哈密顿力学PPT课件.ppt
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1、第第5 5章章 哈密顿力学哈密顿力学5-1 5-1 哈密顿原理哈密顿原理5-2 5-2 哈密顿函数哈密顿函数5-3 5-3 正则方程正则方程5-4 5-4 正则变换正则变换拉拉格格朗朗日日表表述述拉格朗日函数拉格朗日函数拉格朗日函数拉格朗日函数完整完整完整完整,理想理想理想理想,保守系保守系保守系保守系系统特性函数系统特性函数系统特性函数系统特性函数广义坐标广义坐标广义坐标广义坐标(s(s(s(s个个个个)独立变量独立变量独立变量独立变量(运动学运动学运动学运动学)广义坐标广义坐标广义坐标广义坐标广义速度广义速度广义速度广义速度独立变量独立变量独立变量独立变量(动力学动力学动力学动力学)运动方
2、程是广义坐标的二运动方程是广义坐标的二运动方程是广义坐标的二运动方程是广义坐标的二阶微分方程组阶微分方程组阶微分方程组阶微分方程组拉格朗日变量拉格朗日变量拉格朗日变量拉格朗日变量哈哈密密顿顿表表述述哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数完整完整完整完整,理想理想理想理想,保守系保守系保守系保守系系统特性函数系统特性函数系统特性函数系统特性函数独立变量独立变量独立变量独立变量广义坐标广义坐标广义坐标广义坐标广义动量广义动量广义动量广义动量(共共共共 2s 2s 2s 2s 个个个个)推广至统计力学和量子力学推广至统计力学和量子力学推广至统计力学和量子力学推广至统计力学和量子力学运动方程是广义坐
3、标和广义动量运动方程是广义坐标和广义动量运动方程是广义坐标和广义动量运动方程是广义坐标和广义动量的一阶微分方程组的一阶微分方程组的一阶微分方程组的一阶微分方程组(共共共共 2s 2s 2s 2s 个个个个)哈密顿正则变量哈密顿正则变量哈密顿正则变量哈密顿正则变量哈密顿力学哈密顿力学哈密顿力学哈密顿力学可进行更广泛的可进行更广泛的可进行更广泛的可进行更广泛的“坐标坐标坐标坐标”变换变换变换变换从哈密顿原理出发从哈密顿原理出发从哈密顿原理出发从哈密顿原理出发,也完全可以导出拉格朗日方程和正则也完全可以导出拉格朗日方程和正则也完全可以导出拉格朗日方程和正则也完全可以导出拉格朗日方程和正则方程方程方程
4、方程,并建立整个分析力学的体系并建立整个分析力学的体系并建立整个分析力学的体系并建立整个分析力学的体系.自然界的许多物理现象服从某些极值原理,这些取极值的运自然界的许多物理现象服从某些极值原理,这些取极值的运自然界的许多物理现象服从某些极值原理,这些取极值的运自然界的许多物理现象服从某些极值原理,这些取极值的运算方法属于数学中的变分方法,因此首先了解数学上的泛函算方法属于数学中的变分方法,因此首先了解数学上的泛函算方法属于数学中的变分方法,因此首先了解数学上的泛函算方法属于数学中的变分方法,因此首先了解数学上的泛函和变分问题和变分问题和变分问题和变分问题.从动力学普遍方程出发得到拉格朗日方程从
5、动力学普遍方程出发得到拉格朗日方程从动力学普遍方程出发得到拉格朗日方程从动力学普遍方程出发得到拉格朗日方程,实际上还是以牛实际上还是以牛实际上还是以牛实际上还是以牛顿定理为基础的顿定理为基础的顿定理为基础的顿定理为基础的,是一种与牛顿力学完全等价的表达方式是一种与牛顿力学完全等价的表达方式是一种与牛顿力学完全等价的表达方式是一种与牛顿力学完全等价的表达方式.哈密顿原理是更普遍的原理哈密顿原理是更普遍的原理哈密顿原理是更普遍的原理哈密顿原理是更普遍的原理 ,这种方法具有公理性的特点,这种方法具有公理性的特点,这种方法具有公理性的特点,这种方法具有公理性的特点,这也说明科学的统一和和谐这也说明科学
6、的统一和和谐这也说明科学的统一和和谐这也说明科学的统一和和谐.5-1 5-1 哈密顿原理哈密顿原理oxyAB一一一一.变分问题的欧勒方程变分问题的欧勒方程变分问题的欧勒方程变分问题的欧勒方程二二二二.“.“最小最小最小最小”作用原理作用原理作用原理作用原理t1,qAt2,qBq(t)真实轨道真实轨道三三三三.哈密顿原理哈密顿原理哈密顿原理哈密顿原理下面应用哈密顿原理导出拉格朗日方程,假设系统为完整保下面应用哈密顿原理导出拉格朗日方程,假设系统为完整保下面应用哈密顿原理导出拉格朗日方程,假设系统为完整保下面应用哈密顿原理导出拉格朗日方程,假设系统为完整保守力系,守力系,守力系,守力系,拉格朗日函
7、数可以形式地假设为拉格朗日函数可以形式地假设为拉格朗日函数可以形式地假设为拉格朗日函数可以形式地假设为 哈密顿原理在理论上具有特别重要的意义哈密顿原理在理论上具有特别重要的意义哈密顿原理在理论上具有特别重要的意义哈密顿原理在理论上具有特别重要的意义,它是建立在描述它是建立在描述它是建立在描述它是建立在描述体系运动总体效果体系运动总体效果体系运动总体效果体系运动总体效果-积分形式的基础之上,与采用什么样的积分形式的基础之上,与采用什么样的积分形式的基础之上,与采用什么样的积分形式的基础之上,与采用什么样的广义坐标(坐标系)无关,广义坐标(坐标系)无关,广义坐标(坐标系)无关,广义坐标(坐标系)无
8、关,因此只要适当引进拉格朗日函数因此只要适当引进拉格朗日函数因此只要适当引进拉格朗日函数因此只要适当引进拉格朗日函数(对相互作用需要建立模型得到势函数或力函数,进而得到拉(对相互作用需要建立模型得到势函数或力函数,进而得到拉(对相互作用需要建立模型得到势函数或力函数,进而得到拉(对相互作用需要建立模型得到势函数或力函数,进而得到拉格朗日函数)格朗日函数)格朗日函数)格朗日函数),就容易推广应用拉格朗日方程和正则方程就容易推广应用拉格朗日方程和正则方程就容易推广应用拉格朗日方程和正则方程就容易推广应用拉格朗日方程和正则方程,并建并建并建并建立整个分析力学的体系立整个分析力学的体系立整个分析力学的
9、体系立整个分析力学的体系.三三三三.哈密顿原理的意义哈密顿原理的意义哈密顿原理的意义哈密顿原理的意义哈密顿原理在解决实际问题时并没有什么优势哈密顿原理在解决实际问题时并没有什么优势哈密顿原理在解决实际问题时并没有什么优势哈密顿原理在解决实际问题时并没有什么优势.哈密顿原理是作为公理提出的哈密顿原理是作为公理提出的哈密顿原理是作为公理提出的哈密顿原理是作为公理提出的,是基于这样一种信念:大自是基于这样一种信念:大自是基于这样一种信念:大自是基于这样一种信念:大自然总是使某些重要的物理量取极值,当然它的正确性最终由然总是使某些重要的物理量取极值,当然它的正确性最终由然总是使某些重要的物理量取极值,
10、当然它的正确性最终由然总是使某些重要的物理量取极值,当然它的正确性最终由原理演绎出的推论在实践中检验而得到证实。原理演绎出的推论在实践中检验而得到证实。原理演绎出的推论在实践中检验而得到证实。原理演绎出的推论在实践中检验而得到证实。1.1.1.1.背景背景背景背景通过拉格朗日方程很容易得到体系的运动方程,但求解难通过拉格朗日方程很容易得到体系的运动方程,但求解难通过拉格朗日方程很容易得到体系的运动方程,但求解难通过拉格朗日方程很容易得到体系的运动方程,但求解难度各不相同,即使对同一问题由于广义坐标的不同选择,将度各不相同,即使对同一问题由于广义坐标的不同选择,将度各不相同,即使对同一问题由于广
11、义坐标的不同选择,将度各不相同,即使对同一问题由于广义坐标的不同选择,将导致求解难度大不相同。导致求解难度大不相同。导致求解难度大不相同。导致求解难度大不相同。5-2 5-2 广义动量和相空间广义动量和相空间如果方程出现循环坐标,求解容易得多。循环坐标的本质是如果方程出现循环坐标,求解容易得多。循环坐标的本质是如果方程出现循环坐标,求解容易得多。循环坐标的本质是如果方程出现循环坐标,求解容易得多。循环坐标的本质是系统的一种对称性,而对称性一般要通过变换来发现,因为它系统的一种对称性,而对称性一般要通过变换来发现,因为它系统的一种对称性,而对称性一般要通过变换来发现,因为它系统的一种对称性,而对
12、称性一般要通过变换来发现,因为它就是一种变换不变性。如果能够找到尽量多的变换不变性就能就是一种变换不变性。如果能够找到尽量多的变换不变性就能就是一种变换不变性。如果能够找到尽量多的变换不变性就能就是一种变换不变性。如果能够找到尽量多的变换不变性就能发现更多的对称性,这不仅有利于求解,也是对系统的本质特发现更多的对称性,这不仅有利于求解,也是对系统的本质特发现更多的对称性,这不仅有利于求解,也是对系统的本质特发现更多的对称性,这不仅有利于求解,也是对系统的本质特征进行把握的理论上的要求所在。征进行把握的理论上的要求所在。征进行把握的理论上的要求所在。征进行把握的理论上的要求所在。另外,不论拉氏方
13、程还是牛顿方程,都有一个共同的不足之另外,不论拉氏方程还是牛顿方程,都有一个共同的不足之另外,不论拉氏方程还是牛顿方程,都有一个共同的不足之另外,不论拉氏方程还是牛顿方程,都有一个共同的不足之处,就是没有充分表达出处,就是没有充分表达出处,就是没有充分表达出处,就是没有充分表达出 在因果关系上的独立性。作为初在因果关系上的独立性。作为初在因果关系上的独立性。作为初在因果关系上的独立性。作为初始条件,始条件,始条件,始条件,总是可以独立给定的,可是在方程中总是可以独立给定的,可是在方程中总是可以独立给定的,可是在方程中总是可以独立给定的,可是在方程中 是是是是作为作为作为作为q q的衍生变数出现
14、的,然而由于运动中的每个时刻都可以的衍生变数出现的,然而由于运动中的每个时刻都可以的衍生变数出现的,然而由于运动中的每个时刻都可以的衍生变数出现的,然而由于运动中的每个时刻都可以取代取代取代取代“初始时刻初始时刻初始时刻初始时刻”,这种方程中的主从关系显然是对现实的一,这种方程中的主从关系显然是对现实的一,这种方程中的主从关系显然是对现实的一,这种方程中的主从关系显然是对现实的一种扭曲表达。种扭曲表达。种扭曲表达。种扭曲表达。如何进一步发展拉氏方程,使之更容易呈现其内在的对称如何进一步发展拉氏方程,使之更容易呈现其内在的对称如何进一步发展拉氏方程,使之更容易呈现其内在的对称如何进一步发展拉氏方
15、程,使之更容易呈现其内在的对称性,自然成为人们的焦点。性,自然成为人们的焦点。性,自然成为人们的焦点。性,自然成为人们的焦点。因果关系和二阶方程的不协调还导致位形空间缺乏几何因果关系和二阶方程的不协调还导致位形空间缺乏几何因果关系和二阶方程的不协调还导致位形空间缺乏几何因果关系和二阶方程的不协调还导致位形空间缺乏几何物理内涵:位形空间中两个相距很近的点,甚至同一点,可物理内涵:位形空间中两个相距很近的点,甚至同一点,可物理内涵:位形空间中两个相距很近的点,甚至同一点,可物理内涵:位形空间中两个相距很近的点,甚至同一点,可以在物理上极不相同(因为广义速度不同,动量和能量等就以在物理上极不相同(因
16、为广义速度不同,动量和能量等就以在物理上极不相同(因为广义速度不同,动量和能量等就以在物理上极不相同(因为广义速度不同,动量和能量等就可以有任意大的差别)。可以有任意大的差别)。可以有任意大的差别)。可以有任意大的差别)。这样,所有的分析都指向一点:将方程降阶,这看起来简单,这样,所有的分析都指向一点:将方程降阶,这看起来简单,这样,所有的分析都指向一点:将方程降阶,这看起来简单,这样,所有的分析都指向一点:将方程降阶,这看起来简单,但是难点在于保持新方程组的对称性。但是难点在于保持新方程组的对称性。但是难点在于保持新方程组的对称性。但是难点在于保持新方程组的对称性。哈密顿方程组(正则哈密顿方
17、程组(正则哈密顿方程组(正则哈密顿方程组(正则方程)不仅使理论结构更加严谨,而且在进行实际计算上办方程)不仅使理论结构更加严谨,而且在进行实际计算上办方程)不仅使理论结构更加严谨,而且在进行实际计算上办方程)不仅使理论结构更加严谨,而且在进行实际计算上办法更多法更多法更多法更多(当然不是针对几个简单的便于积分的演示例子当然不是针对几个简单的便于积分的演示例子当然不是针对几个简单的便于积分的演示例子当然不是针对几个简单的便于积分的演示例子)。定义广义动量定义广义动量定义广义动量定义广义动量由由由由q q 和和和和 p p 组成的空间称作组成的空间称作组成的空间称作组成的空间称作相空间相空间相空间
18、相空间,因而相空间是因而相空间是因而相空间是因而相空间是2s2s维空间维空间维空间维空间,q q 和和和和 p p 称作共轭变量称作共轭变量称作共轭变量称作共轭变量利用广义动量来代替广义速度描述物体运动状态更具有普利用广义动量来代替广义速度描述物体运动状态更具有普利用广义动量来代替广义速度描述物体运动状态更具有普利用广义动量来代替广义速度描述物体运动状态更具有普遍物理意义。遍物理意义。遍物理意义。遍物理意义。2.2.2.2.广义动量广义动量广义动量广义动量3.3.3.3.哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数在拉格朗日力学中曾定义在拉格朗日力学中曾定义在拉格朗日力学中曾定义在拉格朗日力学中曾
19、定义:但那里但那里但那里但那里 H H 是作为是作为是作为是作为 L L 在不显含在不显含在不显含在不显含 t t 时的能量积分(守恒量)引进时的能量积分(守恒量)引进时的能量积分(守恒量)引进时的能量积分(守恒量)引进的。现在的。现在的。现在的。现在进一步地把进一步地把进一步地把进一步地把 H H 定义为定义为定义为定义为(选择广义坐标和广义动量作为选择广义坐标和广义动量作为选择广义坐标和广义动量作为选择广义坐标和广义动量作为独立变量独立变量独立变量独立变量)系统的特性函数系统的特性函数系统的特性函数系统的特性函数-哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数注意只有在把广义速度换成广义动量后注
20、意只有在把广义速度换成广义动量后注意只有在把广义速度换成广义动量后注意只有在把广义速度换成广义动量后,H,H 才能被称为才能被称为才能被称为才能被称为哈密哈密哈密哈密顿函数顿函数顿函数顿函数,就物理意义来讲它是能量的含义,就物理意义来讲它是能量的含义,就物理意义来讲它是能量的含义,就物理意义来讲它是能量的含义,特别是作为系统特别是作为系统特别是作为系统特别是作为系统力学信息的集中载体而称之为哈密顿量力学信息的集中载体而称之为哈密顿量力学信息的集中载体而称之为哈密顿量力学信息的集中载体而称之为哈密顿量。*4.*4.*4.*4.勒让德变换勒让德变换勒让德变换勒让德变换旧系统旧系统旧系统旧系统新系统
21、新系统新系统新系统勒让德变换勒让德变换勒让德变换勒让德变换假定由假定由假定由假定由 F F F F 对对对对 u u u ui i i i 的二阶偏微商组成的行列式不等于零的二阶偏微商组成的行列式不等于零的二阶偏微商组成的行列式不等于零的二阶偏微商组成的行列式不等于零,这时才可以解出这时才可以解出这时才可以解出这时才可以解出 u u u ui i i i 作为作为作为作为 v v v vi i i i 的函数的函数的函数的函数拉格朗日函数拉格朗日函数拉格朗日函数拉格朗日函数哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数哈密顿函数可以看出从拉格朗日函数到哈密顿函数可以看出从拉格朗日函数到哈密顿函数可以看出从拉格
22、朗日函数到哈密顿函数可以看出从拉格朗日函数到哈密顿函数,也可以通过一个也可以通过一个也可以通过一个也可以通过一个勒让德变换实现勒让德变换实现勒让德变换实现勒让德变换实现勒让德变换勒让德变换勒让德变换勒让德变换5-3 5-3 正则方程正则方程统计物理、电动力学和量子力学等理论物理学科中对力学的统计物理、电动力学和量子力学等理论物理学科中对力学的统计物理、电动力学和量子力学等理论物理学科中对力学的统计物理、电动力学和量子力学等理论物理学科中对力学的描述更多的是采用哈密顿正则方程的形式。描述更多的是采用哈密顿正则方程的形式。描述更多的是采用哈密顿正则方程的形式。描述更多的是采用哈密顿正则方程的形式。
23、根据哈密顿函数的定义根据哈密顿函数的定义根据哈密顿函数的定义根据哈密顿函数的定义1.1.从拉格朗日方程到从拉格朗日方程到从拉格朗日方程到从拉格朗日方程到正则方程正则方程正则方程正则方程比较上述二式比较上述二式比较上述二式比较上述二式,由于都是由于都是由于都是由于都是 dqdq 和和和和 dpdp 独立的独立的独立的独立的,于是有于是有于是有于是有:另外根据哈密顿函数是另外根据哈密顿函数是另外根据哈密顿函数是另外根据哈密顿函数是 q q,p p,t ,t 的函数的函数的函数的函数:哈密顿正则方程哈密顿正则方程哈密顿正则方程哈密顿正则方程这是这是这是这是2 2s s个一阶常微分方程的方程组个一阶常
24、微分方程的方程组个一阶常微分方程的方程组个一阶常微分方程的方程组,结合初始条件求解结合初始条件求解结合初始条件求解结合初始条件求解,从而完从而完从而完从而完全确定力学系的运动状态。全确定力学系的运动状态。全确定力学系的运动状态。全确定力学系的运动状态。形式优美、简洁对称!形式优美、简洁对称!形式优美、简洁对称!形式优美、简洁对称!同时由上面的推导还可得到:同时由上面的推导还可得到:同时由上面的推导还可得到:同时由上面的推导还可得到:*2.*2.由哈密顿原理导出正则方程由哈密顿原理导出正则方程由哈密顿原理导出正则方程由哈密顿原理导出正则方程4.4.能量积分能量积分能量积分能量积分与拉氏方法一样,
25、哈密顿方法同样存在一些守恒量,如能量与拉氏方法一样,哈密顿方法同样存在一些守恒量,如能量与拉氏方法一样,哈密顿方法同样存在一些守恒量,如能量与拉氏方法一样,哈密顿方法同样存在一些守恒量,如能量 若若若若H H不中不显含不中不显含不中不显含不中不显含t t :H H中不显含中不显含中不显含中不显含t t,表明体系具有时间上的均匀性,表明体系具有时间上的均匀性,表明体系具有时间上的均匀性,表明体系具有时间上的均匀性,能量守恒能量守恒能量守恒能量守恒.根据根据根据根据约束稳定与否分别讨论。约束稳定与否分别讨论。约束稳定与否分别讨论。约束稳定与否分别讨论。(a)(a)稳定约束稳定约束稳定约束稳定约束(
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