毕业设计（论文）-垂直近地线状天线工程应用中问题研究.doc

（输入章及标题）大学 毕业设计（论文） 垂直近地线状天线工程应用中问题研究学 院 年级专业 03级电信 学生姓名 指导教师 专业负责人 答辩日期 2007-6-24 III大学毕业设计（论文）任务书学院： 系级教学单位： 电子工程系 学号0学生姓名专 业班 级电信2课题题 目垂直近地线状天线工程应用中问题研究来 源工程实际主要内容垂直近地线状天线是应用最广泛的天线（举典型例）。该类型天线方向性分析。工程应用中的问题：架设距地表高度的影响，天线有效高度，地表电性能的影响及对策。基本要求概念清楚正确，令人信服的理论分析。对不同架设高度，推导出方向函数作出方向图。熟悉掌握MATLAB绘图程序参考资料殷际杰，微波技术与天线，电子工业出版社，2004。刘志成等，天线原理，国防科技大学出版社，1989周 次14周58周912周1316周1718周应完成的内容阅读教材相关章节理论分析。上机绘图。起草论文，定稿。准备答辩。指导教师：殷际杰系级教单位审批： 摘要摘 要在长、中波波段，由于波长较长，天线架设的电高度h/受限，若采用水平悬挂的天线受地面的负镜像的作用，天线的辐射能力很弱。此外，在此波段，主要采用地波传播方式，当波沿地表面传播时，水平极化波的衰减很大，要求天线辐射垂直极化波。鉴于以上因素，在长、中波段主要使用垂直于地面架设的天线，这种天线还广泛应用于短波和超短波波段的移动通信电台中，一般用一节或数节金属棒或金属管构成节间可以用螺接、卡接或拉伸等方法联接。由于此波段天线的长度并不长，外形像鞭子，故又称为鞭天线。至于在长、中波波段，天线的几何高度很高，除用高塔(木杆或金属)作为支架将天线吊起外，也可直接用铁塔作为辐射体，称为铁塔天线或桅杆天线。关键词天线；高度；极化；辐射61AbstractThe long, harmonious band, the wavelength is longer, erection of the antenna height - h / restricted, the use of flags of the antenna level. Ground by the negative image of the role of the radiated weakness. Moreover, in this band, used mainly to the wave propagation, when the wave spread along the surface, the level of polarization wave attenuation great, Antenna radiation requirements of vertical polarization wave. In light of the above factors, the long, the band mainly use perpendicular to the ground to set up the antenna, This antenna is also widely used in shortwave and FM-band mobile radio communications, general or with a few sections of metal pipe or rod form. Section that can be used Lo Next, card access methods such as tensile or connectivity. As the band antenna length is not long, whip outside image, it is also known as the whip antenna. As for the long, AM-band antenna height of the geometric high, Using high tower (Wood or metal) as a scaffold to lifting the antenna, but also the direct use as a radiation-tower, known as the antenna tower or antenna mast. Keywords antenna height polarization radiation目 录摘 要IAbstractII第1章 绪论11.1 天线的发展和在无线通信中的作用11.2 直立天线的应用2第2章 直立天线的理论分析52.1 分析直立天线的基础知识52.1.1 电流元的辐射场52.1.2 行波天线的辐射场82.2 对称振子102.2.1 对称振子上的电流102.2.2 对称振子上的电流102.3 直立天线132.4 本章小结14第3章 垂直天线在工程中的问题153.1 垂直天线架设距地表高度的影响153.2 有效高度193.3 地表电性能的影响及对策223.4 本章小结25结 论26参考文献27附录1 开题报告29附录2 文献综述35附录3 外文译文及外文复印39附录458致谢59第1章 绪论第1章 绪论1.1 天线的发展和在无线通信中的作用人类之间的通信最早是通过说话的声音来完成的。为实现远距离通信，先出现了鼓等器具，然后出现了旗话、烟火等可视方法，这些光通信方式当然都利用了电磁波谱中的光波部分。直到近代无线电波电磁波谱中可见光以外的部分才在通信中得到应用。天线是任何无线电系统中的基本组成部分。天线是一种用来发射或接收电磁波的器件。换句话说，发射天线将传输线中的导行电磁波转换为“自由空间”波，接收天线则与此相反。于是信息可以在不同地点之间不通过任何连接设备传输，可用来传输信息的电磁波频率构成了电磁波谱。人类最大的自然资源之一就是电磁波谱，而天线在利用这种资源的过程中发挥了重要的作用。天线的理论基础是麦克斯韦方程组，由詹姆斯·克拉克·麦克斯韦(James Clerk Maxwell,18311879)1864年提交给英国皇家学会，它将电学和磁学统一到单一的电磁理论中。麦克斯韦还预见地指出光可以用电磁波来解释，并且光和电磁扰动具有相同的传播速度。1887年，德国物理学完赫兹(Heinrich Hertz，1857一1894)用实验证明了麦克斯韦关于电磁波运动通过空气传播的预言.马可尼(Guglielmo Marconi,18741937)在1901年第一次跨越大西洋的无线电通信中使用的发射天线，有一个70kHz的火花发射器连接于一个由50条导线组成的系统和地之间，构成一个48m高的单极天线，图11 早期天线天线的早期发展受到信号发生器实用性的制约，采用镕福雷斯待三极管产生高达1Mh的连续波信号后，1920年左右，可调节物理长度的谐振天线(例如一个半波振子天线)成为现实。就在第二次世界大战前夕，微波速调管和磁控管信号发生器以及波导管得到了发展，这些促进了喇叭天线的发展。第一部商用微波无线电话系统1934年在英国和法国间开始运营，工作频率为18GHz。战争中对雷达的需求产生了许多“摩登”天线，如大反射面天线，透镜天线和波导阵列大线1。1.2 直立天线的应用天线是个看似很专业的名词，其实天线的基本原理并不复杂，天线可以是任何的导线或者是导体，此一导线或导体可以通过脉冲或者是交流讯号电流。这一电流通过导线或者是导体时，会产生电场及磁场，而这些电磁场就与通过导线的电流节奏一样，假如在旁边有另一导线通过这电磁场，便会感应出电流，而此电流就与另一条产生电磁场的导线上之电流一样，只是电流规模会小很多。假如产生电磁场的导线很长，比如长到大约一个波长左右，那么由这导线所产生出的电磁场辐射，就可延伸达到很远的距离。图1-2 基本的四分之一波长鞭状天线最简单的垂直天线就是鞭状天线(WHIP)，参看图1-2所示。所谓的鞭状天线指的就是一根长四分之一波长的导管或导线站立在接地面上，最普遍的例子就是汽车上用的天线，以及做为广播接收天线、市民波段天线、及业余无线电用天线，甚至是大哥大的天线。鞭状天线的发展可以追朔到1890年代，当时马可尼进行无线电波实验，使用的就是鞭状天线，当时马可尼希望能够印证无线电波可传递到很远的地方。  为了达成这个理想，他把一根天线延伸得很长，而且高耸在地面上，因为当时试验用的频率很低，波长相当长，所以天线的长度也就很长，马可尼于当时得到一个结论，就是天线离地面越远，接收的效果越好。  天线与其它电子零件一样，最少也要有两个接线端点，鞭状天线也不例外，除了天线主体外，接地面就是其中的一个接线端，也许是所谓的接地面并不明显，它可能是线路板的接地铜箔，甚至可能只是干电池的负端。  由鞭状天线主体及接地面才能组成一个完整的天线，因为天线必须要透过主天线体与接地面之间才能建立起电磁场，这样有了交流讯号的通路，才能算是完整的电路。标准的接地面必须要延伸出四分之一波长以上，在环境或空间不允许之下，接地面可能会较小，这虽然照样可以正常运作，但是性能会有很大的折扣。 四分之一波长鞭状天线的尺寸并不小，对于1MHz的AM广播波段而言，四分之一波长大约是75公尺左右，但是对于FM广播波段而言，比如是100MHz，则四分之一波长大约是75公分，这种四分之一波长的尺寸会随着频率的上升而逐渐缩小。例如频率到了1000MHz，四分之一波长就只剩下7.5公分，如果以公分为单位的话，四分之一波长就是以7500去除以频率(MHz)。但这算出来的长度只是一个参考基准点，因为实际应用时，天线长度可能需要长一些，也可能需要短一点。如天线主体肥胖时，可能就要短一些，或者不是从天线底端做馈送点，可能要短一些；至于天线体所摆放的接地面太小时，那么天线体可能就要适度地加长了。  天线的长度要从靠近真正的接地面算起，或者从发射机的输出阜算起。如果有这么一只鞭状天线装在盒子内，而且采用一般的接线连接到发射机，那么从发射机到天线盒之间的接线也会成为天线体的一部份。  为了确保天线可以正常调谐工作，采用外接天线时，记得要使用同轴缆线来连接天线，对于一般的双面线路板，可以使用一面接地板另一面布置铜箔线的方式来模拟同轴缆线。之所以强调要采用同轴缆线，一方面是为了要确保天线的正常运作，另一方面也可确保讯号在传输过程当中，会有最小的损失。同时更要注意天线体不能太靠近接地面，否则会变成传输线而不是天线体。直立天线在工程中广泛的应用，同样也出现了常见的问题，大概有三种问题，如下（1）直立天线架设距地表高度工程应用中直立天线一般离地都有一定的高度，而了便于研究直立天线，都不考虑其离地表高度，这样直立天线的方向图比较规则，在工程应用中对直立天线的研究就必须考虑它离地高度对天线方向性的影响。（2）直立天线的有效高度在长、中波波段，由于天线的电高度不可能很高，因此其辐射电阻很低，要在不增加高度h的条件下增大辐射电阻，惟一的办法是提高天线的有效高度。（3）地表电性能的影响在对直立天线理论分析时，大多数把地表考虑成理想导电体，但对于用于广播发射台的铁塔天线，因其辐射功率很大（可达数十千瓦，乃至数百千瓦），这样地面的损耗就比较大，影响天线的效率。第2章 直立天线的理论分析第2章 直立天线的理论分析2.1 分析直立天线的基础知识天线的问题首先是要分析研究发射天线所产生的辐射波（辐射场）在空间的分布规律，这对实现不同目的的无线电信是非常重要的。例如，移动通信的基站天线应具有辐射最强方向沿地表且在水平方向上方向相同（水平全向）的辐射波分布。而对于点对点的无线电信，辐射波应具有“针状波束”的分布，这既节省了发射功率，同时也减少了对其他无线电信系统的干扰（连续波干扰）。求解发射天线的辐射场问题，属于电磁场理论中由已知场分布求其场在空间的分布问题，符合人们分析研究问题的习惯和规律（即顺向思维），因此我们讨论天线问题应从求解发射天线的辐射场入手并作为讨论的重点。至于接收天线问题，则是在研究发射天线的基础上，借助于电路理论中的互易定理建立天线发射与接收状态之间的关系而获得所需要的结果。由空间一点处电磁场的规律，即麦克斯韦方程的微分形式： （2-1） 可知，作为场源的存在形式有传导电流密度J、电荷密度（在时变的情况下，它是与J相关的），还有时变的电场 （位移电流密度）和时变的磁场 （对应于电场的情况，也可称之位移磁流密度）。那么，流有时变电流的金 属导线就是一种发射天线；而内有时变电场或时变磁场分布的口经面（如 波导壁面上开槽、波导终端开口面等）也是一种发射天线形式。2.1.1 电流元的辐射场从直观和更为具体的角度考虑，我们研究发射天线的辐射场分布问题，从载有时变电流的金属导线线状天线入手。线状天线可以看做是无穷多电流元的连接组合，那么空间任一点处这无穷多电流元所产生的场之和（一般地说这是不同矢量方向、不同幅值和相位的矢量之和），这也正是我们研究电流元辐射场的意义所在。电流元是为分析线状天线而设想的一个物理模型，它是一端具有微分长度、截面尺寸更小于其长度并流有正弦时变电流的天线微分分段，这样在其长度范围内我们可以认为其电流的幅值和相位都是恒定的。电流元也称为基本电振子或元电辐射体，因为它是为研究线天线而抽象出来的天线最小构成单元。电流元也被称为电偶极子，因为在正弦时变电流的情况下，它相当于位于两端面位置上的一对电量相等极性相反且随时间极性交变的点电荷。讨论天线辐射场问题宜采用球坐标系，图2-1就是把电流元置于球坐标系原点时，空间（球面上）任一点处其电场矢量的球坐标分量的表示。图2-1 电流元分析图电流元在其周围空间区域产生的电磁波的表达式为 （2-2）可见其场量幅值与距离r的关系是很复杂的。我们分析天线的远区场（即距离r>>的空间区域）辐射场更具有实际意义。当场点至天线的距离r远远大于波长时，式（2-2）中与 项比较， 及 项均可略去，这样便得到电流元辐射场的足够精确的表达式可知，电流元辐射场只是和两个场分量，它们相互垂直、相位相同、幅值与距离成反比，它们所构成的坡印廷矢量，即电磁波的能量向r方向传播。电流元的辐射场表达式为 （2-3）下面我们可根据式（2-3）来进一步分析电流元产生的远区场即辐射场的一些性质：（1）电流元辐射场的电场与磁场空间方向正交（相互垂直），且垂直于波的传播方向；它们在时间上同相位；幅值比为辐射波的波阻抗。这样当电流元在空间任一位置处的辐射场的电场为已知时，这一点处的磁场的方向、幅值和相位也就确定了。（2）电流元辐射场的相位随r的增大而不断滞后，其等相位面是以r为半径的球面，即电流元的辐射波是球面波。在r值极大的局部空间区域，电流元的辐射波可近似为平面波而且是TEM波。（3）辐射波的强度即场强的幅值或与比值 正比。就是说载流导线即天线的长度（这里是）能与波长相比拟时才能产生有效的辐射。这就告诉我们，一般地说天线的工作频率越高其尺寸越小；低频信号难于建立有效的辐射，因为难于构造与其波长尺寸相当的天线。因此，在无线电信中对所欲传送的信号进行频谱搬移（调制），不只是为了信道复用，也是为了实现有效的辐射。（4）电流元辐射场的幅值（或）具有方向性，即电流元向不同空间方向辐射电磁波的强度不同。由式（2-3）可知，电流元辐射的幅值在r确定的情况与方位角无关（从对称关系考虑这是不难理解的），与俯仰角有关。我们把天线辐射场表达式中与方向有关的因子定义为天线的方向函数，记做。那么电流元的方向函数为 （2-4）方向函数的图象就是天线的方向图，方向图更直观形象地表示出天线辐射的方向性。图2-2是用直角坐标（即标高图）和极坐标做出的电流元的方向图。前者因角度坐标不受限而可以细化，后者则更为形象和直观地表示辐射的方向性。在天线理论分析中更多的是采用极坐标方向图。(a) (b)图2-2 电流元方向图我们把天线辐射最强的方向定义为天线的主向，也就是天线方向函数为最大值的方向。电流元主向为，即与电流元轴线垂直的方向。由于电流元的辐射场为旋转对称分布，因此其主向不是单一方向而是环绕电流元轴线一周与其轴线垂直的所有方向。显然，若电流元垂直于地面（暂不考虑地面的影响）。它的方向图则与广播发射天线、电视发射天线及移动通信基站天线所要求的方向图大体上是吻合的。2.1.2 行波天线的辐射场如图2-3所示，我们以流有行波电流的长直导线的辐射场分析为例，来说明电流元是怎样应用于线天线的分析研究中的。载有行波电流的长直天线称为行波长线天线，令线长大于半波长，线终端接匹配负载以保证线上为行波电流。为简化分析，暂不计地面影响，既行波长线天线工作于自由空间；不计沿线的欧姆损失和辐射损失，即沿线长电流辐值不变而只有相位滞后。这样行波长线天线上的电流为 （2-5）其相移常数与自由空间中电磁波的相移常数相同。图2-3 行播天线电路图把行波长线天线看做是无穷多的电流元沿天线轴线连接而成，如图2-4。取线上任一位置z处的dz线段，我们把它看做电流元（在dz内线上电流幅值、相位均为恒定），它在空间任一点p处产生的辐射场（这里只写出电场记做，而无须再写出磁场）为 （2-6）图 2-4 行波天线分析图整个长线长中无穷多个这样的电流元都要在p点处产生各自的辐射场，它们叠加的结果就是整个行波长线天线的辐射场。2.2 对称振子我们可以用分析行波长线天线那样，利用电流元和叠加原理来分析对称振子天线的辐射特性。为此必须首先确定对称振子上的高频电流分布的规律。在工程上采取近似的方法，把对称振子看成是终端开路的传输线两线张开的结果，并认为其上的电流分布规律仍和张开前的终端开路线规律一样。2.2.1 对称振子上的电流现以对称振子的馈电点为坐标原点（参照图2.1），则可写出对称振子右臂（z>0）上的电流表达式 （2-7）对称振子左臂（z<0）张开前其上电流与右臂反相位（反方向），张开后空间方向上电流方向与右臂相同，这样整个对称振子上的电流分布可写成下式 （2-8）式中是波腹电流, 为对称振子天线的长度，相移常数 与自由空间辐射波的相移常数相同。2.2.2 对称振子上的电流由以上分析可知，对称振子上的电流分布是不均匀的。为分析对称振子的辐射特性，我们同样把对称振子看做是无穷多个电流元沿天线轴线z方向有序排列连接而成，如图2-5所示。在对称振子两臂取对称的位置z和-z处的一对电流元和，由于对称振子结构及电流分布的对称性，电流元和的电流幅值、相位是相同的，它们在空间任一点p处的辐射场分别为 和 （2-9） 图2-5 对称振子分析图 和 在p点的叠加，是在观察线，都很大，可以认为它们平行，这样 和 即为矢量方向相同的共线矢量，矢量求和则简化为标量和。而且因为，；对称位置的电流元长度一样即；在场量叠加时，的差异对场量幅值的影响可以忽略不计，但对场量相位的影响则必须考虑。以垂直天线的原点的观察线r为基准，则有 （2-10） 于是我们可以得到对称振子天线上电流元在空间上任一点p处的辐射场叠加的结果 （2-11）则对称振子天线在空间任一点p处的辐射场，应是构成它的无穷多电流元在p点辐射的叠加结果，即 （2-12）从中可以得到对称振子的方向函数 （2-13） 式中为垂直天线的轴线为基准的角度，为垂直天线的长度，H为垂直天线离地高度， 为相移常数。对称振子天线的方向函数与方向角无关，这表明其方向图是以振子轴线为基准的旋转对称图形，这是由对称振子的结构所决定的，因而对称振子天线的辐射场分布是旋转对称分布的。对称振子的一臂长在方向函数中作为参量会影响到方向图。在图中示出不同臂长的对称振子子午面（即通过振子轴的平面）内的方向图。对称振子天线在振子轴线方向上零辐射，这是与电流元的辐射特性相一致的。图26 对称振子的E面方向图(2h=0.5,1,1.5,2)a)2h0.5 b)2h1.0 c2h1.5 d)2h2.02.3 直立天线长波和中波波段，采用地表面波传播方式，电磁波的传播稳定且距离远。地表面波要求天线辐射垂直极化波，因为地面对水平极化波的衰减大（水平极化波在地面产生的感生电流大）。这就是采用垂直地面的直立架设的天线。如图2-7所示为几种典型的直立天线，如用于广播发射的铁塔天线图2-7（a）,用于中小功率通信电台的伞形天线图2-7（b）和“T”行天线图2-7（c），用于移动通信台的鞭状天线图2-7（d）等。 (b) （a） 图2-7几种典型的直立天线如果把地表面看做理想导电平面，那么直立天线与其镜像（正象）刚好成为一个对称振子。直立天线高度h就是振子一臂长，再把计算对称振子辐射场公式中的角换作观察线与地面的夹角（与互为余角），则可写出直立天线辐射场的表达式 （2-14）在工程实际的计算中，往往因天线高度h<0.25而不能出现波腹电流，这时采用天线输入电流更方便。输入电流。上式可改为 （2-15）从中可得到直立天线的方向函数 （2-16）其方向图就是直立的对称振子的方向图，不过地面以下没有意义2，见图2-8。 P r 水平平面 铅直平面 h A h(a) (b) (c)图2-8 直立天线方向图2.4 本章小结 本章介绍了电流元的辐射场，通过电流元再来分析行波天线，由行波天线来分析对称振子辐射特性，最后是直立天线，它与地面镜像的部分正好够成一个对称振子，所以易推出直立天线的方向函数。下章介绍的是直立天线在工程应用中的问题。第3章 垂直天线在工程中的问题第3章 垂直天线在工程中的问题3.1 垂直天线架设距地表高度的影响如果把地表面看做理想导电平面，那么直立天线与其镜像（正象）刚好够成为一个对称振子，所以直立天线的方向函数的推导过程和对称振子就非常相似了，由于用于通信台的鞭状天线大部分都离地有一定的高度，所以对称振子臂长，是直立天线的长度，H是直立天线离地高度。如图3-1。图3-1 垂直天线分析图根据上章对对称振子的方向函数的推导过程，我可以得到垂直天线上电流元在空间上任一点处的辐射场叠加的结果，并且 （3-1）垂直天线上z点处电流元的辐射场 （3-2）镜像上z点处电流元的辐射场 （3-3）则垂直天线在空间任一点处的辐射场，应是构成它的无穷多电流元在此点辐射的叠加结果，即 （3-4）因为只考虑地面以上，+H>0,即 （3-5）从中可以得到垂直天线的方向函数 （3-6）为研究垂直天线在不同的架设高度的影响，为了简单分析，我们作出H=0， ， ， 时的方向图进行分析（为简化，令 ，即半波振子情况）利用MATLAB画出方向图（程序附录4）图3-2 H=0 直立天线的方向图 图3-3 H= 直立天线的方向图 图3-4 H= 直立天线的方向图 图3-5 H=直立天线的方向图H=0，即为对称振子的方向图的一半，可以看出垂直天线的电磁波辐射的方向是水平全向的。当H>0，从图上可以看的出，垂直天线的辐射的方向不仅仅沿地表了，而且在斜上方也有电磁波的辐射，并且从四个图中可以看出副瓣的辐射的能量增加和副瓣在增加。还有从图中看出随着垂直天线高度的增加主瓣的宽度减少。鞭状天线一般离地面有一定的高度，我们已经看到了不同的高度的方向图了，它们副瓣的增加，也就相当于增加了干扰，例如手机就是用的鞭状天线，副瓣的增加，对信号的接受有干扰，对人大脑辐射增加了，同样车载天线也是属于鞭状天线，所以减少副瓣的增加和辐射强度是我们解决鞭状天线问题之一。3.2 有效高度天线的有效高度（长度）是一个等效概念，它是把天线不均一的电流分布折算成均一分布的等效长度，其前提是天线的主向及主向辐射强度不变。有效高度是直立天线，特别是鞭状天线的重要参量。参考图3-6以直立天线的输入电流作为折算基准，天线上任意位置处的电流为 （3-7）图3-6 天线的有效高度根据有效高度的折算概念，以为基准 （3-8）经过整理 （3-9）式中的相移常数 。若直立天线的高度，特别是鞭状天线h<<,对式中三角函数作级数展开并略去高幂项，则得 （3-10）用于广播发射的铁塔天线不能用（3-9）来计算有效高度，因为辐射功率很大，天线导体的损耗功率不能忽略，天线上的电流分布不能按式（3-7） 而要用有损线的双曲函数规律来表示。为减弱广播发射用铁塔天线向高空的辐射，以免接收点场强因天波分量的干涉产生衰落现象，通常取铁塔天线高度 （3-11）这样使主瓣更窄。工程上称之为抗衰落天线。在长、中波波段，由于天线的电高度不可能很高，因此其辐射电阻很低，要在不增加高度h的条件下增大辐射电阻，惟一的办法是提高天线的有效高度，由有效高度的定义可知，若设法改变沿天线的电流分布，则可以提高，理想的情况是其电流分布等同于电基本振子的电流分布即沿线的电流是等幅同相的则可以采用加载的办法来改善电流分布，加载形式又分为集中加载和分布加载，加载可以是电容性或电感性负载。当工作波长在分米波以下，加载可以使天线电流分布从驻波变为行波，从而达到增宽天线工作频带宽度的目的。改善直立天线性能的途径则是提高辐射电阻和减少损耗电阻。具体办法一种是给天线加顶负载；另一种办法则是给天线中间加感，这种方法多用于鞭状天线。 加顶负载如图3-7所示，在鞭状天线的顶端加金属球、金属圆盘或金属辐射叶等，均称为顶负载。天线加顶负载后增加了天线顶端与地的分布电容，使天线顶端电流不再为零。这相当于天线的高度h增高，增加了天线的有效高度，从而提高了天线的辐射电阻。图3-7 天线加顶对于辐射功率比较大的固定电台的天线，顶负载可以做大些，如图3-8中铁塔天线顶端的金属网状结构2。 图3-8 铁塔天线加顶天线加顶负载后的等效增长部分可那以下方法估算 （3-12） （3-13）式中为直立天线的平均波阻抗，它应为相应对称振子平均波阻抗的一半。是顶负载对地的电容。加顶负载后，天线的有效长度可按如下经验公式估算 （3-14）在直立接地天线的顶部加一根或几根水平或倾斜的导线，构成T形，倒L形和伞形天线。在中波铁塔天线的顶端加一水平金属网、球或柱，在短波鞭天线的顶端加星状辐射叶片。这此线、板、片等柳称为天线的顶负载，其作用是增大顶端对地的分布电容，使天线顶端的电流不再为零。加感线圈在单极天线中部某点加入一定数值的感抗，就可抵消该点以上线段在该点所呈现的部分容抗，从而起到提高电流波腹点，使C点以下电流分布趋向均匀。见图42，它对加感点以上线段的电流分布并无改善作用。加感点的位置一般选择在距天线顶端(1/31/2)h处，h为天线的实际高度。因为若太接近顶点，此点的容抗很高需要插入大电感量的线圈才起作用，这不仅增加了天线上部的重量，使天线不稳定，也引入了较高的损耗电阻。由于它仅对加感点以下线段的电流分布起改善作用，显然，加感点不应该选得太低。无论是加顶电容还是插入线圈，均称天线的加载。天线加载除了集中加载外，还采用涂一定厚度的介质层进行分布电抗加载。加介质涂层的目的是为了防护或改善天线的辐射特性，在许多场合下不允许天线导线与周围媒质直接接触。加载不仅用于直立接地天线中，对称振子两臂同样可采用加载的措施来相对地减小其尺寸。3.3 地表电性能的影响及对策在长、中波天线中，由于辐射电阻小，天线的损耗便显得更为重要。天线的损耗包括导线的铜损耗、绝缘材料的介质损耗和地电流的损耗。铜损耗和介质损耗一般都很小，可忽略不计，在此，只考虑地损耗的影响。长、中波天线大多是垂直天线，从底瑞馈电，发射机一端接地另一端与天线连接，如图3-9所示。输出电流经一瑞流到天线，再经过天线与地之间的分布电容以位移电流的形式流到地面，成为地电流，然后流到天线的另一端。因为地面是长、中波天线的回路，但地面土壤不是理想导体，电流流过会引起损耗，这种损耗比起铜损耗和绝缘损耗大得多，因面设法改造地面的导电能力，尽量减小地损失，对提高天线效率十分重要。图3-9 电流分布图 地损耗的计算方法是，首先假定地是