氦氖HeNe激光器小论文.doc

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1、姓 名： 班 级： 08物理 （1）班 专 业： 物理学 院 系： 理学院物理系 氦-氖(He-Ne)激光器 摘 要：本文介绍了氦氖激光器的工作原理，结构及谐振腔，氦和氖原子的能级图，氦氖氖激光器的速率方程，激发过程和输出特性，并简单介绍了其应用和优点。关键词：氦氖激光器；原理；结构及谐振腔，速率方程；激发过程；输出特性一氦-氖(He-Ne)激光器简介氦氖（He-Ne）激光器首台氦氖激光器诞生于1960年，它可以在可见光区及红外区中产生多种波长和激光谱线，主要产生的有632.8nm红光和1.15m及3.39m红外光。632.8nm氦氖激光器最大连续输出功率可达到一W，寿命也达到一万小时以上。借

2、助调节放大电流大小，使功率稳定性达到30秒内的误差为0.005，十分钟内的误差为0.015的功率稳定度；发散角仅为0.5毫弧度。氦氖激光器除了具有一般的气体激光器所固有的方向性好，单色性好，相干性强诸优点外，还具有结构简单、寿命长、价廉、频率稳定等特点。氦氖激光在精确指示，激光测量，医疗卫生方面有很广泛的用途。二氦-氖(He-Ne)激光器的工作原理氦氖激光器的激光放电管内的气体在涌有一定高的电压及电流（在电场作用下气体放电），放电管中的电子就会由负极以高速向正极运动。在运动中与工作物质内的氦原子进行碰撞，电子的能量传给原子，促使原子的能量提高，基态原子跃迁到高能级的激发态。这时如有基态氖原子与

3、两能级上的氦原子相碰，氦原子的能量传递给氖原子，并从基态跃迁到激发的能级状态，而氦原子回到了基态上。因为放电管上所加的电压，电流连续不断供给，原子不断地发生碰撞。这就产生了激光必须具备的基本条件。在发生受激辐射时，分别发出波长3.39m，632.8nm，1.53m三种激光，而这三种激光中除632.8nm为可见光中的红外光外，另二种是红外区的辐射光。因反射镜的反射率不同，只输出一种较长的光波632.8nm的激光。三He-Ne激光器结构及谐振腔：HeNe激光器的结构形式很多，但都是由激光管和激光电源组成。激光管由放电管、电极和光学谐振腔组成。放电管是氦一氖激光器的心脏，它是产生激光的地方。放电管通

4、常由毛细管和贮气室构成。放电管中充入一定比例的氦（He）、氖（Ne）气体，当电极加上高电压后，毛细管中的气体开始放电使氖原子受激，产生粒子数反转。贮气室与毛细管相连，这里不发生气体放电，它的作用是补偿因慢漏气及管内元件放气或吸附气体造成He,Ne气体比例及总气压发生的变化，延长器件的寿命。放电管一般是用GG17玻璃制成。输出功率和波长要求稳定性好的器件可用 热胀系数小的石英玻璃制作。HeNe激光管的阳极一般用钨棒制成，阴极多用电子发射率高和溅射率小的铝及其合金制成。为了增加电子发射面积和减小阴极溅射，一般都把阴极做成圆筒状，然后用钨棒引到管外。HeNe激光器由于增益低，谐振腔一般用平凹腔，平面

5、镜为输出端，透过率约1%2，凹面镜为全反射镜。 HeNe激光管的结构形式是多种多样的，按谐振腔与放电管的放置方式不同可分内腔式、外腔式和半内腔式。 内腔式如图中(a)所示，将谐振腔的两反射镜调整好后，用胶固定在放电管的两端，其优点是使用时不必进行调整，非常方便，阴极与毛细管同轴放置，其结构紧凑、不易碎裂，安装方便。 缺点是在工作过程中放电管受热变形时,谐振腔反射镜会偏离相互平行位置，造成器件损耗增加，输出下降。激光管越长，其热稳定性越差，所以内腔式激光管的长度一般不超过一米。而且当谐振腔反射镜损坏后，不易更换，反射镜内表面污染后也无法清除。并且由于阴极放在放电管内，阴极溅射物质易污染窗片，使用

6、寿命低，同时由于阴极大量发射电子，阴极区易发热，使同轴式激光管功率的稳定性不如旁轴式。外腔式如图中（b）所示，优点：这种激光器的谐振腔反射镜与放电管是分离，可增加储气量。同时溅射物质不易污染窗片，所以寿命比同轴式长，放电管的热变形对谐振腔影响较小，加之谐振腔可以调整，所以长期使用中能保持稳定输出。放电管的两端贴有布儒斯特窗片，还可使激光得到线偏振的激光输出。缺点：由于反射镜与放电管相分离，相对位置易改变，需要经常调整，使用不方便，体积大，安装使用不方便，易破碎。四氦和氖原子的能级图激光器的工作气体是He和Ne，其中产生激光跃迁的是Ne气。He是辅助气体，用以提高Ne原子的泵浦速率。图（1）为H

7、e和Ne的能级图。He原子有两个电子，没激发时这两个原子都分布在1S0壳层上，He原子处于基态。当He原子受激时，使其中一个电子从1S激发到2S，He原子成为激发态。 He原子有两个亚稳态能级，分别记为23S1、21S0。Ne原子有10个电子，基态1S0(电子分布为1S22S22P6)。激发态为1S、2S、3S、2P、3P等，它们对应的外层电子组态分别为2P53s、2P54s、2P5S5、2P53P、2P54P。 图1 与激光跃迁有关的Ne原子的部分能级图五氦-氖(He-Ne)激光器的速率方程如图所示是氦氖激光器的四能级结构示意图，图2 氦-氖(He-Ne)激光器四能级结构示意图如图所示，在这

8、四种能级系统中，E2并不是激光上能级，最高工作能级E3shi激光上能级。泵浦源将工作原子从E0基态能级抽运到E3激光上能级，E3的寿命长，为亚稳态。同样，在亚稳态E3于激发态E2激光下能级之间较易实现粒子数反转。通过激光辐射跃迁到达E2激光下能级的粒子数需要经过E1下泻能级才能回到E0基态，才能完成产生激光过程的循环。所以，在该种结构中，E1下泻能级向E0基态跃迁的速度要求在技术上加以保证，在HeNe激光器中使用毛细放电管加强E1下泻能级于管壁的碰撞加速下泻。激光过程中发生在主要能级之间的主要跃迁有三种，常常采用跃迁图示的方式进行讨论。一种是自发辐射跃迁，发生速率由自发辐射速率A决定，以A标示

9、二是受激跃迁，以受激跃迁速率W标示；三是无辐射跃迁，又叫弛豫，用弛豫速率S标示；下脚标标示发生跃迁的始末能级。在上图中，设各能级上的原子集居密度分别为，和，介质中总的原子集居数密度为n，则可以写出四能级的速率方程为： 六HeNe激光器的激发过程在HeNe激光器中，实现粒子数反转的主要激发过程如下：第一是共振转移。由能级图可见，He原子的21S0、23S1态分别与Ne原子的3S、2S态靠得很近，二者很容易进行能量转移，并且转移几率很高，可达95%，其转移过程如下：第二是电子直接碰撞激发。在气体放电过程中，基态Ne原子与具有一定动能的电子进行非弹性碰撞，直接被激发到2S和3S态，与共振转移相比，

10、这种过程激发的速率要小得多。第三是串级跃迁，Ne与电子碰撞被激发到更高能态，然后再跃迁到2S和3S态，与前述两过程相比，此过程贡献最小。根据能量跃迁选择定则，Ne原子可以产生很多条谱线，其中最强的谱线有三条，即0.6328um、3.39um和1.15um，对应跃迁能级分别为3S22P4,3S23P4和2S22P4。2P和3P态，不能直接向基态跃迁，而向1S态跃迁很快。lS态向基态的跃迁是被选择定则禁止的，不能自发地回到基态，但它与管壁碰撞时，可把能量交给管壁，自己回到基态。这就是为什么HeNe激光器中要有一根内径较细的放电管的原因。从能级图可见，HeNe激光器是典型的四能级系统。七、HeNe激

11、光器的输出特性 （1）谱线竞争: He-Ne激光器三条强的激光谱线：3S2P 0.6328mm ， 2S2P 1.15mm ， 3S3P 3.39mm 中哪一条谱线起振完全取决于谐振腔介质膜反射镜的波长选择。见图(2) 0.6328um和3.39umm两条激光谱线有共同的激光上能级3S,而后者增益系数比较高,如果不进行抑制,则3.39um的辐射在腔内振荡过程中将消耗大量的3S2态原子。抑制3.39um辐射的办法主要有:选用对3.39um的光具有低反射率的谐振腔反射镜,使3.39um达不到阈值条件,如下图所示,在腔内加色散棱镜,将两谱线分开,通过调整谐振腔反射镜的位置,只允许0.6328um的辐

12、射起振,而使3.39um的辐射偏离出谐振腔外; 图3腔内放置甲烷吸收盒,因为甲烷对3.39um的光具有强吸收而对0.6328um的光透明,因此可用甲烷抑制3.39um振荡; 外加非均匀磁场也能抑制3.39um振荡。根据塞曼效应,磁场可引起谱线分裂,分裂的大小与磁场强度成正比。如果激光管内磁场分布不均匀,则各处谱线分裂程度不同并连成一片,相当于谱线变宽。300高斯非均匀磁场中,两谱线加宽均约900MHz,0.6328umm原谱线半宽度约1500MHz,非均匀磁场对它展宽的比例不大。但3.39um原谱线宽只有300MHz左右,非均匀磁场的加宽比它大几倍。由于增益系数反比于线宽,所以外加非均匀磁场后

13、3.39um的增益系数急剧下降,而0.6328m的增益系数却下降很少.结果提高了0.63281um的竞争能力,3.39um则被抑制。外加非均匀磁场的装置如上图所示,沿放电管轴向放置许多小磁铁,相邻的极性相同,这样就可在放电管轴线上形成非均匀磁场。 图4 (2) 输出功率特性 : He-Ne激光器的放电电流对输出功率影响很大。 图5表示输出功率与放电电流的关系曲线。曲线表明:在气压比为定值时,每个总气压都存在一个输出最大的放电电流,其大小随着总气压的升高而降低,这是因为气压升高,只需要较小的放电电流就能得到相同的电子密度。在最佳充气条件下，使输出功率最大的放电电流叫最佳放电电流 图5 输出功率

14、与放电电流的关系曲线 He-Ne激光器存在着最佳混合比和最佳充气总压强，即存在最佳充气条件。 实验发现，氦气与氖气的分压比为71时是最佳分压比。而总压强在100Pa400Pa。选用He气作辅助气体的原因:Ne原子不能直接被电子碰撞激发到激光上能级 ；He*与Ne*能级极相近, 易发生能量共振转移 。若放电毛细管的直径为d，充气压强为p，则存在一个使输出功率最大的最佳pd值。给出了在不同的毛细管内径d和长度l时,输出功率与充气总气压和气压比的实验曲线。由图可见,内径d不同,最佳充气压和气压比也不同。气压也增加。计算可得:当取最佳充气条件时,最佳气压Popt与毛细管内径的乘积约为一常数,一般Pop

15、td=480533Pamm. 图6输出功率与充气总气压和气压比的实验曲线在最佳放电条件下，工作物质的增益系数和毛细管直径d成反比。 八、HeNe激光器的寿命 HeNe激光器使用一段时间或存放一段时间后，它的输出功率会逐渐降低，以致最后没有激光输出。现在一般规定输出功率下降到最高功率的1e的工作时间为器件的寿命。影响器件寿命的因素大致有以下几方面：1慢漏气 当放电管密封不严密时，空气中的氮、氢等气体分子会渗透到管内，使放电条件改变并加快氦、氖原子激发态的消失速率，无疑，这将影响器件输出功率。出现慢漏气时，激光器的放电颜色将由正常放电时的橙红色变为紫色（紫色是氮分子辉光放电产生的）。容易出现慢漏气

16、的地方有：电极与玻璃封接处；谐振腔反射镜或布儒斯特窗与放电管粘合处以及吹制管坯时可能留下来的微小漏气孔。为防止慢漏气，要提高封接工艺水平并改革现有封接方法。2放电管内元件放气 放电管内的元件及放电管内壁都会吸附杂质气体，如果除气不彻底，以后就会慢慢释放出来。同时激光管清洗得不干净时，污物和洗液也会放出大量杂质气体，这些杂质气体会改变原充气的气体成分，影响输出功率。为克服放气，要对放电管及其内部元件进行认真清洁处理和除气。此外，在放电管内可放置吸气剂，例如钡钛、钡铝镍等，它们可吸收大量氮气、二氧化碳、一氧化碳、水蒸气、氧、氢等，但不吸收氦、氖。3阴极溅射 阴极在正离子轰击下会产生阴极溅射，溅射出

17、来的金属材料会吸收工作气体，导致管内工作气压降低。同时溅射物质还会污染谐振腔反射镜或布儒斯特窗片。为了减少溅射，要选用不易溅射的金属做电极，并避免表面放电电流密度超过溅射阈值。为防止溅射物吸收造成的工作气压降低，在充气时可略高于最佳总气压。4工作气体的吸附、吸收和渗透 放电管内的工作气体可被电极和管壁吸附在表面，或吸收到金属和玻璃内部，甚至还会透过管壁渗透到大气中去。氖的电离电位比氦低，它比氦更容易被吸附或吸收。氦原于直径比氖小，它渗出管外的能力比氖强。由于这些原因，管内的总气压和氦、氖气压比会慢慢变化，使之偏离最佳工作状态，造成输出功率下降。为防止氦气渗出，要选用渗氦低的材料做放电管。为防止

18、氦气渗出造成气压比降低，充气时充入的气压可高于最佳气压比。还可以采用三层套管，即在放电管外再加一层氦气补偿套管，管内充入的氦气，气压应高于放电管内的气压。5谐振腔反射镜的污染溅射沉积在反射镜上或放电管内未加清除掉的污物挥发后会沉积到反射镜上，促使其反射率下降。为防止反射镜污染，除认真清洁内部和减少溅射外，设计HeNe激光器时，应注意反射镜到阴极的距离要大于3cm。 目前HeNe激光器最长的寿命可达10万小时九、氦氖激光器的优点及应用 HeNe激光器拥有非常多其他激光器所难以比拟的优点：价格低廉 ，各台之间重复性好 ，输出谱线从绿光到近红外，点稳定性好，噪声低，相干性好，相干长度最长能达几公里 ，转换效率高，可用电池供电 。它的应用很广泛，有测量。激光照排，激光治疗等等参考文献1 周炳坤，高以智等.激光原理M.北京：国防工业出版社，2004.2 陈家璧主编.激光原理及应用M.北京：电子工业出版社.2006.3 魏彪，盛新志.激光原理及应用.重庆：重庆大学出版社.20074 王兰三等.激光物理基础M.天津：天津大学出版社，2001.5 朱林泉等.激光应用技术基础M.北京：国防工业出版社，2004.9 / 9文档可自由编辑打印