第3章原子吸收光谱-主要ppt课件.ppt

05:46:25,第七章 原子吸收光谱 分析法,一、概述 generalization 二、原子吸收光谱的产生 formation of AAS 三、谱线轮廓与谱线变宽 shape and broadening of absorption line 四、积分吸收与峰值吸收 integrated absorption and absorption in peak max 五、基态原子数与原子化温度 relation of atomic amount in ground with temperature of atomization 六、定量基础 quantitative,第一节 原子吸收光谱分析基本原理,atomic absorption spectrometry,AAS,basic principle of AAS,05:46:25,一、概述generalization,原子吸收现象：原子蒸气对其原子共振辐射吸收的现象； 1802年被人们发现：太阳连续光谱中的暗线 1955年，澳大利亚物理学家 Walsh A（瓦尔西）发表了著名论文：原子吸收光谱法在分析化学中的应用奠定了原子吸收光谱法的基础，之后迅速发展。 1976以来，技术的发展使原子吸收技术的应用不断进步，衍生出了石墨炉原子化技术、塞曼效应背景校正等先进技术，尤其在临床检验、环境保护、生物化学等方面应用广泛。 原子吸收光谱分析法：是基于物质所产生的原子蒸气对特征谱线（通常是待测元素的特征谱线）的吸收作用来进行元素定量分析的一种方法。,05:46:25,它是基于物质所产生的原子蒸气对特征谱线的吸收作用来进行定量分析的一种方法。,溶液中的金属离子化合物在高温下能够解离成原子蒸气，两种形态间存在定量关系。 当光源发射出的特征波长光辐射通过原子蒸气时，原子中的外层电子吸收能量，特征谱线的光强度减弱。 光强度的变化符合朗伯-比耳定律，进行定量分析。,原子与分子一样,吸收特定能量后,产生基态激发态跃迁；产生原子吸收光谱，即共振吸收。 原子由基态第一激发态的跃迁,最易发生。 每种原子的核外电子能级分布不同，当产生由基态第一激发态的跃迁时，吸收特定频率的辐射能量。 原子吸收光谱是线状光谱。,05:46:25,原子吸收光谱分析的特点： (1) 检出限低，10-1010-14 g； (2) 准确度高，1%5%； (3) 选择性高，一般情况下共存元素不干扰,无须分离； (4) 应用广，可测定70多个元素（各种样品中）； 局限性：难熔元素（如W)、非金属元素测定困难、不能同时进行多元素分析。,原子吸收光谱分析的基本过程： （1）用该元素的锐线光源发射出特征辐射； （2）试样在原子化器中被蒸发、解离为气态基态原子； （3）当元素的特征辐射通过该元素的气态基态原子区时，部分光被蒸气中基态原子吸收而减弱，通过单色器和检测器测得特征谱线被减弱的程度，即吸光度，根据吸光度与被测元素的浓度成线性关系，从而进行元素的定量分析。,05:46:25,二、原子吸收光谱的产生 formation of AAS,1.原子的能级与跃迁 基态第一激发态,吸收一定频率的辐射能量。 产生共振吸收线（简称共振线） 吸收光谱 第一激发态基态 发射出同样频率的辐射。 产生共振发射线（也简称共振线） 发射光谱,05:46:25,2.元素的特征谱线,（1）各种元素的原子结构和外层电子排布不同 基态第一激发态或第一激发态基态（共振线）: 跃迁吸收或发射能量不同具有特征性。特征谱线。 （2）各种元素的基态第一激发态（共振线） 最易发生，吸收最强，最灵敏线,分析线。 （3）利用待测原子蒸气对同种元素的特征谱线 （共振线）的吸收可以进行定量分析,05:46:25,三、谱线的轮廓与谱线变宽,原子结构较分子结构简单，理论上应产生线状光谱吸收线。 实际上用不同频率辐射光照射(强度为I0）时，,获得一峰形吸收(具有一定宽度)。 其透过光的强度符合朗伯（Lambert)定律 I=I0exp(-K L) I 为透过光的强度； K 为在 辐射频率处的吸收系数； L为原子蒸气的厚度； 当L一定时，透射光强度 I 和吸收系数K 及辐射频率有关。,05:46:25,吸收系数K 将随光源的辐射频率而改变，这是由于物质的原子对光的吸收具有选择性，对不同频率的光，原子对光的吸收也不相同。 以K 与 作图： 在频率O处，吸收系数有一极大值K0，吸收线在中心频率O的两侧具有一定的宽度。用半宽度表征。 吸收线 :10-310-2nm 发射线:5×10-42×10-3nm,表征吸收线轮廓(峰)的参数： 中心频率O(峰值频率) ： 最大吸收系数K0对应的频率； 中心波长：0(nm) 半 宽 度：,05:46:25,谱线变宽原因：,（1）自然宽度 VN 在无外界影响下，谱线仍有一定的宽度，这种谱线固有的宽度为自然宽度。它与激发态原子的寿命有关，不同谱线有不同的自然宽度。在大多数情况下，约为10-5nm数量级。 它与谱线的其它变宽宽度相比，可以忽略不计。,05:46:25,（2）多普勒变宽（热变宽） VD 这是由于原子在空间作无规则热运动所导致的，故又称热变宽。 多普勒效应：一个运动着的原子发出的光，如果运动方向离开观察者（接受器），则在观察者看来，其频率较静止原子所发的频率低，反之，高。 这种多普勒效应，使观测者接受到很多频率稍有不同的光，于是谱线发生变宽。通常为10-410-3nm，它是谱线变宽的主要因素。,05:46:25,（3）压力变宽（碰撞变宽）VL,由于吸光原子与蒸气中原子或分子相互碰撞而引起的能级发生稍微变化，使发射或吸收频率改变而导致的谱线变宽。 劳伦兹（Lorentz）变宽VL ：10-410-3nm 待测原子和其他粒子碰撞。随原子区压力和温度的增加而增大。 赫鲁兹马克（Holtsmark）变宽（共振变宽） VR ： 同种待测原子间碰撞。浓度高时起作用，但在原子吸收中可忽略 在一般分析条件下VD 为主。谱线的变宽将导致原子吸收分析灵敏度的下降。,05:46:25,四、原子吸收光谱的测量,1.积分吸收测量法 在吸收线轮廓内，以吸收系数对频率积分称为积分吸收，积分得的结果是吸收线轮廓内（右）的总面积，它表示原子蒸气吸收的全部能量。,理论上：积分吸收与原子蒸气中吸收辐射的基态原子数成正比。,05:46:25,讨论,如果能将公式左边求出，即谱线下所围面积测量出（积分吸收）。即可得到单位体积原子蒸气中吸收辐射的基态原子数N0。,这是一种绝对测量方法，现在的分光装置无法实现。 (=10-3，若取600nm，单色器分辨率R=/=6×105 ) 长期以来无法解决的难题！ 能否提供共振辐射（锐线光源），测定峰值吸收？,05:46:25,2.峰值吸收测量法,因为当采用锐线光源进行测量，则ea ，由图可见，在辐射线宽度范围内，峰值吸收与积分吸收非常接近，可用峰值吸收代替积分吸收。,吸收线中心频率处的吸收系数K0为峰值吸收系数，简称峰值吸收。 1955年沃尔什提出采用锐线光源（能发射谱线半宽度很窄的发射线的光源），峰值吸收与火焰中被测元素的原子浓度也成正比。,05:46:25,实际测量,上式的前提条件： （1） ea ； （2）发射线与吸收线的中心频率一致。,只要测量吸收前后发射线强度的变化，便可求出被测元素的含量,又由于,05:46:25,五、基态原子数与原子化温度,原子吸收光谱是利用待测元素的原子蒸气中基态原子与特征谱线吸收之间的关系来测定的。 需要考虑原子化过程中，原子蒸气中基态原子N0与待测元素原子总数N之间的定量关系。 热力学平衡时，两者符合Boltzmann分布定律：,在原子吸收光谱法中，原子化温度一般在20003000K，大多数元素的Ni/N0值都小于1%，即Ni与N0相比可以忽略不计。实际上可用N0代替原子化器中的原子总数N。,05:46:25,一、流程 general process 二、光源 light sources 三、原子化装置 device of atomization 四、单色器 monochromators 五、检测器 detector,第二节 原子吸收光谱仪及主要部件,atomic absorption spectrometer and main parts,05:46:25,原子吸收仪器（1）,05:46:25,原子吸收仪器（2）,05:46:25,原子吸收仪器（3）,05:46:25,一、流程,特点 1.采用待测元素的锐线光源 2.单色器在火焰与检测器之间 3.原子化系统,05:46:25,采用调制光源,在原子化过程中，原子受到辐射跃迁到激发态后，处于不稳定状态，将再跃迁至基态，故既存在原子吸收，也有原子发射。因此会有因原子化器中原子发射而产生的直流电信号的干扰。为了区分光源（经原子吸收减弱后的光源辐射）和火焰发射的辐射（发射背景）。进行光源的电源调制。 消除干扰的措施：,将光源与检测器的电源进行同步调制，用285Hz或400Hz的方波脉冲供电。检测器只接受该频率的脉冲光信号； 原子化过程发射的直流干扰信号不被检测；,05:46:25,二、光源,1.作用 提供待测元素的特征光谱。为获得较高的灵敏度和准确度 光源应满足如下要求； （1）能发射待测元素的共振线； （2）能发射锐线； （3）辐射光强度大，稳定性好。 2.空心阴极灯：结构如图所示,05:46:25,05:46:25,05:46:25,3.空心阴极灯的原理,施加适当电压时，电子将从空心阴极内壁流向阳极; 与充入的惰性气体碰撞而使之电离，产生正电荷，其在电场作用下，向阴极内壁猛烈轰击; 使阴极表面的金属原子溅射出来，溅射出来的金属原子再与电子、惰性气体原子及离子发生撞碰而被激发，于是阴极内辉光中便出现了阴极物质和内充惰性气体的光谱。 用不同待测元素作阴极材料，可制成相应空心阴极灯。 空心阴极灯的辐射强度与灯的工作电流有关。,优缺点： （1）辐射光强度大，稳定，谱线窄，灯容易更换。 （2）每测一种元素需更换相应的灯。,（动画）,05:46:25,二 .原子化方法,火焰法：预混合型原子化器 无火焰法电热高温石墨管,原子化器,火焰原子化,石墨炉(电热)原子化,ICP原子化 氢化物原子化 冷原子化,原子化器的作用,原子化器的类型,气态、基态原子蒸气越多，测定的灵敏度、准确度越高。,下列的副反应越少，测定的灵敏度、准确度越高。,1）火焰原子化器,火焰原子化器图,雾化器,混合室,自动进样器,燃烧器,A. 构造：四部分组成：雾化器，预混合室，燃烧器，火焰。,雾 化 器：由不锈钢或聚四氟乙烯做成。 预混合室：由不锈钢、聚四氟乙烯等材料做成。 燃 烧 器：单缝、双缝和三缝。5、10cm。 火 焰：,雾化器,混合室,燃烧器,火焰,火焰,05:46:25,2.火焰原子化装置,雾化器和燃烧器。 （1）雾化器 结构如图所示,主要缺点：雾化效率低。,05:46:25,（2）燃烧器,它的作用是产生火焰，使进入火焰的试样 气溶胶蒸发和原子化。燃烧器是用不锈钢材料制 成，耐腐蚀、耐高温。燃烧器所用的喷灯有“孔 型”和“长缝型”两种。预混合型燃烧器中，一般 采用吸收光程较长的长缝型喷灯。喷灯的缝长和 缝宽随火焰而不同， 空气乙炔焰： 0.5mm×100mm; 氧化亚氮乙炔焰：0.5mm×50mm; 燃烧器的高度可以上下调节，以便选择适宜的 火焰原子化区域。,05:46:25,原 子 化 器,05:46:25,（3）火焰,试样雾滴在火焰中，经蒸发，干燥，离解（还原）等过程产生大量基态原子。 火焰温度的选择： （a）保证待测元素充分离解为基态原子的前提下，尽量采用低温火焰； （b）火焰温度越高，产生的热激发态原子越多； （c）火焰温度取决于燃气与助燃气类型，常用空气乙炔最高温度2600K能测35种元素。,05:46:25,火焰类型：,化学计量火焰(燃助比与化学计量比相近）： 中性火焰，温度高，干扰少，稳定，背景低，常用。,富燃火焰（燃气量大)： 还原性火焰，燃烧不完全，温度稍低，测定较易形成难熔氧化物的元素Mo、Cr稀土等。 贫燃火焰(助燃气量大）： 火焰温度低，氧化性气氛，适用于碱金属测定。,05:46:25,火焰原子化器特点,优点： 空气-乙炔火焰(23000C): 30多种金属元素的测定, 10-4%10%含量。 笑气-乙炔火焰(29550C): 70多种金属元素的测定,10-4%10%含量。 缺点： 同轴气动雾化器的雾化效率低。 510% 火焰的原子化效率低、还伴随着复杂的火焰反应 原子蒸气在光程中的滞留时间短 10-4s 大量气体的稀释作用，限制了检测限的降低 只能测定液体样品,05:46:25,4.石墨炉原子化装置,（1）结构 如图所示： 外气路中Ar气体沿石墨管外壁流动，冷却保护石墨管；内气路中Ar气体由管两端流向管中心，从中心孔流出，用来保护原子不被氧化，同时排除干燥和灰化过程中产生的蒸汽。,石墨管,正电极,负电极,外保护气套,石英窗,外保护气入口,冷却水套,冷却水入口,冷却水出口,进样,内保护气入口,外保护气出口,内保护气出口,样品烟气出口,a) 电源：1224V 0500 A 直流电,b) 炉体: 冷却水、套；内、外惰性气体Ar,c) 石墨管:光谱纯石墨 长28mm、内径8mm,05:46:25,（2）原子化过程,原子化过程分为干燥、灰化（去除基体）、原子化、净化（去除残渣） 四个阶段，待测元素在高温下生成基态原子。,05:46:25,石墨炉原子化器的工作程序,a) 进样程序 0100l,b) 干燥程序 溶剂的沸点 1.5s/ l 2060s,室温,干燥 升温斜率,干燥保持温度 与时间,c) 灰化程序 (分离干扰元素) 10020000C 0.55min,灰化 升温斜率,灰化保持温度 与时间,原子化升温斜率,原子化保持温度与时间,d) 原子化程序 200030000C 510s,e) 高温除残程序 30000C 35 s,除残温度与时间,05:46:25,石墨炉原子化器自动进样系统,05:46:25,（3）优缺点,优点：原子化程度高，试样用量少（1-100L），可测固体及粘稠试样，灵敏度高，检测极限10-12 g/L。 缺点：重现性差，测定速度慢，操作不够简便，装置复杂。,05:46:25,5.其他原子化方法,（1）低温原子化方法 主要是氢化物原子化方法，原子化温度700900 C ； 主要应用于：As、Sb、Bi、Sn、Ge、Se、Pb、Ti等元素 原理： 在酸性介质中，与强还原剂硼氢化钠反应生成气态氢化物。例 AsCl3 +4NaBH4 + HCl +8H2O = AsH3 +4NaCl +4HBO2+13H2 将待测试样在专门的氢化物生成器中产生氢化物，送入原子化器中检测，氢化物易分解，原子化温度低。 特点：原子化温度低 ； 灵敏度高（对砷、硒可达10-9g）； 基体干扰和化学干扰小；,05:46:25,（2）冷原子化法,主要应用于：各种试样中Hg元素的测量； 原理： 将试样中的汞离子用SnCl2或盐酸羟胺完全还原为金属汞后，用气流将汞蒸气带入具有石英窗的气体测量管中进行吸光度测量。 特点：常温测量； 灵敏度、准确度较高（可达10-8g汞）；,05:46:25,四、单色器,1.作用 将待测元素的共振线与邻近谱线分开。 2.组件 色散元件（棱镜、光栅），凹凸镜、狭缝等。 3.单色器性能参数 （1）倒线色散率（D） 两条谱线间的距离与波长差的比值l/为线色散率。实际工作中常用其倒数 /l （2）分辨率 仪器分开相邻两条谱线的能力。用该两条谱线的平均波长与其波长差的比值 /表示。 （3）通带宽度（W） 指通过单色器出射狭缝的某标称波长处的辐射范围。当倒线色散率（D）一定时，可通过选择狭缝宽度（S）来确定： W=DS,05:46:25,五、检测系统,主要由检测器、放大器、对数变换器、显示记录装置组成。 1.检测器- 将单色器分出的光信号转变成电信号。 如：光电池、光电倍增管、光敏晶体管等。 分光后的光照射到光敏阴极K上，轰击出的 光电 子又射向光敏阴极1，轰击出更多的光电子，依次倍增，在最后放出的光电子 比最初多到106倍以上，最大电流可达 10A，电流经负载电阻转变为电压信号送入放大器。 2.放大器-将光电倍增管输出的较弱信号，经电子线路进一步放大。 3.对数变换器-光强度与吸光度之间的转换。 4.显示、记录 新仪器配置：原子吸收计算机工作站,05:46:25,一、光谱干扰及抑制 spectrum interference and elimination 二、物理干扰及抑制 physical interference and elimination 三、化学干扰及抑制 chemical interference and elimination,第三节 干扰及其抑制,interferences and elimination,05:46:25,一、光谱干扰,待测元素的共振线与干扰物质谱线分离不完全，这类干扰主要来自光源和原子化装置。 （一）与光源有关的光谱干扰 主要有以下几种： 1.在分析线附近有单色器不能分离的待测元素的邻近线。 可以通过调小狭缝的方法来抑制这种干扰。 2.空心阴极灯内有单色器不能分离的干扰元素的辐射。 换用纯度较高的单元素灯减小干扰。 3.灯的辐射中有连续背景辐射。 用较小光谱通带(W=D·S)或更换灯,05:46:25,（二）与原子化器有关的干扰,这类干扰主要来自原子化器的发射和背景吸收。 1.原子化器的发射 来自火焰本身或原子蒸气中待测元素激发态原子的发射，如前所述，仪器采用调制方式进行工作时，可避免这一影响。,05:46:25,2.背景吸收,背景干扰主要是指原子化过程中所产生的光谱干扰，主要有气态分子对光的吸收干扰和高浓度盐的固体微粒对光的散射干扰，干扰严重时，不能进行测定。 （1） 分子吸收与光散射 分子吸收：原子化过程中，存在或生成的分子对特征辐射产生的吸收。分子光谱是带状光谱，势必在一定波长范围内产生干扰。 光散射：原子化过程中，存在或生成的微粒使光产生的散射现象。 背景干扰往往产生正偏差。 如何消除？,05:46:25,（2）背景干扰校正方法,氘灯连续光谱背景校正（190350nm),旋转斩光器交替使氘灯提供的连续光谱和空心阴极灯提供的共振线通过火焰； 氘灯连续光谱通过时：测定的为背景吸收AG(此时的共振线吸收相对于总吸收可忽略)； 锐线光源通过时： 测定总吸收AT； 差值为有效吸收 A=AT-AG,05:46:25,二、物理干扰及抑制,是试样与标样溶液物理性质有差别而产生的干扰。如粘度、表面张力、密度等主要影响试样喷入火焰的速度、,雾化效率、雾滴大小、原子化效率等。消除办法有： （1） 可通过控制试液与标准溶液的组成尽量一致的方法来抑制。试样组成不详时，采用标准加入法； （2）尽可能避免使用粘度大的硫酸来处理样品；采用稀释的办法。,05:46:25,三、化学干扰及抑制,指待测元素与共存组分之间的化学反应所引起的干扰效应,主要影响到待测元素的原子化效率，是主要干扰源。 1. 化学干扰的类型 （1）待测元素与共存物质作用生成难挥发或难解离的化合物，致使参与吸收的基态原子减少。 例：a、铝、硅、硼、钛、铍在火焰中易生成难熔化合物 b、硫酸盐、硅酸盐与钙生成难挥发物质。 （2）待测元素原子发生电离反应，生成离子，不产生吸收，总吸收强度减弱，电离电位6eV的元素易发生电离，火焰温度越高，干扰越严重，（如碱及碱土元素）。,05:46:25,2.化学干扰的抑制,通过在标准溶液和试液中加入某种试剂来抑制或减少化学干扰： （1）选择合适的原子化方法提高原子化温度，可使难解离的化合物分解；采用还原性强的火焰与石墨炉原子化法，可使难解离的氧化物还原、分解。 （2）释放剂与干扰元素生成更稳定化合物使待测元素释放出来。 例：锶和镧可有效消除磷酸根对钙的干扰。 （3）保护剂与待测元素形成稳定的络合物，防止干扰物质与其作用。 例：加入EDTA生成EDTA-Ca，避免磷酸根与钙作用。 （4）消电离剂加入大量易电离的一种缓冲剂以抑制待测元素的电离。 例：加入足量的铯盐，抑制K、Na的电离。,05:46:25,（5）加入基体改进剂石墨炉原子化法，在试样中加入基体改进剂，使其在干燥或灰化阶段与试样发生化学变化，其结果可能增加基体的挥发性或改变被测元素的挥发性，以消除干扰。 例：测定海水中Cd的，为了使Cd在背景信号出现前原子化，可加入EDTA来降低原子化温度，消除干扰。 （6）化学分离法当以上方法都不能消除化学干扰时，只好采用化学方法将待测元素与干扰元素分离。常用的化学分离方法有溶剂萃取、离子交换和沉淀分离等方法。,05:46:25,一、定量分析方法 feature parameters 二、特征参数 choice of analytical condition 三、测定条件的选择 method of quantitative analysis 四、应用 applications,第四节 分析条件的选择与应用,choice of analytical condition and application,05:46:25,一、定量分析方法,1.标准曲线法 配制一系列不同浓度的标准试样，以空白溶液调零，由低到高依次分析其吸光度值A，将获得的吸光度A数据对应于浓度c作标准曲线，在相同条件下测定试样的吸光度A数据，在标准曲线上查出对应的浓度值；,或由标准试样数据获得线性方程，将测定试样的吸光度A数据带入计算。 注意在高浓度时，标准曲线易发生弯曲，压力变宽影响所致；,05:46:25,2.标准加入法,取若干份体积相同的试液（cX），依次按比例加入不同量cs的待测物的标准溶液（cO），定容后浓度依次为： cX ， cX +cO ， cX +2cO ， cX +3cO ， cX +4 cO 分别测得吸光度为：AX，A1，A2，A3，A4。 以A对浓度cs做图得一直线，直线反向延长，交于cs负轴于一点，图中cX点即待测溶液浓度。,该法可消除基体干扰；不能消除背景干扰；,05:46:25,二、特征参数,1. 灵敏度 (1)灵敏度（S）指在一定浓度时，测定值（吸光度）的增量（A）与相应的待测元素浓度（或质量）的增量（c或m）的比值： Sc=A/c 或 Sm=A/m 也就是工作曲线的斜率。 习惯上，我们常用特征浓度和特征质量来表征灵敏度。 火焰原子化中用特征浓度；石墨炉原子化中用特征质量。,05:46:25,(2)特征浓度（cc )指能产生1%吸收或0.0044吸光度值时溶液中待测元素的质量浓度（g·mL-1）. cc=0.0044s/A 单位： g·mL-1/1% 式中s为试液的质量浓度（g·mL-1） ，A为试液的吸光度 例：1g·mL-1镁溶液，测得其吸光度为0.55，则镁的特征浓度为： cc=0.0044s/A =0.0044× 1g·mL-1/0.55=8 g·mL-1/1% (3)特征质量（mc) 指能产生1%吸收或0.0044吸光度值时溶液中待测元素的质量（ g/ 1% ） mc=0.0044 sv /A 单位： g/ 1% 式中s为试液的质量浓度（g·mL-1） ，V为试液进样体积（mL),A为试液的吸光度,05:46:25,2.检出限（D）,在适当置信度下，指产生一个能够确证在试样中存在某元素的分析信号所需要的该元素的最小含量。用空白溶液，经若干次（10-20次）重复测定所得吸光度的标准偏差的3倍求得。 (1)相对检出限 单位：gml-1 (2)绝对检出限 单位：g,05:46:25,三、测定条件的选择,1分析线 一般选待测元素的共振线作为分析线，测量高浓度时，也可选次灵敏线 2通带（可调节狭缝宽度改变） 无邻近干扰线（如测碱及碱土金属）时，选较大的通带，反之（如测过渡及稀土金属），宜选较小通带。 3空心阴极灯电流 在保证有稳定和足够的辐射光通量的情况下，尽量选较低的电流。 4火焰 依据不同试样元素选择不同火焰类型（燃与助燃及比例）。 5燃烧器高度 调节燃烧器高度，可使入射特征谱线通过基态原子密度最大的火焰区，灵敏度高，观测稳定性好。,05:46:25,05:46:25,四、应用,应用广泛的微量金属元素的首选测定方法(非金属元素可采用间接法测量)。 (1)头发中微量元素的测定微量元素与健康关系； (2)水中微量元素的测定环境中重金属污染分布规律；,(3)水果、蔬菜中微量元素的测定； (4) 矿物、合金及各种材料中微量元素的测定； (5) 各种生物试样中微量元素的测定。,05:46:25,一、概述 generalization 二、基本原理 basic theory 三、原子荧光光度计 atomic fluorescence spectrometry,第五节 原子荧光光谱分析法,atomic fluorescence spectrometry,AFE,05:46:25,一、概述,原子在辐射激发下发射的荧光强度来定量分析的方法； 1964年以后发展起来的分析方法；属发射光谱但所用仪器与原子吸收仪器相近； 1.特点 (1) 检出限低、灵敏度高 Cd：10-12 g ·cm-3； Zn：10-11 g ·cm-3；20种元素优于AAS (2) 谱线简单、干扰小 (3) 线性范围宽（可达35个数量级） (4) 易实现多元素同时测定（产生的荧光向各个方向发射） 2.缺点 存在荧光淬灭效应、散射光干扰等问题；,05:46:25,原子荧光为光致发光，二次发光，激发光源停止时，再发射过程立即停止。,完全具有自主知识产权的分析仪器产业。,原子荧光光谱法从机理看来属于发射光谱分析，但所用仪器及操作技术与原子吸收光谱法相近，故在本章学习。,05:46:25,二、基本原理,1原子荧光光谱的产生过程 过程： 当气态原子受到强特征辐射时，由基态跃迁到激发态，约在10-8s后，再由激发态跃迁回到基态，辐射出与吸收光波长相同或不同的荧光； 特点： （1）属光致发光；二次发光； （2）激发光源停止后，荧光立即消失； （3）发射的荧光强度与照射的光强有关； （4）不同元素的荧光波长不同； （5）浓度很低时，强度与蒸气中该元素的密度成正比，定量依据(适用于微量或痕量分析)；,05:46:25,2.原子荧光的产生类型,三种类型：共振荧光、非共振荧光与敏化荧光 （1）共振荧光 共振荧光：气态原子吸收共振线被激发后，激发态原子再发射出与共振线波长相同的荧光；见图A、C；,热共振荧光：若原子受热激发处于压稳态，再吸收辐射进一步激发，然后再发射出相同波长的共振荧光；见图B、D；,05:46:25,起源于基态的 共振荧光,热助 共振荧光,1. 共振荧光 发射与吸收线波长相同的荧光,起源于基态的 直跃线荧光,起源于亚稳态的 直跃线荧光,正常的 阶跃线荧光,热助 阶跃线荧光,起源于亚稳态 阶跃激发荧光,起源基态 阶跃激发荧光,2. 非共振荧光 荧光的波长与激发光不同时,Stores荧光:直跃线荧光、阶跃线荧光 Anti-stores荧光： 阶跃激发荧光,05:46:25,（2）非共振荧光,当荧光与激发光的波长不相同时，产生非共振荧光； 分为：直跃线荧光、阶跃线荧光、anti-Stokes荧光三种； 直跃线荧光（Stokes荧光）：跃回到高于基态的亚稳态时所发射的荧光；荧光波长大于激发线波长（荧光能量间隔小于激发线能量间隔）；,a b c d,05:46:25,由于荧光能级间隔小于激发线的能线间隔，所以荧光的波长大于 激发线的波长。如果荧光线激发能大于荧光能，即 荧光线的波长大于激发线的波长称为Stokes荧光。反之，称为anti-Stokes荧光。直跃线荧光为Stokes荧光。,05:46:25,直跃线荧光（Stokes荧光）,Pb原子：吸收线283.13 nm；荧光线407.78nm； 同时存在两种形式：,铊原子：吸收线337.6 nm；共振荧光线337.6nm； 直跃线荧光535.0nm；,a b c d,05:46:25,阶跃线荧光：,光照激发，非辐射方式释放部分能量后，再发射荧光返回基态；荧光波长大于激发线波长（荧光能量间隔小于激发线能量间隔）；非辐射方式释放能量：碰撞，放热； 光照激发，再热激发，返至高于基态的能级，发射荧光，图(c)B、D ；,Cr原子：吸收线359.35nm；再热激发，荧光发射线357.87nm，图(c)B、D,a b c d,05:46:25,anti-Stokes荧光：,荧光波长小于激发线波长；先热激发再光照激发(或反之)，再发射荧光直接返回基态；图(d) ； 铟原子：先热激发，再吸收光跃迁451.13nm；发射荧光410.18nm， 图(d)A、C ；,a b c d,05:46:25,（3）敏化荧光,受光激发的原子与另一种原子碰撞时，把激发能传递另一个原子使其激发，后者发射荧光； 火焰原子化中观察不到敏化荧光； 非火焰原子化中可观察到。 所有类型中，共振荧光强度最大，最为有用。,A* + B = A + B * A + B +h,05:46:25,3.荧光猝灭与荧光量子效率,荧光猝灭： 受激发原子与其他原子碰撞，能量以热或其他非荧光发射方式给出，产生非荧光去激发过程，使荧光减弱或完全不发生的现象。 荧光猝灭程度与原子化气氛有关，氩气气氛中荧光猝灭程度最小。如何恒量荧光猝灭程度？ 荧光量子效率： = f / a f 发射荧光的光量子数； a吸收的光量子数之比； 荧光量子效率1,05:46:25,4.待测原子浓度与荧光的强度,当光源强度稳定、辐射光平行、自吸可忽略 ，发射荧光的强度 If 正比于基态原子对特定频率吸收光的吸收强度 Ia ； If = Ia 在理想情况下：,I0 原子化火焰单位面积接受到的光源强度；A为受光照射在检测器中观察到的有效面积；K0为峰值吸收系数；l 为吸收光程；N为单位体积内的基态原子数；,05:46:25,三、原子荧光光度计,1仪器类型 单通道：每次分析一个元素； 多通道：每次可分析多个元素； 色散型：带分光系统； 非色散型：采用滤光器分离分析线和邻近线；,特点： 光源与检测器成一定角度；,05:46:25,多道原子荧光仪,多个空心阴极灯同时照射，可同时分析多个元素,05:46:25,2主要部件,光源：高强度空心阴极灯、无极放电灯、可调频激光器；可调频激光器：高光强、窄谱线；仪器中多采用 高强度空心阴极灯、无极放电灯两种。 （1）高强度空心阴极灯 高强度空心阴极灯特点是在普通空极阴极灯中，加上一对辅助电极。辅助电极的作用是产生第二次放电，从而大大提高金属元素的共振线强度（对其它谱线的强度增加不大）。 （2）无极放电灯 无极放电灯比高强度空心阴极灯的亮度高，自吸小，寿命长。特别适用于在短波区内有共振线的易挥发元素的测定。,05:46:25,原子化装置：与原子吸收法相同； 色散系统：光栅、滤光器； 检测系统：与原子吸收相同,05:46:25,定量分析方法,（一）定量分析方法 校准曲线法 （二）干扰及消除,05:46:25,原子荧光的主要干扰是猝灭效应。这种干扰可采用减少溶液中其它干扰离子的浓度避免。其它干扰因素如光谱干扰、化学干扰、物理干扰等与原子吸收光谱法相似。在原子荧光法中由于光源的强度比荧光强度高几个数量级，因此散射光可产生较大的正干扰。减少散射干扰，主要是减少散射微粒。采用预混火焰、增高火焰观测高度和火焰温度，或使用高挥发性的溶剂等，均可以减少散射微粒。也可采用扣除散射光背景的方法消除其干扰。,05:46:25,（三）氢化法在原子吸收和原子荧光中的应用 氢化法是原子吸收和原子荧光光度法中的重要分析方法，主要用于易形成氢化物的金属，如砷、碲、铋、硒、锑、锡、锗和铅等，汞生成汞蒸气。 氢化法是以强还原剂硼氢化钠在酸性介质中与待测元素反应，生成气态的氢化物后，在引入原子化器中进行分析。由于硼氢化钠在弱碱性溶液中易于保存，使用方便，反应速度快，且很容易地将待测元素转化为气体，所以在原子吸收和原子荧光光度法中得到广泛的应用。 虽然原子荧光法有许多优点，但由于荧光猝灭效应，以致在测定复杂基体的试样及高含量样品时，尚有一定的困难。此外，散射光的干扰也是原子荧光分析中的一个麻烦问题。因此，原子荧光光谱法在应用方面不及原子吸收光谱法和原子发射光谱法广泛，但可作为这两种方法的补充。,05:46:25,本章小结,一.原子吸收光谱法的原理 原子吸收光谱的产生：原子外层电子跃迁；特征谱线 谱线的轮廓与谱线变宽 积分吸收与基态原子数的关系： 峰值吸收与被测元素含量的关系,05:46:25,二.原子吸收光谱仪 光源原子化器单色器检测器 光源：锐线光源（空心阴极灯） 原子化器：火焰预混合型（雾化器、燃烧器） 电热高温石墨炉：干燥，灰化，原子化，净化 其他：冷原子法如测汞 单色器 检测器,05:46:25,三.干扰与抑制 光谱干扰 物理干扰 化学干扰 四.操作条件选择及定量分析方法 标准曲线法 标准加入法 灵敏度：特征浓度，特征质量，检出限 测量条件的选择； 原子荧光的产生原理与分类,