胀达到的末态(p2,V2),如图所示。,1.等外压膨胀(pe保持不变),2019/8/17,1. 功与过程,体系所作的功可在p-V图上表示出来,本例如阴影面积所示。,等外压膨胀做功,2019/8/17,1. 功与过程,2.多次等外压膨胀, 取走一个砝码,气体克服外压为 p ,体积从 V1 膨胀到 V ;, 再取走一个砝码,气体克服外压为 p ,体积从 V 膨胀到 V ;, 取走第三个砝码,气体克服外压为 p2 ,体积从 V 膨胀到 V2 。,2019/8/17,1. 功与过程,
21、多次等外压膨胀做功,(1)克服外压为 ,体积从 膨胀到 ;,(2)克服外压为 ,体积从 膨胀到 ;,(3)克服外压为 ,体积从 膨胀到 。,可见,外压差距越小,膨胀次数越多,做的功也越多。,所作的功等于3次作功的加和。,2019/8/17,1. 功与过程,3. 外压比内压小一个无穷小的值可逆膨胀,活塞上放一堆与砝码同质量的细砂,每次取走一粒细砂,使外压降低dp,气体膨胀dV,每一步都无限接近于平衡态。这样的膨胀过程是无限缓慢的,所作的功为:,这种过程近似地可看作可逆过程,所作的功最大。,2019/8/17,1. 功与过程,1.一次等外压压缩,在外压为 下,一次从 压缩到 ,环境对体系所作的功(
22、即体系得到的功)为:,压缩过程,将体积从 压缩到 ,有如下三种途径:,2019/8/17,1. 功与过程,2.多次等外压压缩,第一步:用 的压力将体系从 压缩到 ;,第二步:用 的压力将体系从 压缩到 ;,第三步:用 的压力将体系从 压缩到 。,整个过程所作的功为三步加和。,2019/8/17,1. 功与过程,3. 外压比内压大一个无穷小值的缓慢压缩可逆压缩,如果将蒸发掉的水气慢慢在杯中凝聚,使压力缓慢增加,恢复到原状,所作的功为:,则体系和环境都能恢复到原状。,2019/8/17,1. 功与过程,从以上的膨胀与压缩过程看出,功与变化的途径有关。虽然始终态相同,但途径不同,所作的功也大不相同。
23、显然,可逆膨胀,体系对环境作最大功;可逆压缩,环境对体系作最小功。,功与过程小结:,2019/8/17,2. 准静态过程(guasistatic process),在过程进行的每一瞬间,体系都接近于平衡状态,以致在任意选取的短时间dt内,状态参量在整个系统的各部分都有确定的值,整个过程可以看成是由一系列极接近平衡的状态所构成,这种过程称为准静态过程。,准静态过程是一种理想过程,实际上是办不到的。上例无限缓慢地压缩和无限缓慢地膨胀过程可近似看作为准静态过程。,2019/8/17,3. 可逆过程(reversible process),体系经过某一过程从状态(1)变到状态(2)之后,如果能使体系和
24、环境都恢复到原来的状态而未留下任何永久性的变化,则该过程称为热力学可逆过程。否则为不可逆过程。,上述准静态膨胀过程若没有因摩擦等因素造成能量的耗散,可看作是一种可逆过程。过程中的每一步都接近于平衡态,可以向相反的方向进行,从始态到终态,再从终态回到始态,体系和环境都能恢复原状。,2019/8/17,3. 可逆过程(reversible process),可逆过程的特点:,(1)状态变化时推动力与阻力相差无限小,体系与环境始终无限接近于平衡态;,(3)体系变化一个循环后,体系和环境均恢复原态,变化过程中无任何耗散效应;,(4)等温可逆过程中,体系对环境作最大功,环境对体系作最小功。,(2)过程中
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