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1、高速数字电路设计教材 yyyy-mm-dd日期:批准 : yyyy-mm-dd日期:审核 : yyyy-mm-dd日期:审核 : yyyy-mm-dd日期:拟制 : 华为技术有限公司 版权所有侵权必究 目 录 331.10.3电容耦合和电感耦合的比值. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 321.10.2翻转磁耦合环. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
2、 . . . . . . . . . . . . . 291.10.1共模电感和串扰的关系. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 271.10共模电感 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 261.9.2终端电阻之间的共模电容. . . . . . . . .
3、. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 251.9.1共模电容和串扰的关系. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 241.9共模电容. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4、. . . . 241.8.2图1.15的应用. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 221.8.1在响应曲线下测试覆盖面积. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 221.8估算衰减时间的一个更好的方法. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
5、 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 181.7普通电感. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 121.6普通电容. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
6、 . . 111.5四种类型的电抗. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 101.4关于 3-dB 和 频率均方根值的注意点. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 81.3集中式系统和分布式系统. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
7、 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 71.2时间和距离. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41.1 频率和时间. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
8、. . . . . . 4第 1 章 基本原理. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2前言. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 内部公开 高速数字电路设计 2001-0
9、8-28版权所有,侵权必究第2页,共 34页 前言 这本书是专门为电路设计工程师写的。它主要描述了模拟电路原理在高速数字电路设计中 的分析应用。通过列举很多的实例,作者详细分析了一直困扰高速电路路设计工程师的铃流、串 扰和辐射噪音等问题。 所有的这些原理都不是新发现的,这些东西在以前时间里大家都是口头相传,或者只是写 成应用手册,这本书的作用就是把这些智慧收集起来,稍作整理。在我们大学的课程里面,这些 内容都是没有相应课程的,因此,很多应用工程师在遇到这些问题的时候觉得很迷茫,不知该如 何下手。我们这本书就叫做“黑宝书”,它告诉了大家在高速数字电路设计中遇到这些问题应该 怎么去解决,他详细分析
10、了这些问题产生的原因和过程。 对于低速数字电路设计,这本书没有什么用,因为低速电路中,0、 1 都是很干净的。 但是在高速数字电路设计中,由于信号变化很快,这时候模拟电路中分析的那些影响会产 生很大的作用,使得信号失真、变形,或者产生毛刺、串扰等,作为高速数字电路的设计者,必 须知道这些原理。这本书就详细的解释了这些现象产生的原理以及他们在电路设计中的应用。 书本中的公式和例子对于那些没有受过专业模拟电路设计训练的读者也是有用的。在线性 电路原理理论课程中只接受了第一年的培训的读者,也许能更好地掌握本书的内容。 第1章第 3章分别介绍了模拟电路术语、逻辑门高速特性和标准高速电路测量方法和技 巧
11、等内容。这三章内容构成了本书的核心,应该包括在任何高速逻辑设计的学习中。 其余章节,第4章第 12章,每一章都讲述了一个高速逻辑设计中的专门问题,我们可以 按照自己的需要选择学习。 附录 A收集了本书各部分的要点,列出了所提出的最重要的思想和概念。它可以作为我们 进行系统设计时的一个检查要点(CHECKLIST ),或者碰到问题时可作为本书内容的索引。 附录 B详细给出了各种上升时间测量形式背后的数学假设。它有助于把本书的结论跟相关 术语的标准及来源联系起来。 附录 C是列举物理结构中的电阻、电容和电感计算的标准公式。这些公式已经在MathCad上 实现并可以从作者处获得。 内部公开 高速数字
12、电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第3页,共 34页 第 1 章 基本原理 摘要 : 高速数字电路设计跟低速数字电路设计不同的是:他强调组成电路的无源部件对电路的影 响。这些无源器件包括导线、电路板和组成数字产品的集成电路。在低速设计中,这些部件单纯 的只是电路的一部分,根本不用多做考虑,可是在高速设计中,这些部件对电路的性能有着直接 的影响。 高速电路设计研究的主要内容是以下几个方面: 1、无源电路单元是如何影响信号传输的(振铃和反射)。 2、信号间的相互影响(串扰)。 3、与周围环境间如何影响(电磁干扰)。 我们在下面的几个小节里面首先介绍一下频率、时间和距离相互之间的一些关
13、系。 1.1频率和时间 在低频电路里面,我们可以随便直接使用一个导线把两个电路连接起来,但是在高频电路中 我们不能这样做,我们只能使用一个宽一些并且是平整的物体才可以把两个电路短接起来。这是 因为在低频电路中没有什么影响的导线,到了高频电路中,就变成了一个电感。 这是一个普遍的现象吗?难道真的是一个电路不能在可变化的频率范围内工作?电路的参数 真是对频率敏感的吗? 是的。如果我们给一个电路画出以频率为底的对数曲线,没有一个电路参数能够在频率增加 10倍或者 20倍以后保持不变的。因此必须考虑每个电参数的有效频率范围。 我们先来研究一下在频率很低(周期很长)的电路中的电路特性,然后我们再来研究在
14、高频 时电路会有什么变化。 如果一个正弦波的频率是1012 HZ,也就是说他完成一个周期需要30000年。这样的一个波 形在 TTL 电平里每天的变化不会超过1微伏,这样的频率确实太低了,不过他还没有等于0。 这个时候我们用示波器来观察这个波形,实际上我们观察不到任何变化,因为它的周期太长 了,要等到他变化完成一个周期,设备都已经风化了。 相反我们再来考虑一下如果频率是1012 又会如何? 这时候,参数变化太大了,本来在低频时候是0.01欧姆的电阻,当频率到了1GHZ 时,由于 趋肤效应,变成了1欧姆,不但如此,还增加了一个50欧姆的感抗。 频率到底在多高的范围内会对高速电路设计造成影响?图1
15、.1是一个随机数字脉冲与它的频谱 重要部分的关系图,回答了这个问题。 图1.1 的数字信号是一个触发器的输出,它的时钟频率是F_CLOCK ,每个时钟对应的数据输 入是随机的。在这个例子中10-90% 上升时间叫做 Tr,是时钟周期的1%。 这个信号的功率密度谱如图1.1,在时钟的整数倍时是非常小的值,并且从Fclock开始直到 Fknee(拐弯频率)以斜率 -20dB/10 倍频 下降,越过了拐弯频率以后频谱线下降的速度急剧增加, 大大快于 20dB/10 倍频。在拐弯频率位置,频谱幅值是正常下降速率点再往下降6.8dB。对于任 何电路,拐弯频率的值与电路信号沿的上升时间Tr(或下降时间)有
16、关,与时钟频率无关: Fknee=0.5/Tr公式 1.1 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第4页,共 34页 式子中: Fknee:拐弯频率 Tr:脉冲上升时间 可见上升时间越短,拐弯频率越高,上升时间越长,拐弯频率越低。 数字信号的时域特性主要取决于Fknee以下的频谱特性。由此我们可以定性的推出数字电路的 两个重要特性: 推论 1、所有对低于或等于Fknee 的频率响应都是均匀的电路,能够不失真的传输相应的数 字信号。 推论 2、当频率高于 Fknee时,对数字信号的处理会有一定的影响。 图1.1 随机脉冲波形的功率密度频谱 内部公开 高速数字电路设计
17、2001-08-28版权所有,侵权必究第5页,共 34页 请注意我们这里的Fknee只取决于 Tr,而跟电路的其它频域参数没有任何直接联系。这样简 单的一个定义易用也易记。 当我们使用 Fknee的时候,我们也要记住:这个值不是非常精确的。但是可以作为一个指示 特征,我们可以通过他来区分频率敏感的影响,那些是无关紧要的,那些是破坏性的,那些是令 人担心的问题,实际上在设计中我们想知道的也就是这些内容。 当然, Fknee也是有限制的,他并不能够精确的确定系统的性能。实际上它并没有精确定义 怎样测量上升时间。它不能代替成熟的傅立叶分析。也不能估计电磁辐射,它取决于频率在 Fknee以上的的频谱特
18、性。 同时,对于数字信号,Fknee方便有效地确定了时间与频率之间的关系。在这本书中我们全 部使用 Fknee作为数字信号频谱的上限。附件B附加了一些上升时间和频率测试的不同方法,有兴 趣可以看一下。 图1.2一个简单 RC滤波器的时域分析 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第6页,共 34页 按照上面的推论(1),如果一个系统在低于Fknee时的频率响应是非均匀的,他会是怎样 影响电路信号的呢?以下是一个实例: 我们知道一个电路的高频响应影响它的瞬时事件处理(比如上升时间)。而低频响应则影 响电路的长时间事件处理(比如一个长的稳定脉冲)。图1.2 显示了一个电
19、路的高低频响应特性。 对于这个电路,他是通高频,阻低频的。 我们从特殊频率点Fknee分析图 1.2 ,在频率 Fknee时电容 C的电抗是: 1/C2Fknee。我们可 以利用这个公式来计算电抗值: Xc=1/C2 Fknee=Tr/C2 =0.06欧姆 1.2 Tr= 阶跃输入的上升时间,秒 Fknee阶跃输入的最高频率,HZ C电容值, F 公式 1.2表示了如何用拐点频率Fknee或上升时间来估计电容的电抗。 图1.2的电路中 0.6欧姆的电抗是一个虚短路,在Fknee处的上升沿幅值会对电容造成很大冲 击。 当时钟周期超过25ns的时候,比如 20MHZ ,电容的容抗会上升到15欧姆,
20、将会使耦合信号 明显下降。 本节要点: 一个电路的高频响应影响它的瞬时事件处理(比如上升时间)。 一个电路的低频响应影响电路的长时间事件处理(比如一个稳定的长时脉冲)。 数字脉冲的大部分能量集中在低于Fknee 的频率范围内: Fknee= 0.5/ Tr 电路在 Fknee处的特性决定了它对变化沿(STEP EDGE )的处理。 电路在高于 Fknee时候的频率特性对数字信号几乎没有影响。 1.2 时间和距离 电信号在传输线或者PCB 线路上面的传输速度取决于周围的环境。传输延时的单位是 ps/inch(皮秒每英寸),传输速度的单位是 inch/ps(英寸每皮秒),它们是倒数关系。 传输延时
21、与导线周围媒体的绝缘参数的平方根成正比。同轴电缆厂家通常使用泡沫塑料或 者有皱纹的材料作为绝缘材料,以减小电缆的有效绝缘常数,从而减小传输延时和传输损耗。表 1.1中列出了两个同轴电缆的不同绝缘材料区别。 PCB板的传输延时与绝缘材料的绝缘常数和PCB线路的形状有关。常用的电路板材料 FR-4的绝缘常数在低频时是4.720,在高频下会恶化到4.5,计算传输延时的时候使用高频数值 4.5。 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第7页,共 34页 表 1.1 电信号在不同媒体中的传输延时 线路的几何形状决定了电场是停留在板上还是传播到空气中,如果停留在板上,材料的绝
22、缘常数会增大使得传输速度降低。封闭在地层之间的 PCB 走线周围的电场是全部都在板上的,因 而使得 FR-4 的绝缘系数典型值为4.5。而最外层 PCB走线由于与空气接触使得绝缘系数在1和4.5 之 间。所以 PCB外层布线比内层布线传输速度快。 特殊陶瓷材料氧化铝用于高密多层板(可到50层),它的一个优点就是温度膨胀系数小而 且机械加工性能好,可以到很薄,可是太贵。微波工程师也喜欢氧化铝材料是因为他可以减小谐 振腔的机械结构。 本节要点: 传输延时与导线周围介质的绝缘常数的平方根成正比。 信号在空气中的传输延时是85ps/inch。 PCB 外层布线的信号传输速度要比内层的高。 1.3 集中
23、式系统和分布式系统 一个传导系统对一个输入信号的响应很大程度上取决于这个系统是大于还是小于信号最快 电特性的有效长度。 跟上升沿一样,电特性的有效长度取决于特征持续时间和传输延时。比如,我们分析一个 10KH ECL 信号的上升沿,这些门的上升时间约为1.0ns,当信号在 FR-4内部走线上传输时,上升 沿长度是 5.6inch: 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第8页,共 34页 图1.3画出了一系列沿着10英寸直导线的传输电位图。在左边输入一个1ns 的上升沿,脉冲 信号在导线传输的过程中,各点的电压是不一样的。这个系统沿着这根导线传输的的脉冲响应是 分布
24、式的,我们把它成为分布式系统。在第4ns得到的上升沿的物理长度是4.5inch。 一个物理上足够小的系统,小到每一点的响应都可以认为是几乎同时的时候,我们就称之 为集中式系统。图1.3示意了一个 1英寸导线响应同一个1ns上升沿时,作为一个集中式系统的响 应,可以看出,在每一点,变化几乎是同步的。 一个系统是集中式系统还是分布式系统取决于通过它的信号的上升时间,把系统大小和上 升时间大小比值作为区分特征。对于PCB 点对点和总线走线,如果线长度小于信号传输有效长度 的1/6,就可以看作是一个集中式系统。 图1.3分布式和集中式系统传输线上对上升沿响应不同时间各点电位示意图 内部公开 高速数字电
25、路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第9页,共 34页 本节要点: 上升沿长度:L=上升时间 /传输延时 如果线长度小于信号传输有效长度的1/6,那么我们就把他看做是一个集中式系统。 1.4 关于3-dB 和 频率均方根值 的注意点 与模拟领域的规范不同,在数字领域,通常把频率响应转换为上升时间。 例如示波器厂家对垂直放大器引入一个操作带宽,而对每一个探针又引入一个相应的最大 带宽。根据不同的厂家可能引入的概念是3-dB 带宽或者 RMS带宽 (等价噪音)。不管是那种情 况,带宽和上升时间的转换据决定于示波器的频率响应曲线的形状。 幸好我们并不是需要每回都要计算出精确的上升时间。鉴于
26、这本书的目的,我们建议了一 种易用的方式,我们可以忽略频率响应形状的细节。附录B对比了几种不同的脉冲类型的计算,说 明了这种方法的正确性。 下面的式子中我们把频率转化为10 90上升时间。正如附录B中的说明,对于我们做测 试和数字电路的维修所需要的精度,不管是定义上升时间为1090(示波器脉冲中间点斜率的 倒数)还是用标准的偏差法,都没有什么关系。 对于高斯脉冲,K=0.338 ;对于单极指数衰减脉冲,K=0.350。对于大多数的数字信号,这 种小变化是没有什么关系的。 如果厂商引入 RMS带宽或者等价噪声带宽,下面的关系式可以算出子系统的10 90上升 时间,这里的常数K 从0.36变化到
27、0.55,取决于不同的脉冲类型,跟3.6式子比起来有稍微增大: 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第10页,共 34页 通过示波器来观看一个非常快的上升沿(远快于示波器的响应速度),可以区分它是单极 响应还是高斯类型响应。如果响应的上升沿非常陡,下降的拐弯非常急,然后是长长的尾巴,它 可能是单极脉冲响应(SINGLE-POLE );如果脉冲沿比较平缓,上升和下降是比较对称的,估计 就是高斯脉冲。如果介于两者之间,则K取值为: 0.45。 1.5 四种类型的电抗 四个电路概念区分了高频数字电路和低频数字电路的研究:电容、电感、共模电容、共模 电感。这四个概念有助于
28、我们对高速数字电路元素的描述和理解。 研究电容和电感的方法非常多,微波工程师用麦克思维方程式进行研究,控制系统的设计 师使用拉普拉斯变换,一种专门的 SPICE 仿真使用线性微分方程,而数字工程师则一般使用阶跃 响应的方法。 阶跃响应的方法显示了我们需要的东西:一个脉冲输入到一个电路元素时的响应。这样我 们就可以得电路元素的阻抗频率曲线。在这个意义上,阶跃响应法至少与频域的阻抗测量方法 一样有效。 我们对电容和电感的研究将集中在电路元素的阶跃响应。 图1.4 示意了一个双端器件的典型的阶跃响应测量方法。用一个输出阻抗为Rs欧姆的阶跃 源,并联到测试电压响应的设备。实际测试中,我们一个接一个地发
29、阶跃脉冲,然后在示波器上 面就可以同步的看到响应波形。 图1.4双端器件阶跃响应测试 通过观察阶跃响应和使用以下3个法则,任何人都可以马上得到器件的特性: 1、电阻的阶跃响应是均匀的,在0时刻,输出即可以上升到固定值并且保持稳定。 2、电容响应是一个上升的阶跃响应,在0时刻阶跃输出也为0,但是不久就可以上升到满幅 度。 3、电感的响应是一个下降的阶跃响应,在0时刻,输出会上升到满幅度,但是不久就会衰 减到 0。 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第11页,共 34页 我们可以分析电路的响应(它是一个时间函数)的特性是不变的?还是上升的?还是下降 的,把器件分为阻
30、性、容性和感性。 电抗性质的影响(包括电感和电容)又可以进一步分为普通和共模两类,普通容抗和感抗 描述了独立器件(双端器件)的特性,共模容抗和感抗概念描述了两个电路之间的相互影响。在 数字电路里面,共模容抗和阻抗通常产生我们所不期望并设法减小的串扰。普通的电容和电感是 有帮助的,要视乎电路的实际情况而定。 我们将使用一种特殊的阶跃响应的方式来测试共模容抗和感抗电路的特性。 我们只研究集中式系统的以下特性: 普通电容 普通电感 共模电容 共模电感 1.6 普通电容 如果两个导体充上不同电位的电荷,就会产生电容,这两个导体之间会存在电场,这些能 量是由驱动电路供给的。由于驱动电路的驱动源能量是一定
31、的,因此,经过有限的时间以后,电 容两端的电压差就可以上升到一个稳定值。这种在外部有一个能量冲击的时候阻止电位上升很 快,或者下降很快的特性就称作电容。在有一定的低电压的时候就能够保持大量电场能量的结 构,比如两个并列的电极片,就会存在比较大的电容。 图1.5示意了一个电容在30欧姆源驱动下的理想的电流和电压波形(TTL 门输出阻抗约30欧 姆)。电容的阶跃响应曲线是时间的函数。当阶跃电压瞬间加载电容两端的时候,会有一个很大 的电流产生来建立电场,此时由于电流比较大,Y(t)/I(t) 就会很小。电容是瞬间短路的。 经过一定的时间以后,Y(t)/I(t) 变大,电流会变到很小,此时电容可以看做
32、是开路的。最 后,当电场完全建立起来以后,只会剩下一个很小的漏电流,这个值的大小决定于电极之间绝缘 体的绝缘特性。这个时候Y(t)/I(t) 非常大。 有的电路对于阶跃响应,在某个时段看起来像是容抗特性,在另外一个时段看起来又像是 感抗特性,反之亦然。比如,电容两端的引脚在频率很高时就有电感特性,它的阶跃响应在零时 刻的几百个皮秒之内会看到一个脉冲,然后迅速降到0,后面在按照正常的电容曲线显示。 如果阶跃源的上升时间比较长,那么可能会由于示波器扫描时间比较慢的缘故我们将看不 到感抗脉冲。有趣的是我们可以通过调节阶跃冲击源的上升时间和扫描时基来确定一个频率范 围,这样就可以很好的观察电路的特性。
33、 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第12页,共 34页 图1.5理想电容的阶跃响应 一般说来,如果上升时间是Tr,0时刻的阶跃响应与电路在频率FA的阻抗值有关: 取一段时间阶跃响应的平均值,我们可以估计低的频率时的阻抗,用公式1.8我们可以估算 出对应于平均时间Tr的分解频率。 阶跃响应的最终值表示了DC的阻抗值。 只根据上升时间是Tr,没有办法推断器件远高于FA时候的特性。我们一定要保证阶跃源足 够快从而我们可以很好的看到我们需要的东西。 图1.6是一个可以测试pF级别电容在几个纳秒时间内特性的装备,可以用来测试PCB走线、 门输入、旁路电容以及其它一些数字
34、电路的容性特性。 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第13页,共 34页 图1.6测试电容的 500欧姆试验装置 这个装置使用驱动被测电容的脉冲源阻抗是已知的,通过测量响应波形的上升时间,我们 可以推断出电容值。相对我们使用音频的方法来说,这个方法要复杂一些。它的复杂来源于高频 时候很难保持和传递电磁场能量。同轴电缆用来把测试信号和测量结果传递进出1平方英寸大小的 固体地平面,这个平面是测量进行的地方。限制测量区域为1平方英寸以保证所测电路是集中式系 统。 例子: 1.1测量到地的小电容 图1.6实例中的待测设备(DUT )是一个并列金属片电容,0.5 英寸 *
35、0.75 英寸,是印制在地 层之上 0.008英寸高的 FR-4印制电路板上面1.5-oz铜皮。这种结构形成了一个寄生电感非常小的电 容。 测试装备由输入和输出两个RG-174的同轴电缆构成,输入电缆对地加了一个50欧姆终端电 阻,同时还串了一个1K电阻来驱动 DUT 。1K电阻把 DUT 和信号源隔离开来了。使得驱动源的输出 阻抗在各种阻抗DUT 下都是保持恒定的。驱动阶跃源的上升时间和幅值也不会受DUT 负载阻抗影 响。 脉冲发生器提供一个类似于实际电路的上升时间和幅值的信号,当测量无源器件时,脉冲 发器的 DC分量是无关紧要的。但测量一个输入门的时候,我们要不断调整脉冲源使其跨越输入开
36、内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第14页,共 34页 关范围,并把能量传递到被测门,使被测门进入测试的操作范围,如果输入门要求的电流比较大 的话,源电阻要比1K小一些。 如果你的信号发生器有一个50欧姆 Back-termination 特性,能减小输入电缆上的反射,它是 在信号发生器的输出串50欧姆的电阻,降低由于Test jig 与信号源输出阻抗不可避免的失配而导致 的在源电缆上的来回反射。使用back termination 可以削弱源信号的反射,首先是在它从test jig反射 回来的时候,然后是从信号源的back termination 电阻反射并返
37、回测量设备时。back termination 虽 然减小信号源输出的幅值为原来的一半,但是它改善了系统的阶跃响应。 输出电缆通过一个1K 电阻单独连接被测电路,在示波器的内部有50欧姆的终端匹配。1K的 电阻作为 21:1的探头 , 这样安排的好处在后面的示波器探头一节中有介绍。输入输出电缆的长度都 是3英尺。 在DUT 断开时,这个开环电路的在2.6V阶跃冲击下的响应波形如图1.7,上面的波形时基是 5ns/格,下面波形的时基是500ps/格。 使用的示波器是TEK 11403, 自动记录的波形10-90%上升时间是 818ps,测得的幅值是 63mV (测得的峰值是67mV),算出来得到
38、的DUT 处幅值为 1.3v,是冲击源的 1/2。 图1.7500欧姆电容测试装置的开环电路响应 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第15页,共 34页 图1.8是测试装置的等价戴维南电路,在这个电路里面把系统总的上升时间合进了冲击源, 这对测试是没有影响的,只要知道这个测试的比例就可以了。 图1.8500欧姆电容测试装置的戴维南等价电路 源阻抗是 503欧姆,在输出关闭的时候可以用万用表测出来,也可以算出来。 把DUT 接上去以后,得到的波形是一个的容性负载波形,一开始较低,然后上升。把保存 的开路时候的波形打出来作对比。从整个800ps40ns的时间里, D
39、UT 显示了很好的容性。 图1.9 的光标是波形的63上升时间处,可以读出来,从开始到这点的时间是23.5ns,由于 驱动电阻是 503欧姆,可以算出DUT 电容是 C=t/R: C=t/R=23.5ns/503 欧姆 46.7pF公式 1.9 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第16页,共 34页 图1.9 使用 63的方法找出时间常数 可以用上升时间和频率之间的关系,通过观察电容的数字波形的上升时间而了解到电容的 容抗。这个关系在我们分析容抗使得数字波形失真的时候非常有用。 对于 3ns上升时间的阶跃响应,例子1.1的电容电抗是 20.44欧姆,它会使带有3
40、0欧姆输出阻 抗的 TTL 驱动器的输出波形在3ns的上升沿发生明显的畸变。 任一时刻通过电容电流的大小总是跟它两端电压的上升时间有关的: 使用公式 1.11可以计算两个电路间的电容导致的串扰。 本节要点: 使用脉冲源和示波器我们可以很容易的建立电容的测试装备。 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第17页,共 34页 1.7 普通电感 如果有电流存在,就会产生电感,电流产生磁场,这些能量是由驱动电路供给的,由于驱 动电路的驱动源能量是一定的,因此,经过有限的时间以后,电流就可以上升到一个稳定值。这 种阻止电流上升或下降等变化趋势的特性就称为电感。 图1.10示意
41、了一个电感在30欧姆驱动下的理想的电流和电压波形(TTL 门输出阻抗约30欧 姆)。电感的阶跃响应曲线是时间的函数。当阶跃电压瞬间加载电感两端的时候,0 时刻电流几乎 没有,因此 Y(t)/I(t) 会非常大,电感是瞬间是开路的。 经过一定的时间以后,Y(t)/I(t) 变小,电流会变大,最后电压几乎会降至0,此时电感相当 于一个短接电路。最后,当电感周围磁场完全建立起来以后,电流值只受电感的直流电阻影响。 Y(t)/I(t) 非常小。 图1.11示意了一个可以测试nH电感特性的理想装置,可以用来测试PCB地线或者一般端连 接线的感性特性。 图1.10 理想电感的瞬间阻抗 内部公开 高速数字电
42、路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第18页,共 34页 图1.11 理想电容的阶跃响应 例子: 1.2测量到地的小电感 图1.11实例中的待测设备(DUT )是一个 1英寸长的印制线,是印制在地层之上0.008英寸 高的 FR-4上面 1.5-oz铜皮,宽度是 0.010英寸,它的远端通过一个直径为0.035英寸的过孔与地相 连,这个结构在开路的时候会有一个2pF的寄生电容,当远端短接的时候,此值会下降一半。算出 来的电感值大约是9nH 。 如果使用一个800ps的上升沿来测试电路特性,这一速度下的寄生容抗比我们要观察的感抗 大的多: 大约是 8倍的关系,这个电容的影响是:它会使L
43、/R 观察值增大 12。 测试装备由输入和输出两个RG-174的同轴电缆构成,输入电缆对地加了一个49欧姆的终端 电阻,同时还并了一个10欧姆的电阻到地。这个测试装备冲击源跟DUT 进行隔离不及容性测试装 备好。驱动源的输出阻抗在各种阻抗DUT 负载下范围在 39欧姆 49欧姆之间。为了使我们的电路 不受反射影响,不要忘记加上匹配电阻。 脉冲源信号是没有DC分量的,不管怎样电感的短路特性会把直流分量消除掉。 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第19页,共 34页 在输出关闭但是终端匹配加上的情况下在DUT 端可以测到信号源阻抗是7.6欧姆,这是几个 电阻并联的结
44、果。 这里在 DUT 使用了一个小的驱动阻抗以增大L/R衰减时间,如果我们戴维南等效源阻抗为 500欧姆的测试装备,期望L/R时间只有 0.08ns,但是如果是7.6欧姆,那么 L/R 衰减时间是 1.2ns。 输出电缆通过直接与DUT 连接,再与示波器的输入端相连,示波器的终端加了50欧姆的匹 配。输入输出电缆的长度都是3英尺。 7.6欧姆的测试装备,2.4V输入的阶跃响应波形如图1.2,示波器自动计算出来1090上升 时间是 788ps,阶跃幅值是417ms,探头的衰减为1:1,所以测得值是实际值。 图 1.12 500欧姆电容测试装置的开环电路响应 图1.13是 7.6欧姆测试装置的戴维
45、南等效电路。 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第20页,共 34页 图1.13 7.6欧姆测试装置的等价戴维南电路 当我们把 DUT 接上去以后(如图1.14),电压波形表现出感性特征,随着输入信号上升很 快,然后下降,最后到0。在 800ps到 7ns的范围里,观察到的DUT 是感性的。按照我们图中两个乘 法因子 e对应的光标位置测量出来的指数衰减时间是1.36ns。 根据测得的衰减常数,利用关系式可以算出 DUT 的感抗: 图1.14 7.6 欧姆 测试装置的衰减指数响应 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第21页,共 34
46、页 利用上升时间和频率之间的关系,观察电感的数字波形的上升沿可以了解到电感的感抗。 这个关系在分析恶劣的接地情况下寄生电感对地反射的影响时非常有用。 对于 3ns上升时间的阶跃响应,例子1.2中 1英寸的走线阻抗是9.4欧姆,如果把它用来接50欧 姆的终端匹配到地,它的合成的阻抗将会被削弱20,如果用他来给8个50欧姆匹配组接地,并联 电阻为 50/86欧姆,比导线阻抗还小。如果8个线路一起翻转,这时候匹配电阻完全不起作用。 任一时刻电感两端电压的大小常常是跟通过它的电流上升时间有关的,关系如下: 在后面我们将可以使用公式1.16来计算两个电路间的电感导致的串扰。 当讨论什么是或者不是一个理想
47、的短路设置时,考虑两种数字线接地的方法:刀片短路和 镊子短路。 在测试中,经常要短路一些信号以验证我们的假设,如果短路导体的感性太强的话,窄脉 冲将会通过而不被短路,时钟线和同步中断线特别容易受到这种窄脉冲的影响。 假设是刀片短路了一个距离为0.300英寸的电路,它的感值约为2nH,对于 1ns的上升脉冲, 阻抗约为 6欧姆(公式 1.15)。 如果使用镊子短接同样的电路,它就会有1020nH左右的感值,拐了一个弯的电流产生的 电感会大的多。同样对于1ns的上升沿,他会有30欧姆的感抗,要用它来短路TTL 的短脉冲就显得 太大了。 1.8 估算衰减时间的一个更好的方法 在感抗测试装备中,期望特
48、性衰减时间与测试装备的开路上升时间的比值不是很 大: 低比率意味着:初始化的阶跃响应上升还没有结束,测试波形已经开始衰减。测试到的波 形并非是一个完全的指数曲线,而是一个更复杂的曲线。仔细观察图1.14可以发现实际上波形峰值 只有 250mv,而开路的渐近值有417mv。这说明例子1.2中的指数时间常数并没有精确的反映电感特 性。 如果我们在离开初始化过程远一些的地方,进一步从波形中测量衰减常数,实际的波形将更 加接近指数衰减。不幸的是,实际上不可能做得更深入,当我们试图观察屏幕右方的波形时,会 发现由于寄生耦合、反射和其它的噪音的影响,波形上的干扰太大。 1.8.1 在响应曲线下测试覆盖面积
49、 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第22页,共 34页 我们需要一个更加可靠的方法来是用图1.14的曲线估算电感,这就要找出一个代表整个曲 线的参数,这个参数应该能够不受测试设备和较短上升时间导致波形失真的因素的影响。方法就 是测试在响应曲线下测试覆盖面积来估计感值。 图1.15使用了一个 TEK 11403 的测试特性来测试曲线面积,得到的面积单位是皮伏/秒,图 1.14的面积是 495.7pVs。实际中我们也可以使用梯形细分的方法来手工计算出曲线面积把曲线 范围细分成多个梯形,计算各部分面积,求和即可。 下面我们再来讨论面积和L之间的关系。 图1.15 7.6 欧姆电感测试装置响应脉冲面积 首先,电感两端电压与通过它的电流变化率关系有关,关系式如下: 1.18 把上面的公式求积分得到,做一些详细的推导后(推导过程略),将可以得到: 1.23 内部公开 高速数字电路设计 2001-08-28版权所有,侵权必究第23页,共 34页 1.8.2 图1.15的应用 对于图 1.15 的实例,我们得到: 1.24 由于使用整个面积的方法与选取两个基准点的方法相比,它受噪音和波形失真的影响更 小。原理很简单:噪音的平均值为0,积分后被抵消。 消除
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