高等传热学傅立叶导热定律及导热方程.ppt

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1、第一讲 导热的基本理论Basic Theory Of Heat Conduction导热的波动性(wave)及傅立叶导热定律的修正(modification)各向异性介质中的导热(anisotropic medium)热传导过程的能量平衡及其表现形式导热微分方程在正交坐标系(ORTHOGONAL CURVILINEAR COORDINATE SYSTEM)表述机械波的形成Form of the mechanical waveo物体的振动(vibration)要与周围物质发生相互作用，从而导致能量向四周传播o机械波正是这样一个机械振动的传播过程o机械波的形成需要两个条件：波源(source)及传

2、播振动的物质(media)o波源是引起波动的初始振动物体o传播振动的物质一般为弹性介质(elastic media)高等传热学波的特征wave propertyo传播介质中的质点(particle)并未随机械波的传播而迁移(move)o水波荡漾时水的质点正是在重力和水的张力作用下上下振动，从而带动周边的质点一起上下振动，此质点与周边质点的振动有一个相位差(phase difference)，这种波称为横波(transverse wave)o声波(sound wave)的实质与水波(water wave)完全一致，只是水波能看到，声波看不到高等传热学热的波动性wave of the heato导

3、热的微观机理根据物质形态的不同而有差别o热传导过程的实现由两种相互独立的机制完成（1）利用晶格(crystal lattice)波的振动和声子(phonon)的运动；（2）自由电子(free electron)的平移移动o在导热时的能量传递是微观粒子的波动或运动导致o导热时热量的传播速度不会以无限大的速度(infinite speed)进行高等传热学经典傅立叶导热定律的适用条件applicable condition of the Fouriers lowo经典的傅立叶导热定律针对稳态(steady state)观察所得，没有考虑热的波动性o在稳态导热情况下，热量传递速度可以看成无限大方程说明

4、什么？各变量是何含义？在直角坐标系中，上式如何描述？高等传热学经典傅立叶导热定律所得出热量传递速度无限大的证明(prove)针对初始温度为0的无限大一维物体，突然有单位体积(unit volume)发热量(heat generation rate)为Q(x,)的内热源(inner heat source)开始发热，按照经典的傅立叶导热定律，其定解(unique solution)问题可以用以下表达：式中：高等传热学按格林函数(Green function)法求解可得温度分布(temperature distribution)：其中，n它代表在时间0这一瞬时(moment)，作用在无限大物体内x

5、处的热源所引起的温度分布。n显然，当时间时，若内热源为放热源，则整个无限大区域内的温度总是升高；反之则温度降低。n任何一点的温度都要受到瞬时热源的影响n这意味着热量传递速度无限大o质点温度发生变化，则意味着内能发生变化o按热力学第一定律，必有热量进出该质点o结果表明瞬时热源的作用迅速传遍整个区域，不论空间介质种类如何（热量传播速度无限大）o温度出现不均匀的的原因是由于各点吸收的份额不同o热传导微分方程是傅立叶导热定律结合能量守恒原理而得o能量守恒定律只涉及能量在数值上的关系，与能量传递过程中具体行为无任何联系o故可认定上述结论是傅立叶导热定律所导致热量实际的传播速度的确定o对于一个处于稳定状

6、态的热传导系统，当系统内部（interior）或边界（boundary）出现一个热扰动时，原来的稳定状态便被破坏(destroy)o通过一段时间的热量传递，系统将达到一个新的稳定状态o有热扰动(heat disturbance)引起的瞬态温度分布必将滞后于热扰动o温度场的重新建立滞后于热扰动的时间称为松弛时间（或驰豫时间）relaxation time高等传热学以c代表热量传递速度，0代表驰豫时间，则在温度场重新建立期间，热扰动传播的距离为c 0，从热扩散率角度来看，热扰动传播距离可以表示为a/c，从而：则热量传播速度为这说明热量传播速度随物体热扩散率增大而增大，随松弛时间增大而减小。松弛时间

7、大致为分子二次碰撞间的时间间隔。氮：109s，铝：1011s 由于滞后于热扰动温度场重新建立所需要的热量单位时间内某地的热量变化松弛时间某地的热量变化变形：高等传热学修正的傅立叶导热定律modified Fouriers lowo与一般的傅立叶导热定律有何区别o更多内容可参阅“热传导、质扩散与动量传递中的瞬态冲击效应”一书，作者：姜任秋或：高等传热学各向异性介质中的导热heat conduction in the anisotropic medium o何为各向异性？i=1,2,3 o下标 i,j 分别是何含义?高等传热学其中:矢量Vector 矩阵Matrix,矢量 可以通过坐标变换(coo

8、rdinate system transformation)，在一个确定的坐标系（1，2，3）下，坐标轴(coordinate axis)O1，O2，O3称为导热系数主轴(principal axis)，1，2，3成为主导热系数。热传导过程的能量平衡及其表现形式energy balance for heat conduction and its mathematical formo导热积分方程 integral equationo导热微分方程 differential equationo导热变分方程 variation equation导热方程式是以数学形式体现的在热传导过程中、特定考虑区域内

9、的能量守恒规律，即简化的热力学thermodynamics 第一定律。它揭示了温度场在时空领域内的内在联系。高等传热学导热积分方程及其推导heat conduction integral equation and its deductiono假设模型：Assumption 物体存在内热源，其热源强度为qV，所考虑控制容积为V，边界面积为A。取微元体容积为dV，其边界面积为dA。VAdvdA高等传热学导入的净热流量+内热源发热量=内能增加量按热平衡有：（针对控制容积control volume）导入的净热流量 net heat flow rate 内热源发热量 heat generation内能

10、增加量 intrinsic energy increasing 将各项表达式代入热平衡式：上式称为导热方程的积分形式 integral form（注意：各向同性，异性均适用）导热积分方程heat conduction integral equation 代入上式，则有：这就是导热积分方程（integral equation），它针对物体内任意区域。将内能与温度的关系e=ct和傅里叶定律高等传热学导热微分方程及其推导o曾经的推导方式是怎样？o在具体坐标系下，对微元体(different element)应用能量平衡原理o基于导热积分方程，利用散度定理(divergence theorem)推导高

11、等传热学按散度定理，将对面积的积分(surface integral)改为对体积的积分 (volume integral)则积分形式成为：或：上式为导热能量方程的微分形式 differential form 去掉积分符号导热微分方程 heat conduction differential equation 即 （注意：只适用于各向同性材料）上式进一步将内能用温度表示，热量用温度梯度表示，则：高等传热学各种常物性(constant property)材料的导热微分方程o稳态导热+无内热源：o无内热源项：（抛物线型偏微分方程）o考虑热传播速度的有限性 对于无源项情况，（双曲线型 hyperbol

12、a 偏微分方程）是对抛物线型parabolic偏微分方程的一种修正 导热微分方程在正交坐标系导热微分方程在正交坐标系(orthogonal curvilinear coordinates)中表述中表述o梯度(gradient)一般表达式在附录(Appendix)3 中式（9）按温度变量(variable)有：Hi称为拉梅(Lame)系数（或度规系数）（a)高等传热学根据附录3式（10），得热流密度(heat flux)的散度：其中，H H1H2H3 由（a)、（b)两式及傅立叶导热定律，可得:（b)将此表达式代入导热微分方程，则：齐次（Homogeneous）问题与非齐次问题 o只有当微分方程

13、与边界条件均为齐次的情况下，才能将此问题视为其次 o如果微分方程、或边界条件或两者都是非齐次的话，则要求解的问题称为非齐次问题 高等传热学下面问题属那类问题？在区域 R,0 t=f(r)在区域R,0在边界面 Si,0高等传热学下面问题属那类问题？在区域 R,0 t=f(r)在区域R,0在边界面 Si,0高等传热学第一讲总结conclusiono导热热量传递的波动性o傅立叶导热定律的一般表达o傅立叶导热定律的修正o各向异性物质中的傅立叶导热定律及导热系数o导热方程o正交坐标中导热微分方程的表达高等传热学习题 Homework1.一个很长的半圆形厚壁管（r1rr2,0），内、外半径圆柱面绝热，即=0及=处边界分别维持t1和t2。试确定管壁内的温度分布及通过的热流量表达式2.一大平板，内热源qv不变时，试讨论两侧边界条件变化对温度分布的结果有何影响？内热源不同会对两侧边界条件同为第三类时的温度分布有何影响？高等传热学