GBT 13811-2003.pdf
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1、G B/ T 1 3 8 1 1 -2 0 0 3 前言 本标准是根据国际电工委员会制定的国际标准 I E C 6 0 0 5 0 ( 8 1 5 ) ; 2 0 0 0 国际电工词汇超导电性 制定的, 在技术内容上与该国际标准等效。 本标准对I E C 6 0 0 5 0 ( 8 1 5 ) 个别条目中出现的明显错误或定义和注释不确切、 不全面的地方进行了 修改和补充, 并加注作了说明。 本标准基本覆盖了 G B / T 1 3 8 1 1 -1 9 9 2 超导材料术语 , 相同术语的定义也比G B / T 1 3 8 1 1 -1 9 9 2 更确切。本标准自实施日期起代替 G B /
2、T 1 3 8 1 1 -1 9 9 2 , 为了让使用者了解本标准中的术语和 I E C 6 0 0 5 0 ( 8 1 5 ) 的对应关系, 本标准中各术语的条目编号直 接引用了I E C 6 0 0 5 0 ( 8 1 5 ) 的条目编号。 本标准的附录 A和附录 B都是提示的附录。 本标准由全国电工术语标准化技术委员会提出。 本标准由全国电工术语标准化技术委员会和国家超导技术联合开发中心归口。 本标准负责起草单位: 国家超导技术联合研究开发中心。 本标准参加起草单位: 中科院物理所、 北京有色金属研究总院、 北京大学、 中科院上海冶金所、 中国 科学技术大学、 南京大学和西北有色金属研
3、究院。 本标准主要起草人: 杨乾声、 刘宜平、 肖玲、 卫崇德、 张宏、 曹烈兆、 姚希贤、 汪京荣。 GB / T 1 3 8 1 1 -2 0 0 3 I E C前言 1 ) I E C ( 国际电工委员会) 是由所有国家电工委员会( I E C国家委员会) 组成的世界范围的标准化组 织。I E C的目的是促进电工和电子领域有关标准的所有问题的国际合作。为此目的和其他活动的需 要, I E C出版国际标准。I E C委托技术委员会制定标准, 对所涉及的题目感兴趣的任何 I E C国家委员会 均可参加其制定工作。与 I E C有联系的国际组织、 政府和非政府组织也可参加标准的制定工作。I E
4、 C 和I S O( 国际标准化组织) 按照两组织商定的条件密切合作。 2 )由于每个技术委员会都有来自所有关心这些问题的国家委员会参加的代表, I E C有关电工技术 问题上的正式决议、 协议都尽可能地反映国际上这些问题的一致看法。 3 ) I E C的文件以推荐的形式供国际上使用, 以标准、 技术报告或指南的形式出版, 并在该意义上为 各国家委员会所接受。 4 ) 为了促进国际间的统一, I E C的各国家委员会尽可能最大限度地将 I E C国际标准应用在他们的 国家和地区标准中。I E C标准与相应的国家或地区标准之间的任何差异应在后者中明确指出 5 ) I E C尚未提出设备合格的标志
5、程序, 因此当某一设备宣称符合某一 I E C标准时, I E C对此不承 担任何责任。 6 ) 如果本国际标准中的部分内容可能与专利权相关, I E C将不负责确认这些专利权问题。 7 ) I E C 6 0 0 5 0 ( 8 1 5 ) 国际标准是由I E C / T C 9 0 “ 超导电性” 的第一工作组“ 术语” 制定, 由I E C / T C 1 “ 术语” 负责。 本标准的内容以下列文件为基础: 标 准草案 投票报告 1 / 1 7 7 7 / F DI S1 / 1 8 0 0 / R VD 关于投票赞成本标准的全部信息可在上表中的投票报告中看到。 本 I E V章“ 超导
6、电性” 的术语和定义用法语和英语两种语言给出, 此外, 分别给出德语、 西班牙语、 意大利语、 日语、 波兰语、 葡萄牙语和瑞典语术语。 GB / T 1 3 8 1 1 -2 0 0 3 I E C引言 本标准是由I E C / T C 9 0 “ 超导电性” 的第一工作组制定。术语以AS T M标准B 7 1 3 - 8 2 , J I S H7 0 0 5 和V AMAS 文件为基础进行了收集和定义, 标准涉及与超导有关技术的基本物理和应用等相当宽的 范 围。 中 华 人 民 共 和 国 国 家 标 准 电工术语超导电性 GB/ T 1 3 8 1 1 -2 0 0 3 e q v I
7、E C 6 0 0 5 0 - 8 1 5: 2 0 0 0 El e c t r o t e c h n i c a l t e r mi n o l o g y -S u p e r c o n d u c t iv i t y 范 围 本标准规定了超导技术领域用基本术语和定义 本标准适用于涉及超导技术 的所有技 术领域 2 超导电性术语 2 . 1 超导特性 8 1 5 - 0 1 - 0 1 完全抗磁性p e r f e c t d i a m a g n e t i s m 磁化强度完全抵消磁场强度的磁性质。 8 1 5 - 0 1 - 0 2 超导电性s u p e r c o n
8、 d u c t iv i t y 在一定条件下, 材料被认为具有直流电阻为零和完全抗磁性的性质。 注: 一定条件指适当的温度、 磁场强度和电流密度 8 1 5 - 0 1 - 0 3 超导 的 ( 1 ) s u p e r c o n d u c t i n g 描述呈现超导电性的材料或状态的形容词。 8 1 5 - 0 1 - 0 4 超导 的 ( 2 ) s u p e r c o n d u c t i v e 描述在一定条件下能呈现超导电性的材料的形容词。 8 1 5 - 0 1 - 0 5 超导态 s u p e r c o n d u c t in g s t a t e 材料
9、呈现超导电性时所处的热力学状态。 注 1 这种状态是由电子的量子配对引起的。 2 超导态是超导材料迈斯纳态、 混合态和中间态的统称。 8 1 5 - 0 1 - 0 6 超导体s u p e r c o n d u c t o r 在一定条件下呈现超导电性的材料。 注 1 常指超导材料制成的导线、 块材或薄膜 2 一定条件指适当的温度、 磁场强度和电流密度 8 1 5 - 0 1 - 0 7 正常态n o r m a l ( c o n d u c t i n g ) s t a t e 超导体不呈现超导电性时所处的热力学状态。 8 1 5 - 0 1 - 0 8 超导转变 s u p e r
10、 c o n d u c t i n g t r a n s i t i o n 正常态和超导态之间的转变。 8 1 5 - 0 1 - 0 9 Ilk界温度c r i t i c a l t e m p e r a t u r e T 在电流和磁场为零的条件下, 超导体呈现超导电性的最高温度。 注: “ 临界温度” 术语也可以指在某 4 给定的磁场强度下材料处于超导态的最高温度。 中华人民共和国国家质量监督检验检疫总局2 0 0 3 - 0 1 - 1 7 批准2 0 0 3 - 0 6 - 0 1 实施 I GB/ T 1 3 8 1 1 -2 0 0 3 81 5 - 0 1 一 1 0
11、 81 5 - 0 1 - 1 1 8 1 5 - 01 一 1 2 8 1 5 - 0 1 - 1 3 8 1 5 - 0 1 - 1 4 8 1 5 - 0 1 - 1 5 8 1 5 - 0 1 一 1 6 8 1 5 - 0 1 一 1 7 81 5 - 0 1 一 1 8 8 1 5 - 01 一 1 9 8 1 5 - 0 1 - 2 0 8 1 5 - 01 - 2 1 8 1 5 - 0 1 - 2 2 迈斯纳态Me i s s n e r s t a t e 由完全抗磁性表征的超导态。 磁通排出 f l u x e x p u ls i o n 磁通从材料内部完全被排出。 注
12、: 磁通排出是完全抗磁性的后果。 迈斯纳效应Me is s n e r e f f e c t 从正常态、 混合态或中间态转变到迈斯纳态时磁通排出的现象。 持续电流p e r s i s t e n t c u r ren t 闭合回路中被认为长期恒定的直流电流。 磁通量子 f l u x q u a n t u m 中o 磁通的量子, 等于 h / ( 2 e ) , 其中h 为普朗克常数, 。 为元电荷; 其值约等于 2 . 0 6 7 8 3 0 2 1 5 X 1 0 - s Wb . 类磁通f l u x o i d 通过回路c所包围的面积的有效磁通, 定义为0 = 0 c 十w .
13、 A 2 J C .j . d / 。式中众 是 该面积中 的磁通量, A 为穿透深度, J是超导电流密度, ” 。 是磁常数, d l 是矢量线元。 注 1 超导体内的类磁通是量子化的, 其值为磁通量子的整数倍。 2 离超导体的表面足够远处, 类磁通等于磁通。 磁通涡旋 线 f l u x o n 涡旋线v o r t e x 磁通线f l u x l i n e 在超导体内量子化的磁通, 其值等于一个磁通量子。 磁通涡旋C 线7 格子f l u x o n l a t t i c e 涡旋线格子v o r t e x la t t i c e 磁通线格子f l u x l i n e l
14、a t t i c e 处于混合态时, 磁通涡旋排列成的格子 注: 三角形磁通涡旋格子常数a 。由下式给出: a , =1 . 0 7 5 ( 0 0 / B ) “。式中0 o 是磁通量子, B是磁通密度。 混合态m i x e d s t a t e 磁通以磁通涡旋形式进人第 Q 类超导体的超导态 注: 见第Q类超导体( 8 1 5 - 0 1 - 2 5 ) , 中间态i n t e r me d i a t e s t a t e 由于超导体形状引起的退磁效应, 使得在超导体内迈斯纳态畴和正常态畴共存, 或者迈斯 纳态畴与混合态畴共存的超导态。 超导凝聚能 s u p e r c o
15、n d u c t i n g c o n d e n s a t i o n e n e r g y 正常态与超导态之间的自由能密度之差。 注: 在零磁场强度和零电流的情况下, 超导凝聚能为( 1 / 2 ) p o H , 其中 p o 是磁常数, H。 是临界磁场强度 ( 8 1 5 - 0 1 - 2 1 ) 临界 磁j 场强 度 c r i t i c a l ( m a g n e t i c ) f i e l d s t r e n g t h H, 在零磁场强度下, 超导凝聚能所对应的磁场强度。 注: H。 是温度的函数。 第I 类超导体 t y p e I s u p e
16、r c o n d u c t o r 当退磁因子为零, 在临界磁场强度 H 以下呈现超导电性, 并具有完全抗磁性, 在 H。 以上 GB/ T 1 3 81 1 -2 0 0 3 81 5 - 0 1 - 2 3 8 1 5 - 0 1 - 2 4 8 1 5 - 0 1 - 2 5 8 1 5 - 0 1 - 2 6 8 1 5 - 0 1 - 2 7 81 5 - 0 1 - 2 8 8 1 5 - 0 1 - 2 9 8 1 5 - 0 1 - 3 0 8 1 5 - 0 1 - 31 8 1 5 - 0 1 - 3 2 8 1 5 - 0 1 - 3 3 不呈现超导电性的超导体。 T
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